Дефектно-деформационные волны переброса и солитоны в твердых телах, возбуждаемых лазерным излучением

• Автор: Рогачева, Александра Васильевна
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 159 с. : ил.

Глава 1.Волна генерации точечных дефектов и рост дислокационных петель при интенсивной лазерной генерации электрон-дырочных пар в полупроводниках и диэлектриках
1.1 Концентрации свободных электронов и дырок, локализованных дырок и локализованных электрон-дырочных пар

1.2. Уравнение распространения волны генерации дефектов

1.3. Зажигание и распространение волны генерации дефектов

1.4. Численные оценки для пикосекундного и наносекундного режимов

1.5. Сравнение предсказаний модели волны генерации дефектов с экспериментальными результатами
1.6. Модель рекомбинационно-стимулированного роста и релаксации дислокационных петель как механизм многоимпульсного повреждения полупроводников
1.7. Сравнение предсказаний модели рекомбинационно-стимулированного роста и релаксации дислокационных петель с экспериментальными результатами
Заключение
Глава 2.Фокусировка волны генерации точечных дефектов вдоль кристаллографических направлений при действии на кристаллы лазерного излучения с гауссовым распределением интенсивности
2.1. Учет влияния упругой анизотропии кубического кристалла на концентрацию локализованных электрон-дырочных пар
2.2. Уравнение самоорганизации волны генерации дефектов в векторном ц-пространстве
2.3. Коллапс углового фурье-спектра волны генерации дефектов вдоль направления типа [100]
2.4. Фокусировка волны генерации дефектов вдоль направлений типа [100] при гауссовом распределении интенсивности лазерного излучения
Оглавление
2.5. Численные оценки и обсуждение
Заключение
Глава З.Медленная волна переключения температуры в твердых телах с неравновесными лазерно-индуцированными дефектами
3.1. Система дефектно-деформационно-тепловых уравнений
3.2. Зажигание и распространение медленной волны переключения температуры
3.3. Сравнение теоретических и экспериментальных результатов
Заключение
Глава 4. Дефектно-деформационные и деформационно-тепловые солитоны в лазерно-возбужденных твердых телах
4.1. Медленные дефектно-деформационные солитоны в средах с постоянным градиентом деформации
4.1.1. Общие характеристики медленного дефектно-деформационного солитона
4.1.2. Медленный дефектно-деформационный солитон в сильнопоглощающих пластинах, подвергнутых лазерному воздействию
4.1.3. Численные оценки доя параметров дефектно-деформационных солитонов и сравнение с экспериментом
4.2. Быстрые деформационно-тепловые солитоны, возбуждаемые лазерным импульсом
4.3. Медленные деформационно-тепловые солитоны в среде с постоянным градиентом деформации
4.3.1. Общие характеристики деформационно-тепловых солитонов в средах с постоянным градиентом деформации
4.3.2. Медленный деформационно-тепловой солитон в сильнопоглощающих пластинах, подвергнутых лазерному воздействию
4.3.3. Зависимость скорости медленного деформационно-теплового солитона от
исходной температуры среды и лазерной интенсивности
Заключение

Заключение
Приложение I. Условие применимости результатов одномерной задачи к двумерному и трехмерному случаю
Приложение II. Зажигание и распространение волны ионизации в полупроводниках и диэлектриках
Приложение III. Вывод уравнения температуропроводности с учетом деформационно-индуцированного дрейфа тепла
Список литературы

Глава 1. Волна генерации точечных дефектов и рост.
Как уже говорилось выше, в данном случае на заднем фронте волны происходят структурные перестройки (аморфизация) на заднем фронте волны, так как максимальная концентрация дефектов, сгенерированных ВГД, превосходит характеристическую концентрацию дефектов .Таким образом, при больших интенсивностях лазерного излучения совместно с ВГД, но не зависимо от нее, распространяется фронт волны аморфизации.
Для интерпретации этих результатов в рамках модели ВГД используем выражение для скорости ВГД в режиме больших интенсивностей в виде
Для более детального рассмотрения кинетики роста пятна повреждения примем во внимание зависимости параметров ВГД (V,, и Шс) от температуры Т(г).
Тогда, учитывая в формуле 1У0 (1.30) зависимость от температуры параметров тло (формула (1.22)), уг и г, (формула (1.6)), а также учитывая зависимость (1.22) от температуры в формуле для г0 (1.35), из (1.49), с учетом (1.48) получаем следующее уравнение для скорости ВГД: