Изучение процессов e + e- → ηδ и e + e- → π°π°δ с детектором КМД-2

• Автор: Кроковный, Павел Петрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 90 с.

Содержание
Введение
1 Эксперимент
1.1 Ускорительный комплекс ВЭПП-2М
1.2 Детектор КМ Д-
Дрейфовая камера
Z-кaмepa
Цилиндрический калориметр на основе кристаллов Св
Торцевой калориметр на основе кристаллов ВЭО
Пробежная система
Система запуска детектора
Система сбора данных
1.3 Программа реконструкции событий
Определение траектории заряженных частиц в координатной системе
Реконструкция фотонов в электромагнитном калориметре
Сшивка кластеров СД и ВЄО калориметров
Глобальная реконструкция события и запись информации
1.4 Проведение эксперимента
2 Выделение и реконструкция событий
2.1 Условия предварительного отбора
2.2 Определение эффективности триггера
2.3 Кинематическая реконструкция
2.4 Моделирование
3 Изучение процесса е+е~ —> 777
3.1 Отбор событий
Низкие энергии

Область «^мезона
Высокие энергии
3.2 Измерение сечения
3.3 Аппроксимация сечения
Модель векторной доминантности (р, ш, ф)
Модель векторной доминантности с учетом распада р/ —>
“ Модель с аномальным вкладом
3.4 Систематические ошибки
4 Анализ процесса е+е~ —> 7г°7г°7
4.1 ВьЩеЛеНИС СОбЫТИЙ 7Г°7Г°
Низкие энергии
Область ф-мезона
Высокие энергии
4.2 Определение сечения
4.3 Аппроксимация сечения
Реакция е+е~ —> о>7г°
Процесс е+е~ —> Ш, р —> •Л'07Г
4.4 Систематические ошибки
4.5 Оценка сечения е+е_ —> 7Г°7Г°7 (не
4.6 Поиск процесса е+е~ —>
5 Обсуждение результатов
Щ 5.1 Процесс е+е~ ->
5.2 Процессы е+е" —> 7Г°7Г°7 и е+е~ —> 777Г°
5.3 Вклад в аномальный магнитный момент мюона
Заключение
Приложение А

Приложение Б Библиография
Разделение проводилось по реконструированной массе отдачи самого жесткого фотона, определявшейся по формуле:
Wlrecxnl — у (2£beam Wj , (3-1)
где — энергия фотона. Для событий г/у распределение по этому параметру должно иметь вид узкого пика с максимумом около массы трмезона т7 = 547.3 МэВ, а для фоновых процессов ожидается широкое распределение.
Сначала по событиям с плохим качеством реконструкции (х2 > 15) определялась форма фоновой функции. Для этого распределение по массе отдачи подгонялось отдельно для событий с шестью, семью и восемью фотонами следующей функцией:
F(z) = A0-za-(l-z)e, (3.2)
где z = (т- mmin)/[mmal - mmin), a mmm и тпта1 — границы спектра тгесЫ1.
Затем для событий, удовлетворяющих условиям отбора, этот же спектр аппроксимировался суммой асимметричного гаусса (см. Приложение А) и “фоновой” функции с зафиксированной формой. На Рис. 15 показаны полученные спектры и их подгонка для событий с шестью, семью и восемью фотонами. Далее форма функций фиксировалась, и осуществлялась аппроксимация для всех энергетических точек.
Для оценки возможной систематической ошибки, связанной с выбором функций для описания спектра, процедура повторялась со следующей “фоновой” функцией:
F{x) = А0 ■ ехр Г ci ' (* - ^ч)3] •

Изменение в числе событий Т)У при этом не превышало 1%.
Высокие энергии
Выше 1 ГэВ основными фоновыми процессами являются: