Измерение инклюзивного сечения фоторождения ρ(770)°, K*(892)° и φ(1020) мезонов на ep коллайдере HERA в эксперименте H1

• Автор: Кропивницкая, Анна Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 103 с. : ил.

Моему любимому сыну Вите.
Оглавление
Оглавление
Введение
1 Феноменология ер-рассеяния
1.1 Стандартная модель
1.2 Квантовая Хромодинамика
1.3 Кинематика ер-рассеяния
1.4 Структура протона
1.5 Кварк-партонная модель
1.6 Теорема факторизации и уравнение эволюции
1.7 Фоторождение
1.8 Структура фотона
1.9 Процесс адронизации
1.10 Термодинамический подход в описании спектров частиц
1.11 Феноменологический подход в описании спектров частиц
1.12 Монте Карло моделирование
1.13 Эффекты Бозс-Эйнштейна корреляций
2 Эксперимент Н1 на коллайдере НЕП.А
2.1 Коллайдер НЕБА
2.2 Детектор Н1
2.2.1 Центральная трековая система
2.2.2 Калориметры
2.2.3 Система измерения светимости и позитрониый таггер
2.2.4 Триггерная система

Оглавление

2.2.5 Идентификация частиц с помощью энергетических потерь
<1Е/<1х
3 Отбор р(770)°, ТС*(892) и (£(1020)-мезонов
3.1 Отбор событий
3.2 Монте Карло моделирование и независимые триггера
3.3 Кинематическая область измерений сечения рождения мезонов
3.4 Изучение свойств триггера
3.4.1 Разложение триггерной эффективности по независимым параметрам
3.4.2 Триггерный аксептенс а:!
3.4.3 Триггерная эффективность еМд
3.5 Метод определения эффективности (IЕ/<1х идентификация частиц
3.6 Реконструкция р(770)°, /С*(892) и <(>(1020)-мезонов
4 Измерение сечений р(770)°, А'*(892) и 0(1О2О)-мезонов
4.1 Измерение сечений р°, К*(892) и (1020)-мезонов
4.2 Изучение систематических ошибок
4.3 Обсуждение результатов
Заключение
Благодарности
Список иллюстраций
Список таблиц
Список литературы

2. Эксперимент HI на коллайдере HERA

поведению: быстро уменьшается при низком значении /Ту, достигая минимального значения, и медленно увеличивается при больших значения /3у. Это распределение как функция импульса отличается для частиц с разными массами в основном при низких импульсах.
Значение dE/dx трека может быть определенно из измерений значений dE/dx хитов трека. Процесс энергетических потерь - случайный процесс. Вероятность функции плотности f(AE,/3'y,x) потери энергии АЕ во время прохождения через материал толщиной х подчиняется распределению Ландау. Это распределение обладает длинным хвостом в области высоких значений АЕ, что означает возможность столкновений с большой передачей энергии, приводящей к тому, что среднее значение АЕ намного выше, чем наиболее вероятное. Этот эффект очень важен особенно при маленькой толщине х и, следовательно, усложняет определение значения dE/dx трека из значений отдельных хитов.
Значение dE/dx в CJC определяется при помощи комбинирования измеренного заряда, собранного с тех хитов трека, которые полностью удовлетворяют определенному качеству отбора. Среднее значение dE/d,x трека определяется с помощью преобразования распределения выделенной энергии одного хита следующим образом: dE/dx —♦ 1/у/dE/dx и после этого, обратное преобразование среднего значения этого более симметричного распределения. Траектория трека такова, что собранный заряд с каждого хита должен быть умножен на sin#, где в - полярный угол.
Полученное значение dE/dx не точно подчиняется уравнению Бета-Блоха по нескольким причинам. Среднее значение может быть искажено из-за требования порога в аксептенсе хитов. Введя улучшающие константы распределение dE/dx можно описать следующей параметризацией [52]:
fdB/dx = Pi £[1.0 + Рз е-*‘ М.25+Ц7)] _ (2 3)
Значение dE/dx нормализовано таким образом, что faE/dx = 1 Для минимально ионизирующейся частицы (m.i.p.). Если у трека меньше чем 10 хитов, то измеренное значение dE/dx не может быть надежным. На рисунке 2.8а) показаны измеренные значения dE/dx треков как функция логарифма импульса (In р) вместе с параметризацией 2.3 для пионов, каопов и протонов.
Теперь можно определить метод максимального правдоподобия с помощью интеграла плотности 2 для одной степени свободы, устанавливающего является