Перезарядка фуллеренов на атомных и молекулярных ионах

• Автор: Нариц, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 88 с. : ил.

1. Введение
1.1. Общая характеристика работы
1.2. Основное содержание работы
1.3. Список работ, опубликованных 17 по теме диссертации
2. Модель
2.1. Перезарядка как прохождение электрона 21 через потенциальный барьер
2.2. Прохождение частиц через потенциальный 22 барьер. Метод фазовых уравнений
2.3. Прохождение частиц через несимметричный 29 потенциальный барьер
2.4. Учет зависимости барьера от времени
3. Перезарядка в столкновениях с участием кластеров
3.1. Методы исследования электронных 40 свойств кластеров
3.2. Перезарядка с участием С6о
3.3. Передача электрона при взаимодействии 51 двух фуллерснов
4. Результаты расчетов. Обсуждения
4.1. Взаимодействие фуллеренов с многозарядными 54 атомными ионами
4.2. Процесс перезарядки в системе С6*0 +Неи
4.3. Перезарядка в столкновениях двух фуллеренов
4.4. Передача заряда в столкновениях с участием 73 чрезвычайно высоко заряженных ионов

5. Заключение Литература
Глава 1. Введение
§1.1. Общая характеристика работы
Актуальность проблемы
Современное развитие лазерной физики позволило расширить спектр экспериментов по взаимодействию лазерного излучения с уже традиционными для квантовой электроники объектами: твердыми телами, одиночными атомами и молекулами, а также плазмой. Появление лазеров, генерирующих ультракороткие импульсы, проложило путь к изучению разнообразных эффектов, возникающих при взаимодействии таких импульсов с веществом. С другой стороны, это развитие позволило перейти к исследованию относительно новых для квантовой электроники объектов — кластеров, макромолекул, биологических структур и пр. В современной физике большое внимание уделяется комплексным методам исследования. Большой круг задач решается путем изучения взаимодействия с веществом как интенсивного лазерного излучения, так и мощных корпускулярных (электронных, протонных и ионных) потоков. Известно, что многие физические параметры, например, величины сильных электрических полей, превышающих атомные, имеют один порядок величины в обоих указанных тинах взаимодействий. Наноструктуры и кластеры в частности являются ярким примером объектов, исследуемых обоими методами. Им посвящены исследования во многих областях физики и химии.
Важнейшим элементом изучения взаимодействия лазерного излучения с веществом является исследование электронных свойств вещества. Кластеры (и в частности фуллерсны) занимают

Т = Ф ехр| - і І
ґ .*
і <7
Д(г) Л(г)
(3.7)
что приводит к следующему уравнению
.оФ
1 2 і'
2 г г Яг(()
ф(г,0.
(3.8)
Произведем замену переменных
г = ?' Н*, Я = Я'/С, (7 = /*(?*, 7 = ґ'/(і*)2,
(3.9)
приводящую систему к виду «атом водорода + атомный ион с эффективным зарядом д*» (с учетом разложения по мультиполям):
.дФ

, 2 Г (К'У
Ф{г',ґ)
(3.10)
Для сохранения формы уравнений, определяющих классические траектории движения центров сталкивающихся частиц, необходимо также сделать замену
р- р'/С, V = v'Ґ
(3.11)
В работах [44, 45] с помощью оригинального метода, основанного на модели Келдыша [46] были получены сечения перезарядки и ионизации для системы // + А?л в широком диапазоне