Изучение рассеяния поляризованных лептонов ориентированными ядрами при высоких энергиях

• Автор: Лыонг Зуен Фу
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 162 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение

Г лава I. Рассеяние лептонов на ядрах в единой электрослабой теории . .

1.1. Рассеяние лептонов ядрами при высоких энергиях

1.2. Мультипольные разложения для токов перехода

1.3. Электронная поляризация

1.4. Ядерная ориентация

Глава II. Мультипольное разложение для сечения рассеяния . . . .

2.1. Анализ сечения рассеяния лептонов ядрами

2.2. Мультипольное разложение для сечения рассеяния : часть электромагнитного взаимодействия
2.3. Мультипольное разложение для сечения рассеяния : часть интерференции взаимодействий
2.4. Мультипольное разложение для сечения рассеяния : часть
слабого взаимодействия
2.5. Определение приведенных матричных элементов ядерного перехода.
Глава III. Изучение рассеяние лептонов на ядрах
3.1. Вводные замечания
3.2. Упругое рассеяние электронов на ядрах
3.3. Неупругое рассеяние электронов на ядрах
3.4. Эффекты выстроенности и поляризации
3.5. Упругое рассеяние нейтрино на ядрах
Глава IV. Асимметрия в рассеянии электронов на ядрах
4.1. Асимметрия в рассеянии электронов на ядрах
4.2. Асимметрия в упругом рассеянии
4.3. Асимметрия в неупругом рассеянии
Заключение
Литература

ВВЕДЕНИЕ
В последнее время вырос интерес к изучению рассеяния поляризованных лептонов на ориентированных ядрах с целью получения новой информации о структуре ядра. Планирование установок с ориентированными ядрами и создание поляризованных пучков различных частиц, в том числе лептонов, и вместе с этим, рождение единой теории электрослабого взаимодействия, открывают новые возможности в исследовании ядерной структуры и природы ядерных переходов.
Изучение процессов столкновения лептонов (в частности, электронов) с ядрами для получения ядерных характеристик началось в 50х годах 20го века с пионерскими работами группы Хофштадтера [1]. Методы квантовой электродинамики оказались очень эффективными при оценке, расчете и получении информации о структуре ядра.
В 60х годах, Вейгерт и Роуз [2] ввели понятие ориентации в схему рассматриваемых взаимодействий. Ориентация представляет анизотропное, не хаотическое распределение спинов частиц. Она включает в себя поляризацию и отождествляет последнюю только для частиц со спином 1/2. Многие авторы [3-11] изучали эффект ориентации в рассеянии электронов ядрами в поисках новой, дополнительной информации о структуре ядра. Если в экспериментах рассеяния с неориентированными частицами можно получить только некоторые суммы квадратов модулей мультипольных формфакторов, или точнее квадратов модулей приведенных матричных элементов переходов между ядерными состояниями, то в экспериментах с ориентированными частицами, сами эти приведенные матричные элементы могут быть отдельно определены, с точностью до общего знака. На основе этих результатов можно не только оценить статические и динамические

У V^v +1 CJMv|i ауц,
где СЛМ2 - коэффициенты Клебша - Гордана. Свойства этих тензоров были изучены Роузем [50, 55].
Для упрощения мы будем изучать случай, для которого спиновое распределение совокупности ориентированных ядер имеет осевую симметрию, с осью симметрии совпадающей с осью квантования спина. В этом случае поляризационная матрица плотности имеет диагональную форму, т. е.
Величина р(М) также называется статистическим весом (ядерного состояния с проекцией спина М). При осевой симметрии состояния ядерной ориентации хорошо описываются так называемыми параметрами Фано av [55, 56] (или параметры ориентации), которые являются диагональными единственно отличными от нуля элементами статистических тензоров aV|a = ocvo Suo = av бцо и поэтому определяются следующим образом :
Рмм' р(М) 5мм>.
(1.38)

JMJ-M •
(1.39)
Обратное соотношение к (1.39) принимает вид
Р(М) = V2J>1 (-1)J-M X av CZ,_м

X ^2v + l av С

JMvO •
(1.40)