Изучение свойств кластерных систем в электромагнитных и слабых процессах

• Автор: Синяков, Анатолий Валерьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 119 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Нуклон-нуклонное взаимодействие на малых расстояниях и эффекты нарушения пространственной четности в рр-рассеянии
1.1 Нарушение пространственной четности в адронных взаимодействиях .
1.2 Эффект нарушения четности в р + р рассеянии
1.3 Расчет эффектов нарушения четности в потенциальном подходе
1.4 Эффект нарушения четности в рр рассеянии как метод изучения сильных 1УА^-взаимодействий
2 Кластерные модели фотоядерной реакции 71л(7,1;)а
2.1 Фотоядерные реакции и модели взаимодействия легких кластеров
2.2 Двухтельная кластерная модель фоторасщепления 71д(7,1;)а
2.3 Описание структуры ядра 7Ы в модели условий ортогональности Саито
2.4 Вклад обменных эффектов в характеристики фоторасщепления ядра

2.5 Кластерная структура ядра 71л, модели а — ^взаимодействия и фото-ядерная реакция 71л (7,£)а
3 Поиск эффектов нарушения пространственной четности в 7-переходе
7Ы* -> 7(М1) ->71л (£* = 0.478 МэВ)
3.1 Эффекты нарушения четности в легких ядрах
3.2 Непрерывный спектр как источник нарушения четности дискретных состояний

3.3 Схема расчета Р-нечетной асимметрии вылета 7-кванта
3.4 Результаты расчета коэффициента Р-нечетной асимметрии и их обсуждение
Заключение
Литература

Введение
Проблема ассоциирования нуклонов в легких ядрах поставлена еще в 30-х годах, но, в силу ее важности для физики ядерных реакций и сложности теоретических методов ее трактовки, многие ее аспекты являются объектом активных исследований теоретиков и экспериментаторов и сегодня. В диссертации исследуются микроскопические подходы к описанию взаимодействия составных ядерных частиц. Особым классом ядерных систем являются системы с ярко выраженной кластерной структурой такие, например, как ядра 71л или 12 С, которые можно рассматривать как систему составных частиц (а 4- t или три а-частицы). Теоретические подходы к описанию таких систем и процессов с ними, учитывающие их кластерную структуру, могут оказаться значительно проще, чем чисто "нуклонные". Тем не менее, особенностью этой области исследований является широкое привлечение микроскопических методов модели оболочек. 11 Кластерные"и оболочечные подходы к описанию структуры ядра имеют множество точек пересечения и часто взаимно дополняют друг друга.
Фундамент для создания микроскопической теории кластерных систем был заложен работой Д.А. Уилера [1]. Развитый в этой работе подход был методом резонирующих групп (МРГ). В работах К. Вильдермута и Я. Тана эта модель была развита для описания широкого класса ядерных систем и процессов на них [2]. В настоящее время продолжается активное изучение кластерных аспектов структуры ядра [3, 4]. Особенностью этой области исследований является широкое привлечение методов модели оболочек [5, 6]. Кластерные и оболочечные подходы к описанию структуры ядра имеют множество точек пересечения и часто взаимно дополняют друг друга.
Важным элементом кластерных моделей является схема учета принципа Паули.

Для выделения зависимости 1РУ от сильных фазовых сдвигов в явном виде используем параметризацию я-матрицы из работы [47], удобную для описания рассеяния заряженных частиц:
^0^0 ~ е
в синглетном канале, и
= е2^-1 соб(2+ гег^-1+дз+^ 8т(2^)^'^-1^,3+1+ +ге*(*-1+*я-0 зт(2е3)^/>3+15£)3_1 + е2^'+1 со8(2е3)^^+1^л-1 (I-26)
в триплетном. Здесь ^-фазовые сдвиги, е3-параметры тензорного смешивания.
Нарушающее четность взаимодействие смешивает синглетные и триплетные каналы. Заметим, что матричные элементы тру3 являются действительными, следовательно, мнимые части амплитуд рассеяния вперед пропорциональны
7т{(1 + гЩ{Г1)г^„( 1 + *<^о)} =
= 1/4 |д(8ш(2<5,)(1 + сой(2^_.1) сс«(2г3)) + зш(2^_,)(1 + соз(25,)) со8(2е,)) г^31>)0+
+ (зт(2г5,)(1 - + £,+1)вш(2е,)) + сов(<5,_1 + £3-+1)(1 + сов(24,-)) 5ш(2е3))г${ио)
+ ^(зш(2{,)(1 — ат(5,-_1 + 5,41) вш(2е,-)) +сов(?,--1 + <53+1)(1 + со8(263)) 81п(2е;))г^//1л0+-
+(з;п(2<5^)(1 + со5(2^+1) сов(2е$ + вт(2й,+1)(1 + сов(2£,-)) с08(2е,))г^1,^ 6,.0+1]
(1.27)
Вслед за работой [39] мы выполнили расчет матричных элементов труУ1з в рамках борцовского приближения искаженных волн. Пользуясь теоремой Ватсона, можно выразить грк-матрицу как матричный элемент оператора потенциала нарушающего четность взаимодействия нуклонов Уру на базисе искаженных сильным и кулонов-ским взаимодействием стоячих волн:
= ткк I Щ’,'р;ли{.г)щём(1г, (1.28)

где - свернутый со спин-угловыми функциями матричный элемент оператора

«ЦдМ = Е/(1.29)