Низколежащие неротационные состояния в деформированных ядрах

• Автор: Баструков, Сергей Иванович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 89 c. : ил

Глава I. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ КВАЗИЧАСТИЧН0-Ф0Н0НН0Й

МОДЕЛИ

§ I. Модельный гамильтониан

§ 2. Основные характеристики неротационных состояний деформированных ядер

§ 3. Корреляции квазичастиц в основных состояниях

четно-четных деформированных ядер

Глава II. РОЛЬ ПРИНЦИПА ПАУЛИ ПРИ ОПИСАНИИ НИЗКОЛШЩИХ НЕРОТАЦИОННЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ НЕЧЕТНЫХ ДЕФОРМИРОВАННЫХ ЯДЕР

§ I. Основные уравнения для нечетных деформированных ядер

§ 2. Влияние принципа Паули на состояние "квазичастица <3) фонон"

§ 3. Анализ вибрационных состояний в нечетных деформированных ядрах

Глава III. ИЗУЧЕНИЕ ЕЛ -ПЕРЕХОДОВ В НЕЧЕТНЫХ ДЕФОРМИРОВАННЫХ ЯДРАХ

§ I. Приведенные вероятности Е -переходов при
учете квазичастичной структуры фонона
§ 2. Численный анализ приведенных вероятностей Е2(дК =2)-переходов в ядрах редкоземельных элементов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Одним из наиболее существенных достижений последнего десятилетия на пути к пониманию ядерной структуры явилось интенсивное развитие микроскопических моделей, позволяющих описывать различные характеристики ядра в широком диапазоне энергий возбуждения. При построении последовательной микроскопической теории в настоящее время одна из трудностей, как известно, заключается в недостаточности существующего знания о поведении амплитуд нуклон-нуклонного взаимодействия в ядерном веществе. В этой связи при изучении многообразия ядерных свойств применяются различные модели, основанные на приближенных методах решения задач многих сильновзаимодействующих частиц, широко использующие современные достижения теории поля и статистической физики. Пожалуй, наиболее интересные результаты при описании структуры ядер получены в расчетах, проводимых в рамках таких методов, как метод Хартри-Фока (ХФ), Хартри-Фока-Боголюбова (ХФБ), приближение хаотических фаз (ПХФ), квазичастично-фононной модели (КФМ), теоретико-полевого метода функции Грина, лежащего в основании активно развивающейся теории конечных ферми-систем (ТКФС) и другого микроскопического подхода, получившего название теории ядерного поля (см. например/^”^/). Заметные успехи в описании некоторых особенностей ядерной структуры сделаны в работах, опирающихся на теоретико-групповые методы. Здесь следует отметить модели взаимодействующих бозонов (МВБ) и взаимодействующих бозонов И фермионов (МВЕФ)/^*^/, метод обобщенных гиперсферических функций или К-гармоник И другие/19“21/. Этот, далеко не полный, перечень используемых в современных микроско-

пических подходах математических методов отражает чрезвычайную сложность атомного ядра, как многочастичной системы, изменчивость его внутренних свойств при возрастании энергии от низко-лежащих состояний до областей гигантских резонансов.
Большой интерес проводимых в настоящее время ядерно-струк-турных исследований связан с изучением возбужденных состояний деформированных ядер, которые ввиду проявления многообразия различных закономерностей служат богатым источником новых сведений об атомном ядре.
Среди микроскопических подходов, предназначенных для описания структуры сложных деформированных ядер, наиболее широкое распространение получили модели, существенно опирающиеся на представление о ядре, как о системе взаимодействующих квазичастиц, движущихся в некоем общем для них самосогласованном среднем поле. Среднее поле рассчитывается либо на основании некоторого затравочного взаимодействия - дельта-образные силы, сила Скирма, потенциалы однобозонного обмена и т.д., либо берется в виде потенциалов Саксона-Вудса или Нильсона. На основе анализа большой совокупности экспериментальных данных по структуре ядра и ядерным реакциям вводятся соответствующие остаточные силы. Для описания свойств ядер редкоземельных элементов и актинидов наиболее существенными являются остаточные взаимодействия, приводящие к парным корреляциям сверхпроводящего типа и дальнодей-ствующие силы, которые, как правило, аппроксимируются мульти-поль-мультипольными, спин-мультипольными, зарядово-обменными силами. По существу утверждение данного направления микроскопической теории ядерной структуры позволило выяснить многие закономерности возбуждений деформированных ядер и дать вполне удовлетворительное количественное их описание.

непосредственно не следует, что эта компонента имеет достаточно большой вес. Окончательные выводы относительно ВОЗМОЖНОСТИ существования такого состояния в данном ядре можно сделать лишь на основании оценки приведенной вероятности ЕЗ-перехода. Результат нашего расчета показывает, что примесь октупольного вибрационного фонона очень мала.
в/98/ для состояния Со =1/2+ с энергией 0,517 МэВ в I6ITt отмечена заметная примесь компоненты 4IIt®22I. Принцип Паули, как это видно из таблицы 6, не оказывает заметного влияния на структуру этого состояния и, таким образом, расчеты в рамках ПХФ можно считать вполне надежными.
В ядрах 159,165,167^ наблюдаются/99“-*-0^/ гамма-вибрационные состояния, построенные на простом, одноквазичастичном,
Я* ~ —
основном состоянии 523t. На состояния К.0 =3/2 и II/2 ,
523 221 принцип Паули оказывает слабое влияние. Такие вибрационные состояния должны существовать, что находится в полном согласии с теорией. На состояние JCJ =5/2+, 411 ф & 221 учет принципа Паули оказывает небольшое влияние. Состояние Со =5/2+ с энергией 0,955 МэВ в должно содержать
также большую компоненту 4134. Поскольку матричный элемент

<£4I3J |E2t 4Щ>=3,6 фм велик, то этим и объясняется большая вероятность Е2-перехода с этого состояния на состояние 4IIJ
В имеются экспериментальные указания на значительно 2Г _
ную примесь компоненты 523Ф0221 в состоянии к0 = 1/2 с энергией 0,980 МэВ. На эту компоненту принцип Паули не оказывает влияния, поэтому действительны результаты расчетов/^®/.
Б 167 Ей- имеются гамма-вибрационные возбуждения 633?® 221, дающие вклад в состояние с 1Со = 3/2+ и энергией 0,532 МэВ,