Нелинейная спектроскопия лазерно охлажденных атомов рубидия-87

• Автор: Терещенко, Евгений Олегович
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 82 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Магнитооптическая ловушка
1.1 Принцип лазерного охлаждения
1.2 Охлаждение и локализация атомов в магнитооптической
ловушке
1.3 Магнитооптическая ловушка для атомов рубидия-87 .
1.3.1 Лазерная система
1.3.2 Вакуумная часть
1.3.3 Характеристики магнитооптической ловушки
1.4 Основные результаты главы
2 Исследование расщепления Раби
2.1 Теория расщепления Раби
2.1.1 Теория для двухуровневого атома
2.2 Схема эксперимента
2.3 Результаты
2.4 Основные результаты главы
3 Взаимодействие атомов рубидия с фемтосекундным излучением
3.1 Взаимодействие излучения фемтосекундного лазера с
облаком холодных атомов

3-2 Экспериментальные результаты
3.3 Резонансное взаимодействие на переходе 5Р3/2 —> 5Б5/2
3.4 Основные результаты главы
Заключение
Благодарности
Приложения.
А Спектроскопия насыщенного поглощения
В Распределение скоростей в оптической патоке.
С Особенности спектроскопии излучением фемтосекундного лазера
Список литературы

Список используемых обозначений
мол - Магнитооптическая ловушка
АОМ - Акустооптичеткий модулятор
ФЛ Фемтосекундный лазер
ФИ Фемтосекундное излучение
ФЭУ - Фотоэлектронный умножитель

упрощается и принимает вид:
До; = vfi2 ~ Г2, при условии <5=
(2.13)
(2.14)
Дев = /П2 + <52, при условии Г =
Примечание: мы считали, что радиационную ширину имеет только уровень |2) (Г|2 = Г), а уровень |1) является основным состоянием атома, то есть живет бесконечно долго1. Если же уровень |1) тоже имеет радиационную ширину Г|^, то формулы (2.7) - (2.14) остаются справедливыми, только везде нужно сделать замену Г =$■ (Г[о) — Гц})
2.2 Схема эксперимента
На рисунке 2.3 приведена схема эксперимента. Уровень 5Р3/2(-С = 3) в работающей ловушке (рис. 2.4) заселяется охлаждающим излучением, поэтому для возбуждения атомов на уровень 5D5/2 достаточно излучения, резонансного с переходом 5Р3/2 -э 5D5y2 (А = 776 им). Такое излучение создавалось непрерывным диодным лазером с внешним резонатором (пробный лазер). Излучение этого лазера с помощью оптоволокна с коллиматором подводилось к охлажденным атомам так, что направление его распространения составляло отличные от нуля углы со всеми лазерными пучками магнитооптической ловушки. Измерять населенность уровня 5D5у2 Удобно по сигналу люминесценции с уровня 6Р3//2 на. длине волны 420 нм (рис. 2.4). Поскольку населенность уровня GP3/2 в стационарном случае пропорциональна населенности уровня 5D5/2, то и сигнал люминесценции с уровня 6Р будет пропорционален населенности уровня 5D5/2. Детектирование, люминесценции выполнялось фотоэлектронным умножителем (ФЭУ) (модель R1925.
‘Т|1) = ос =*• Г|1> ml/т = О
[58].