Поляризационные неустойчивости и эффекты переключения для квантовых оптических волновых пакетов

• Автор: Лексин, Андрей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Владимир
• Количество страниц: 164 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава 1. Поляризационные квантовые состояния и неустойчивости в пространственно распределенных оптических системах. Обзор литературы

§1.1. Поляризационные состояния в квантовой оптике. Методы описания

§1.2. Нелинейно-оптические системы с распределенной обратной

связью и явление самопереключения света

§1.3. Квантовые вычисления, логические элементы и передача информации

§1.4. Выводы к главе

Глава 2. Детектирование квантовых поляризационных состояний

света
§2.1. Измерение разности фаз для двухмодовой поляризационной задачи в интерферометре Маха-Цендера
§2.2. Параллельные измерения квантовых поляризационных характеристик света
2.2.1. Операциональный подход к измерению параметров Стокса светового поля
2.2.2. Измерение поляризационных фазовых параметров
2.2.3. Точность измерения фазовых характеристик неклассических поляризационных состояний света
§2.3. Выводы к главе

Глава 3. Поляризационные неустойчивости и переключение света при нелинейных взаимодействиях в пространственно-периодических оптических системах с однонаправленными рас-пределенно-связанными волнами
§3.1. Неустойчивости поляризационных характеристик света при
двухмодовом и четырехмодовом взаимодействии
§3.2. Квантовые состояния системы однонаправленных распреде-
ленно-связанных волн в приближении Хартри
3.2.1. Основные уравнения для двухмодовой задачи
3.2.2. Приближение Хартри для вектора состояния системы
двух ОРСВ
3.2.3. Квантовые флуктуации в двухмодовой системе ОРСВ
§3.3. Нелинейная динамика световых полей в пространственнопериодических средах с ОРСВ
3.3.1. Стационарные состояния
3.3.2. Нелинейная динамика квантового двухмодового светового поля в системе с ОРСВ
§3.4. Эффект самопереключения квантовых поляризационных состояний света в двухмодовой системе ОРСВ и квантовый предел классических оптических переключающих устройств
§3.5. Выводы к главе
Глава 4. Квантовые вычисления на основе интерферометрических схем и туннельно-связанных систем с распределенной обратной связью
§4.1. Квантовые вычисления на основе интерферометра . Маха-Цендера
4.1.1. Формирование макроскопической суперпозиции поляризационных состояний света на основе интерферометра Маха-Цендера
4.1.2. Квантовый логический элемент Х(Ж на основе макроскопических поляризационных состояний света в интерферометре Маха-Цендера
§4.2. Квантовые вычисления на основе туннельно-связанных систем
с распределенной обратной связью
4.2.1. Основные уравнения
4.2.2. Квантовые логические элементы
§4.3. Выводы к главе
Заключение
Приложение. Расчет условия наблюдаемости переключения ОРСВ при учете квантовых флуктуаций светового поля на входе системы
Литература

Если а Ф 0. то необходимо вначале сделать замену [5,129]:
Ау = ау ехр
^ 2 сп )
azco
(1.33)
перейдя к амплитудам ах, а , а затем от амплитуд а перейти к циркулярным поляризациям (1.31). В результате также получатся уравнения (1.32), но на месте К в первом уравнении будет стоять комплексный коэффициент связи
К + 'ш, а во втором К ху —1а.
Еще один способ исключения члена с 0 в (1.29) заключается [5,130] в
использовании так называемых "подкрученных" световодов, у которых оптическая ось совершает вдоль волокна вращательные периодические колебания вокруг продольной оси световода с малой угловой амплитудой.
Таким образом, уравнения (1.29) можно привести к виду (1.28) для ОРСВ циркулярных поляризаций с одинаковыми частотами при следующих соотноше-
Уравнения (1.28) оказывается возможным привести к более простому виду, соответствующему случаю взаимодействия волн в туннельно-связанном оптическом волокне (ТСОВ), использовав замены [5,104]:
(1.34а,б)
а -а-
(1.34в)

(1.34г,д)
где I = Ал 4- Л2 . В этом случае получаем: