Поиск редкого СР-нарушающего распада

• Автор: Букин, Дмитрий Александрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 91 с. : ил

1 Накопитель ВЭПП-2М

2 Детектор СНД

2.1 Калориметр

2.1.1 Устройство калориметра

2.1.2 Электроника калориметра

2.1.3 Калибровка формирователей

2.1.4 Контроль электроники калориметра

2.2 Система дрейфовых камер

2.3 Сцинтилляционный счетчик

2.4 Мюонная система

3 Аппроксимация экспериментальных данных

3.1 Постановка задачи
3.2 Вычисление радиационных поправок
3.3 Учет разброса энергии
3.4 Ожидаемое число событий
3.5 Функция правдоподобия
3.6 Минимизация. Ограничение параметров модели. Штрафные
функции
3.7 Эффективность регистрации

3.8 Учет фона. Совместная аппроксимация нескольких процессов
3.9 Использование программы аппроксимации
4 Поиск распада Аф —» Зя0
4.1 Эксперимент
4.2 Отбраковка космического фона
4.3 Кинематическая реконструкция
4.4 Параметр “продольной фотонности”
4.5 Взаимодействие Аф мезона с веществом детектора
4.6 Отбор событий
4.7 Анализ событий с регистрацией Аф
4.8 Анализ событий без регистрации Ае
4.9 Совместный анализ
4.10 Результаты
4.11 Обсуждение
Заключение
Литература

Метод встречных электрон-позитронных пучков в настоящее время является одним из основных способов исследования элементарных частиц, позволяющий проводить наиболее точные измерения их параметров. Сейчас в мире имеется около десяти работающих или строящихся ускорителей этого типа в области энергий 2Е от 0.36 до 200 ГэВ.
Коллайдер ВЭПП-2М [1] работает в Институте ядерной физики, в Новосибирске, с 1974 года. Накопитель позволяет проводить эксперименты по е+е~-аннигиляции в диапазоне энергий 2Е = 0.36 — 1.4 ГэВ. До настоящего момента значение пиковой светимости Ьо ~ 3 • 103() см-2 с-1, полученное при энергии 1 ГэВ, является рекордным в этой области энергии.
С 1974 по 1990 гг. на ВЭПП-2М проводились эксперименты с несколькими детекторами (ОЛЯ, НД, КМД) [[2, 3, 4]]. В этих экспериментах были измерены основные параметры легких векторных мезонов р, со, ф [5], был обнаружен ряд редких распадов. Однако, многие другие редкие моды распадов векторных мезонов и большая часть нерезонансных процессов в области энергии ~ 1 ГэВ были изучены недостаточно точно. Это обьясняется, в основном, невысокой эффективностью предыдущего поколения детекторов к многочастичным событиям вследствии малого телесного угла и недостаточной грануляции.
Новый этап изучения этой области физики начался с создания в ИЯФ нового поколения детекторов КМД-2 [6] и СНД. Эксперименты со Сферическим нейтральным детектором (СНД) начались с 1995 года [7, 8, 9, 10, 11].

добавлять в качестве дополнительного множителя в формулы (3.3), (3.4)) возникла при исследовании распадов Т мезонов, где вклад поляризации вакуума значителен. Обсуждение этой проблемы, в результате которого и была выработана указанная договоренность, можно посмотреть, например, в работе [31]. В программе имеется возможность включить учет поляризации вакуума дополнительным множителем под интегралом в соотношении (3.4).
В формуле (3.4) значение интеграла зависит от выбора величины максимальной энергии Етгх. В программе эту величину задает пользователь. Очевидно, что точно такое же ограничение на Етга должно присутствовать при моделировании событий изучаемого процесса для вычисления эффективности.
Иногда желательно подобрать Етхх так, чтобы при вычислении сечения в точке с энергией Е = /в, область интегрирования была [ Ет-т, у/э ]. Как легко заметить из (3.4) эти три энергии связывает соотношение:
Выбор величины /?тах ~ достаточно ответственная задача. Обычно пользователи программы указывают большое значение Етах, интеграл в (3.4) ограничивается в этом случае энергетическим поведением сечения, а именно, занулением сечения при малых энергиях или кинематическим пределом
В том случае, когда сечение быстро зануляется при уменьшении энергии, бессмысленно использовать большие значения Етах. Например, при изучении сечения КзКь в области ф мезона (980-1060 МэВ) из формулы (3.5) следует, что вполне достаточно установить Етах = 77 МэВ.
3.3 Учет разброса энергии
(3.5)
Етах ^ Ф/2.
Как уже было сказано выше, энергия в системе центра масс сталкивающихся электрона и позитрона распределена по нормальному закону со среднеква-