Поляризованные мишени для накопителей : Методика применения и эксперимент

• Автор: Топорков, Дмитрий Константинович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 167 с. : ил.

1 Газовая мишень в накопителе заряженных частиц
1.1 Режим сверхтонкой мишени в накопителе
1.2 Параметры пучка в электронном накопителе в присутствии внутренней
мишени
1.3 Режим максимальной светимости эксперимента
1.4 Преимущества и недостатки метода
2 Методы получения поляризованных атомов
2.1 Определение поляризации
2.2 Классический метод Штерна - Герлаха
2.2.1 Мультипольные магниты
2.2.2 Радиочастотные переходы
2.3 Спин-обменный метод с лазерной накачкой поляризации
3 Теоретическое рассмотрение формирования молекулярной/атомарной струи в вакууме
3.1 Свободно-молекулярное течение ( эффузия )
3.2 Формирование пучка длинным цилиндрическим каналом
3.3 Газодинамический метод получения сверхзвуковых пучков
3.4 Выводы

4 Поляризованная водородная мишень ЕП/ГЕХ/НЕНМЕЗ
4.1 Введение
4.2 Описание источника
4.3 Измерения потока атомов
4.4 Магнитная система источника
4.5 Конструкция мишени и результаты измерения ее параметров - плотности и поляризации
5 Спин-обменная мишень с лазерной накачкой поляризации
5.1 Описание экспериментальной установки
5.2 Поляриметр и вакуумная система
5.3 Лазерная система и оптика
5.4 Измерение плотности и поляризации атомов калия
5.5 Результаты измерения поляризации атомов водорода и дейтерия
5.6 Поляризованная мишень со спин-обменным ИПА
5.7 Сравнение двух типов источников
6 Мишени на накопителе ВЭПП-3
6.1 Деполяризация атомов циркулирующим пучком
6.2 Активная ячейка
6.3 Поляризованная мишень с криогенным ИПА
6.4 Магнитная система ИПА
6.5 Диссоциатор
6.6 Блоки высокочастотных переходов
6.7 Результаты измерения интенсивности источника
6.8 Получение поляризованных атомов водорода
6.9 Поляризованная мишень на ВЭПП
7 Электромагнитная структура дейтрона

7.1 Введение
7.2 Упругое рассеяние электронов на поляризованном дейтроне
7.3 Первые эксперименты с дейтериевой мишенью на электрон-позитронном
накопителе ВЭПП
7.4 Эксперименты на накопителе ВЭПП
8 Электродезинтеграция тензорно поляризованного дейтрона
8.1 Теоретическое описание процесса
8.2 Эксперименты на накопителе ВЭПП
8.3 Измерения на накопителе ВЭПП
Заключение
Список литературы

Ф0. Для интенсивности вперед в работе [70] приводится следующее выражение:
/(0) = .065 • (————)1'2 ■ Ф^/2 частиц • сек-1 - ср-1 (3.12)
Как видно из этого выражения интенсивность не зависит от длины канала. Отличительной особенностью такого режима течения является корневая зависимость интенсивности вперед от полного потока газа и фактора, зависящего от средней скорости частиц в источнике, определяемой температурой источника Г0. Этот фактор изменяется с температурой как T01',4. При данной скорости потока теория предполагает уменьшение интенсивности при понижении температуры. Это явление может стать еще более существенным если учесть зависимость эффективного сечения от температуры. Сечение может быть записано в виде:
a = T-R2 (3.13)
где R эквивалентный радиус частиц для столкновений. Зависимость эффективного радиуса от температуры для атомарного водорода приведена в [71]:
RH(T) = 1.20 ■ 10-8 • (1 + г1/Т)1'2 см (3.14)
Из температурной зависимости длины свободного пробега молекулярного водорода [72] можно определить эквивалентный радиус молекулы водорода как:
Rh2(T) = 1.34 • 10-8 • (1 + 76/Т)1'2 см (3.15)
Приведенные значения радиусов основываются на классических моделях и их экстраполяция в область низких температур не обоснована. Подстановка их в выражение 3.13 дает среднее сечение, однако не ясно, что определяет формирование пучка - рассеяние на малые углы или среднее сечение столкновений. Тем не менее эта температурная зависимость сечений может быть использована для сравнения экспериментальных результатов с рассмотренной моделью. Тогда фактор в уравнении 3.12 имеет температурную зависимость вида То'4/(Т0 + const)1'2.