Аномальное рассеяние назад и квазимолекулярная структура ядер

• Автор: Саад, Сальва Мохамед
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 109 c. : ил

I. Введение
ГЛАВА I. МОДЕЛИ АНОМАЛЬНОГО РАССЕЯНИЯ НАЗАД (АРН)
§ I. Квазиклассические объяснения. Глори эффект
§ 2. Оптическая модель с 2 -зависящей мнимой частью
§ 3. Обменный процесс
§ 4. Фолдинг модель
§ 5. Модель полюсов Редже (метод полюсов Редже)
ГЛАВА 2. ОТТАЛКИВАТЕЛЬНЫЙ ПОТЕНЩАЛ
§ I. Нелинейное уравнение Шредингера и аномальное
рассеяние назад
§ 2. Исследование эффекта короткодействующего отталкивания
в упругом рассеянии тяжелых ионов
§ 3. Сжимаемость ядерного вещества и АРН
ГЛАВА 3. МАКРОСКОПИЧЕСКИЙ ПОДХОД К АРН
§ I. Солитарный потенциал и АРН
§ 2. Практическая реализация идеи солитарного потенциала.
Глава IV. МИКРОСКОПИЧЕСКИЙ ПОДХОД К АРН § I. Метод резонирующих групп и модель ортогональных
условий
§ 2. Метод ортогональных условий и АРН
§ 3. Спектроскопический фактор и АРН
Выводы
Заключение
Работы, в которых опубликовано основное содержание
диссертации
Цитированная литература

Ядерные реакции под действием тяжелых ионов и о<г -частиц отличаются большим своеобразием, для последовательного описания которых требуется знание потенциала взаимодействия налетающих ионов с ядрами-мишенями, который в свою очередь, может быть определен из анализа данных по упругому рассеянию. Изучение упругого рассеяния представляет и значительный самостоятельный интерес. Это связано, во-первых, с тем, что оптические потенциалы для тяжелых ионов и ос -частиц отличаются от потенциалов для рассеяния нуклонов. Во-вторых, кластерная структура некоторых ядер может привести к усилению таких эффектов, которые обычно при рассеянии нуклонов слабо проявляются в упругом рассеянии ядер.
Имеющиеся экспериментальные данные по упругому рассеянию ряда тяжелых ионов и -частиц показывают,что угловые распределения имеют аномальное рассеяние назад (АРН) - рост сечения под большими углами. АРН особенно ярко проявляется при рассеянии -частиц и легких ионов на легких ядрах. Оказывается, что стандартная оптическая модель с сильным поглощением не способна описать АРН. Потребовалось введение ряда механизмов реакции, которые ослабляют поглощение в районе поверхности ядра.
В ряде объяснений АРН[" I} предполагалось, что при соприкосновении ядер образуется квазимолекулярное промежуточное состояние с соответствующей ротационной структурой. Ядерная квазимолекула это конфигурация из двух или нескольких ядер, находящихся в состоянии взаимоного движения или же связанных вместе посредством нескольких валентных нуклонов.
Таким образом АРН превратилось в инструмент исследования

ядер, их квазимолекулярных и кластерных свойств, а также в инструмент исследования ион-ионного потенциала.
В настоящее время существует целый ряд моделей АРН. И нет ни одной модели, которая бы передавала все основные черты проявления АРН - энергетическую и изотопическую зависимости. Новые модели появляются и в последнее время. Это говорит об актуальности этой проблемы. Например, модель радарного рассеяния которая строится на анологии радарного рассеяния электромагнитных волн и резонансного взаимодействия тяжелых ионов £2]
Модели, объясняющие АРН, можно подразделить на макроскопические и микроскопические. Макроскопические модели помогают понять общие черты АРН, а микроскопические модели, помогают связать структуру ядра и АРН.
Цель настоящего исследования состояла с одной стороны в том, что на основе макроскопического подхода сформулировать со-литонный потенциал - потенциал квазимолекулярного типа с отталкивающим остовом для объяснения АРН. Дело в том, что при рассеГ* Q
янии сх -частиц и легких ионов, таких как °Ц и Ве возможен механизм сжатия ядерного вещества в поверхностном слое носящий, отталкивательный характер и который приводит к ослаблению ядерного потенциала.
Совсем недавно японскими теоретиками было показано£зЗ ,
6 о
что потенциал взаимодействия ионов U и £е с ядрами должен обязательно содержать отталкивательную часть. С другой стороны, цель настоящего исследования состояла в том, чтобы на основе микроскопического подхода - упрощенной версии метода резонирующих групп (МРГ) - метода ортогональных условий (МОУ) получить ион-ядерный потенциал, описывающий, как квазимолекулярные свойства ядер, так и рассеяние. Здесь следует сказать, что

ГЛАВА 3. МАКРОСКОПИЧЕСКИЙ ПОДХОД К АРН
§ I. Солитарный потенциал и аномальное рассеяние назад В работах[47] , [48] , [49] для объяснения аномального рассеяния назад (АРН) привлекалось полученное авторами нелинейное
уравнение Шредингера или кубическое уравнение Шредингера

£ 7« + {Е-М)ч + С/у/ Ц> = 0 (3.1)
где С - коэффициент сжимаемости ядерного вещества.
Напомним, что под АРН понимаются большие и асциллирующие сечения при углах больших 130° и необъясняициеся оптической моделью. Наиболее ярко АРН проявляется на ядрах с четко выраженной -кластерной структурой. Простейшее объяснение АРН связывается с угловым моментом, соответствующим касательному соударению. Обзор освещающий различные модели АРН опубликован в работе [Г]
Идея применения нелинейного уравнения Шредингера для объяснения АРН основана на сжимаемости ядерной материи в поверхностном слое ядра. На рис. 14, взятом из работы [64] , приведе-

ны распределения плотностей ядер ДА и С при различных величинах расстояния между их центрами для трех параметров соударения. При этом параметр эффективного радиуса получается из следующего соотношения
где @ -параметр соударения.
Мы будем предполагать, что в области перекрытия двух ядер плотность ядерной материи пропорциональна | ^ +