Экспериментальное изучение угловых моментов ядер в реакциях с тяжелыми ионами, сопровождающихся вылетом легких заряженных частиц

• Автор: Рюдигер, Юрген
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 169 c. : ил

ГЛАВА I. НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ СОСТАВНЫХ ЯДЕР С ВЫСОКИМИ УГЛОВЫМИ МОМЕНТАМИ В РЕАКЦИЯХ С 5ЯКВЛЫМИ ИОНАМИ
1.1. Получение ядер с большими угловыми моментами в реакциях полного слияния с тяжелыми ионами
1.2. Предравновесное испускание легких частиц. Реакция
неполного слияния
Глава II. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ ГАММА-МНОЖЕСТВЕННОСТИ В
РЕАКЦИЯХ С ТЯЖЕЛЫМИ ИОНАМИ
П.1. Установка для измерения /-множественности в совпадении с заряженными частицами "ДЭМАС-МУЛЬТИ"
П.2. Система регистрации и набора экспериментальной
информации
П.З. Методы обработки экспериментальной информации
П.3.1. Определение гамма-множественности
П.3.2. Учет случайных совпадений
П.3.3. Определение других экспериментальных величин
Глава III. ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРШЕНТОВ И ИХ РЕЗУЛЬТАТОВ
Ш.1. Эксперименты по инклюзивным спектрам легких
О О
заряженных частиц в реакции Та +
Ш.1.1. Значение гамма-множественности
Ш.1.2. Вопросы влияния поверхностных загрязнений
из 12С и
Ш.2. Определение каналов реакции с образованием
оL -частиц

Ш.2.1. Определение конечного продукта по характеристическому рентгеновскому излучению
Ш.2.2. Корреляции 0(-частиц с осколками деления
и вторичными заряженными частицами
Ш.2.3. Каналы эмиссии о(-частиц в реакции 0г+
Ш.З. Другие каналы реакции с образованием легких
заряженных частиц
ГЛАВА ЗУ.АНАЛИЗ И ОБСУЖДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ
1У.1. Каналы эмиссии легких заряженных частиц
ЗУ.2. Угловые моменты
ЗУ.З. Обсуждение результатов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ А
ПРИЛОЖЕНИЕ Б

В ядерных реакциях с тяжелыми ионами в течение уже более двадцати лет наблюдается эмиссия легких заряженных частиц (изотопов водорода, гелия, лития и т.п.) с энергиями значительно большими чем предписывают существующие модели статистической теории. Впервые подобные частицы были найдены в работах группы американских авторов в конце 50-х годов А’2/. в этих работах было высказано предположение о фрагментации налетающего иона в поле ядра мишени, что позволило объяснить большие сечения рождения протонов и альфа-частиц. Были также обнаружены более тяжелые частицы, образующиеся в краевых соударениях тяжелых ионов с ядрами мишеней А/. За последние 15 лет интенсивно изучались характеристики реакций с вылетом легких заряженных частиц (см., например, /4-16/)^ главными из которых являются направленное вперед утловое распределение, а также высокие энергии частиц. Интерес к изучению механизма рождения легких заряженных частиц привел к появлению большого числа различных концепций, пытающихся объяснить экспериментальный материал на основе представлений о фрагментации налетающего иона в поле ядра мише-ни /49-22/^ 0 раопаде сильно нагретой области на поверхности состав' ной системы А»15,16,10,23/^ 0 реадщдх наподобие прямым реакциям
с легкими ионами /21»24/ иди 0 мгновенном вылете легких частиц в
/25
некасательных соударениях ' ' . Однако, несмотря на большое количество экспериментальных данных, собранное на сегодняшний день в основном для ионов 12С, » 160, до сих пор не удалось с полной
уверенностью выяснить природу быстрых заряженных частиц, что главным образом связано с отсутствием подобного и систематического экспериментального материалы, противоречивыми результатами разных авторов, а также с неспособностью существующих моделей удовлетвори-

Для регистрации ^ -квантов использовались сцинтиблоки типа БДЭГ2-23. В результате специальной настройки сцинтиблоков (см.приложение Б) при использовании аппаратуры, описанной ниже, были получены следующие параметры сцинтилляционных ^ -детекторов. Для малых сцинтиблоков, использованных в фильтре множественности, получено временное разрешение около 8 нсек (2 детектора) при использовании излучения совместно от источников У , и 22Л/Й , а
для больших сцинтиблоков - около 15 нсек. Энергетическое разрешение немного различалось для отдельных детекторов и лежало в районе 10$ и 12$ для малых и больших сцинтиблоков, соответственно, для линии 662 кэВ от источника . Эти параметры согласуются со стандартом для -детекторов и оказались достаточными для проведения экспериментов в настоящей работе.
В экспериментах, проведенных в настоящей работе, в основном использовалась электронная система, приведенная на рис.П-5. Сигналы Ц Си) -гамма-детекторов от ФЭУ-82 после формирователей со следящим порогом ФСП и согласующих по времени задержек подавались на
входы мажоритарной схемы совпадений МСС с типичным временем совпа-/75
дений 50 нсек 7 7. Обведенная штриховой линией часть схемы повторялась для каждого из N аналогичных гамма-детекторов. Сигналы детекторов и Еос , регистрировавших легкие заряженные частицы (" ос "), после быстрых усилителей БУ, ФСП и схемы совпадений СС с характерным временем совпадений 40*50 нсек поступали на схему "ИЛИ", генерировавшую строб для МСС. МСС вырабатывала код кратности (двоичное число сработавших в совпадении со стробирующим сигналом гамма-детекторов), а также сигнал "пуск" для разрешения регистрации спектрометрической информации в крейте КАМАК. Последний сигнал также использовался для старта время-амплитудных преобразователей ВАЛ, измерявших временные корреляции между сигналом "пуск" и сигналами