Теория оптического переноса электрона в квантоворазмерных системах

• Автор: Дубовис, Сергей Александрович
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 111 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ

Глава 1. Обзор литературы. Введение

1.1. Перенос электрона в трехуровневых системах

1.2. Использование непрерывного спектра для переноса электрона

1.3. Перенос электрона между квантовыми ямами

1.4. Методология и структура работы

1.5. Научная новизна

1.6. Практическая значимость

1.7. Основные положения, выносимые на защиту

Глава 2. Влияние переходов в непрерывный спектр на

однофотонные механизмы
2.1. Постановка задачи. Метод решения
2.2. Метод эквивалентного преобразования и эффективный
гамильтониан
2.3. Переходы в непрерывный спектр
2.4. Динамика электрона в системе из двух квантовых ям
2.5. Оценка времени распада в непрерывный спектр
2.6. Обсуждение

Глава 3. Двухфотонные механизмы переноса электрона между
квантовыми точками
3.1. Постановка задачи
3.2. Эффективный гамильтониан двух квантовых точек
3.3. Критерии эффективности переноса электрона
3.4. Выбор оптимального значения частоты электромагнитного
импульса
3.5. Учет переходов в непрерывный спектр
3.6. Анализ высших поправок
3.7. Количественная оценка частоты Раби
3.8. Оценки ограничивающих факторов
3.9. Заключение
Глава 4. Перенос электрона между квантовыми ямами
4.1. Описание модели. Эффективный гамильтониан
4.2. Влияние двумерного движения
4.3. Вероятность переноса электрона
4.4. Простейшая модель двух квантовых ям
4.5. Численный анализ модельной системы
4.6. Заключение

Глава 5. Заключение
5.1. Необходимость учета непрерывного спектра
5.2. Использование непрерывного спектра
5.3. Исследование систем из квантовых ям
ЛИТЕРАТУРА

І |к>

= |к>

|4> |А1> |В1>

Рас. 2.3. Энергетическая модель системы, состоящей из двух идентичных квантовых точек:
а) без учета туннелирования между верхними уровнями;
б) при возможности туннелирования.
Следуя оригинальной работе [3], полагаем, что расщепление верхних уровней |3> и |4> достаточно велико, вследствие чего можно считать, что в резонанс с уровнями нижними попадает только один из них. Для определенности в качестве резонансного выберем симметричное состояние |3>. Корректный учет антисимметричного состояния |4>, как и любых других нерезонансных состояний, можно провести, используя описанную технику эквивалентного преобразования. Наличие таких нерезонансных уровней повлияет только на величину штарковских сдвигов диагональных элементов эффективного гамильтониана, недиагональные элементы по отношению к таким уровням равны нулю.
Решение уравнения Шредингера (2.14) ищем в виде: 4у = Ла0)е~'Е°' | а >, где а - А,В,3,4,к. Повторив все действия,

проделанные выше для простейшего случая, получим следующую систему уравнений: