Когерентное пленение населенности и электромагнитно индуцированная прозрачность в вырожденных системах

• Автор: Зеленский, Илья Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 142 с. : ил.

1 Когерентное пленение населенности и электромагнитно индуцированная прозрачность

1.1 Когерентное пленение населенности и электромагнитно индуцированная прозрачность: характеристика явлений
1.2 Когерентное пленение населенности и электромагнитно индуцированная прозрачность в вырожденных системах
1.2.1 Особенности когерентного пленения населенности и электромагнитно индуцированной прозрачности в вырожденных системах
1.2.2 Резонансный эффект Фарадея в условиях когерентного пленения населенности и перспективы его использования в магнитометрии
1.2.3 Субдоплеровская спектроскопия на основе когерентного пленения населенности. Диагностика магнитного поля

2 Групповое замедление резонансного излучения в вырожденных системах

2.1 Электромагнитно индуцированная прозрачность в вырожденных двухуровневых системах: теоретический анализ без учета релаксации между подуровнями нижнего уровня

2.1.1 Постановка задачи

2.1.2 Анализ материальных соотношений. Непоглощающее, темное

состояние
2.1.3 Симметричная поляризационная Л-схема
2.1.4 Двухуровневая система с многократным вырождением уровней
2.1.5 Эволюция поляризации резонансного излучения в двухуровневой квантовой системе, вырожденной по магнитному квантовому числу

2.2 Электромагнитно индуцированная прозрачность в вырожденных двухуровневых системах: влияние релаксационных процессов между подуровнями нижнего уровня
2.2.1 Постановка задачи. Анализ материальных соотношений
2.2.2 Адиабатическое приближение
2.3 Экспериментальное исследование группового замедления резонансного излучения в парах рубидия
2.3.1 Схема эксперимента
2.3.2 Анализ результатов
3 Резонансный эффект Фарадея в условиях когерентного пленения населенности
3.1 Особенности резонансного эффекта Фарадея в условиях когерентного пленения населенности
3.1.1 Постановка задачи. Теоретическая модель
3.1.2 Экспериментальное исследование резонансного эффекта Фарадея в парах рубидия
3.2 Влияние поперечного магнитного поля на резонансный эффект Фарадея
3.2.1 Постановка задачи. Схема эксперимента
3.2.2 Анализ результатов
3.3 Влияние оптической откачки населенности с рабочих уровней в открытых системах на резонансный эффект Фарадея
3.3.1 Влияние оптической откачки населенности на параметры резонансного эффекта Фарадея
3.3.2 Компенсация оптической откачки населенности с помощью
вспомогательного лазера
4 Использование когерентного пленения населенности для диагностики магнитных полей в плазме
4.1 Когерентное пленение населенности в плазме: измерение величины магнитного поля
4.1.1 Постановка задачи
4.1.2 Схема эксперимента. Анализ результатов
4.2 Когерентное пленение населенности в плазме: определение направления магнитного поля
4.2.1 Постановка задачи. Теоретическая модель
4.2.2 Схема эксперимента. Анализ результатов

4.3 Оценки применимости предложенной методики измерения магнитного
поля в плазме
Заключение
А О выборе вида релаксационного оператора
Литература

подуровнями равны [74]
(n',L,M — 1 jô-Jn.L,
-("'■L\ù\"-Ly (2'54)
(п', L, М - 11 D_ | п, L - 1, Al')
l(L - М + 1)(L - М) ^ L ||ô|| П) L _ ^ _ (2 55)
L(2L-1)(2L+1)
^n', L — 1, А-/ — 1 |/)_| га, Л7^
- -)%ï-хт Î У L ~1И1 »■£) ■ (2-66)
(п L', М' |т>+| га, £,, = (п, L, М |/)_| га', L', Л/'^*, (2.57)
где (п', L' ||ô|| га, Lÿ = (п, L | |z?| J га, - приведенные матричные элементы.
Из сказанного выше следует, что фактор замедления га (g) не зависит от величин приведенных матричных элементов. Далее приведем результаты расчета фактора замедления на основе (2.54-2.57) для различных переходов в условиях КПН.
а) AL = О, L - целый.
В данном случае система обладает одномерным темным состоянием и фактор замедления u(q) может быть непосредственно вычислен на основании (2.43, 2.40, 2.36). Вид u(q) для некоторых небольших значений момента импульса приведен на рис.
2.5. Видно, что фактор замедления обладает симметрией относительно замены левой круговой поляризации на правую и наоборот (что соответствует замене q —* 1 /q). Данная симметрия согласуется с исходной симметрией системы (см. рис. 2.2). Для перехода Lo = 1 <->■ la = 1 w(|g|) = 1. Для остальных переходов максимум фактора замедления и, следовательно, минимум скорости волны поляризации соответствует линейной поляризации (|q| = 1), минимум фактора замедления и максимум скорости круговым (|gj = 0, |д| = оо).
б) AL
В этом случае система, вообще говоря, обладает двумерным темным состоянием, однако распадается на две подсистемы с одномерными темными состояниями, которые, как было отмечено выше, пренебрегая обменом населенностью между подсистемами, можно анализировать отдельно. Зависимости фактора замедления от модуля параметра поляризации для двух различных подсистем некоторых переходов с по-луцелым моментом импульса приведены на рис. 2.6. Видно, что при замене правой круговой поляризации на левую (g —> l/g) рис. 2.6а переходит в рис. 2.66, что со-