Коллективные эффекты и пространственно-временная эволюция процессов сильного взаимодействия при промежуточных и высоких энергиях

• Автор: Окороков, Виталий Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 297 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Коллективные эффекты и физика сильных взаимодействий
1.1 Сильновзаимодействующая материя: основные положения и проблематика .
1.2 Адронные струи и жесткая стадия сильного взаимодействия
1.3 Геометрические свойства вакуума КХД и фундаментальные симметрии
1.4 Корреляционная фемтоскопия и мягкая стадия сильного взаимодействия
1.5 Краткие выводы
2 Методика эксперимента
2.1 Пузырьковые камеры
2.2 Спектрометр STAR
2.3 Условия отбора на пузырьковых камерах
2.4 Отбор событий и регистрация частиц на установке STAR
2.5 Краткие выводы
3 Коллективные свойства частиц в неупругих взаимодействиях
3.1 Традиционные коллективные переменные
3.2 Условия отбора при изучении формы события
3.3 Экспериментальные результаты для струй
3.4 Зависимость коллективных параметров от начальной энергии
3.5 Зависимость формы события от множественности
3.6 Поток кинетической энергии
3.7 Обсуждение и краткие выводы

4 Инвариантный анализ коллективных эффектов
4.1 Инвариантные переменные
4.2 Условия отбора для инвариантного анализа
4.3 Результаты для мягких иионных струй
4.4 Зависимость свойств пионных струй от энергии столкновения
4.5 Зависимость свойств пионных струй от множественности
4.6 Результаты для адронных кластеров
4.7 Обсуждение и краткие выводы
5 Подавление жестких струй в ядро-ядерных столкновениях
5.1 Азимутальные корреляции и наблюдаемые
5.2 Условия отбора при изучении жестких струй
5.3 Результаты для жестких адронных струй
5.4 Зависимость эффекта подавления струй от начальной энергии
5.5 Модель сложного коллективного потока
5.6 Краткие выводы
6 Фундаментальные симметрии в горячей КХД-материи
6.1 Экспериментальный метод
6.2 Условия отбора при изучении кирального магнитного эффекта
6.3 Магнитное поле в столкновениях тяжелых ионов
6.4 Систематические погрешности
6.5 Результаты для корреляторов
6.6 Зависимость асимметрий от начальной энергии
6.7 Обсуждение
6.8 Краткие выводы
7 НВТ-интерферометрия пионов в ядро-ядерных столкновениях
7.1 Условия отбора при изучении НВТ-корреляций
7.2 Экспериментальный метод и наблюдаемые

7.3 Систематические погрешности для НВТ
7.4 Экспериментальные результаты для формы корреляционной функции
7.5 Зависимость НВТ-характеристик от кинематических параметров
7.6 Обобщенная параметризация корреляционной функции
7.7 Краткие выводы
Заключение
Список основных сокращений
Список принятых обозначений
Список литературы

рассмотрение общих подходов при вычислении скорости сфалеронных переходов в различных калибровочных теориях представлено в [176]. Важно отметить, что скорости таких переходов должны быть высоки не только при конечных Т, но и для неравновесных процессов с участием большого числа частиц [177]. Полная скорость классических переходов для теорий Янга-Миллса в отсутствии внешнего абелева магнитного поля (В) была определена как для случая малой константы д [178], так и для сильно связанных систем, для которых в настоящее время доступны только оценки, полученные в рамках N = 4 СЯМ при yVc —► оо [179]. Обобщенное соотношение имеет следующий вид [179]:
Здесь к ~ 10л'-1 для группы SU(Ar) [180-182]. Из (1.7) следует, что диффузия Afw(Mcs) вследствие сфалеронных переходов ожидается для систем как со слабой (у Резюмируя изложенное выше, необходимо отметить следующее. Во-первых, вне зависимости от особенностей динамики образования, факт существования флуктуаций Afw(Afcs) в КГП в настоящее время считается надежно установленным на основе моделирования на решетках [185-187]. Во-вторых, флуктуации топологического заряда присутствуют уже на самых ранних, предшествующих термализации, стадиях пространственно-временной эволюции образованной системы как в подходах со слабой связью [185,186,188], так и в моделях, рассматривающих сильно коррелированные системы [189]. В-третьих, вследствие
при у < 1; при х »
(1.7)