Дифракционные процессы в глубоконеупругом электрон-протонном рассеянии на коллайдере HERA

• Автор: Капишин, Михаил Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 212 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Дифрация и адрон-адронные взаимодействия
1.1 Адрон-адронные взаимодействия
1.1.1 Процессы в « и I каналах
1.1.2 Траектории Редже и амплитуды в «-канале реакции
1.2 Дифракционное рассеяние
1.2.1 Траектория Померанчука
1.2.2 Дифракционные процессы в ур взаимодействиях
1.2.3 Дифракционная диссоциация
2 Глубоконеупругое ер рассеяние
2.1 Кинематика глубоконеупругого рассеяния
2.2 Сечение ГНР и структурные функции
2.3 Масштабная инвариантность и кварк-партонная модель
2.4 Нарушение масштабной инвариантности
2.5 Факторизация в КХД
2.6 Уравнения эволюции ОСЬАР
2.7 Эволюция ВИхР
2.8 ВРКЬ померон
2.9 Адронная структура фотона и предел Редже
2.10 Дифракционное процессы в глубоконеупругом ер рассеянии
3 Эксперимент Н1
3.1 Коллайдер НЕ11А
3.2 Установка III

3.3 Методы регистрации дифракционных процессов в глубоконеупругом ер
рассеянии
3.4 Спектрометр лидирующих протонов FPS установки Н
3.5 Выделения событий методом LRG в эксперименте Н
Анализ экспериментальных данных и измерение сечения дифракционного глубоконеупругого ер рассеяния
4.1 Используемые наборы экспериментальных данных
4.2 Реконструкция кинематических переменных
4.3 Отбор дифракционных событий ГНР
4.4 Отбор событий с лидирующим протоном и двумя ’жесткими’ струями
адронов
4.5 Оценка вклада фоновых событий
4.6 Монте Карло моделирование дифракционных процессов в глубоконеупругом ер рассеянии
4.7 Измерение дифференциального сечения процессов дифракционного ГНР
4.8 Измерение сечения образования двух ’жестких’ струй адронов в дифракционном ГНР
4.9 Систематические погрешности измерений
Сечение От дифракционного глубоконеупругого ер рассеяния и про-
верка гипотезы о факторизации процессов в протонной вершине
5.1 Зависимость сечения дифракционного глубоконеупругого рассеяния от 1
5.2 Сечение аг°14) дифракционного глубоконеупругого ер рассеяния с образованием лидирующего протона
Анализ данных в рамках КХД эволюции и извлечение дифракционных функций распределения партонов
Сечение оу’(3) дифракционного глубоконеупругого ер рассеяния
7.1 Сечение дифракционного ГНР: сравнение ГРБ и ЬИС методов
7.2 Сечение (7г^: зависимость от переменных ж/р, /3 и С}
7.3 Отношение а? к сечению инклюзивного глубоконеупругого ер рассеяния

8 Сечение образования двух ’жестких’ струй адронов и лидирующего протона в дифракционном глубоконеупругом ер рассеянии
9 Сравнение результатов с другими измерениями и параметризациями партонных распределений
9.1 Сравнение с данными ZEUS с лидирующим протоном
9.2 Сравнение параметризаций дифракционных партонных распределений .
9.2.1 Параметризация Hl DPDF Jets
9.2.2 Параметризация ZEUS DPDF
9.2.3 Параметризация MRW DPDF
9.3 Сечение дифракционного рождения очарованных кварков
9.4 Сечение дифракционного фоторождения струй адронов
10 Заключение
Библиография

углового момента и квадратов масс и для состояний в 1-канале и малых значений |1| в в-канале и могут быть выражены в виде: а(1) = о(0) + п'1. Пример траектории, для которой р-мезон является низшим состоянием, показан на Рис. 1.2. Амплитуда процесса

15 2 25
М2 = Г (GeV2)
Рис. 1.2: Траектория р-мезона, в представлении Chew-Frautschi. Данные, показанные
при t < 0, измерены в реакции перезарядки 7г~р —У тг°п в работе [38]. Линия a(t) = 0.48 + 0.881 является результатом фита через состояния р и рз с JFC = 1 и 3-~. Экстраполюция траектории, полученной параметризацией в области 1 > 0, согласуется с экспериментальными данными при t < 0. К траектории р-мезона добавлены также состояния с разными значениями G-четности (/2,42,02,0)3), которые формируют общую мезонную траекторию, реджеон, а/л(4).
обмена в 1-канале может быть представлена как разложение по парциальным волнам с различными значениями углового момента:

где Ti(t) есть амплитуда 1-й парциальной волны, Pt(cosS) - полином Лежандра для углового момента I. При обобщении данного выражения для описания процессов в s-канале, где cosf? > 1, оно может быть представлено как сумма вкладов полюсов в виде выражения 1.1.4 для каждой парциальной волны. Тогда амплитуда 1-й парциальной волны может быть представлена через вклад полюса в виде:

T(s,t)~J2(2/ + 1)7К1)РДсо8 0) ,
(1.1.5)
(1-1.6)