Времена жизни возбужденных состояний и структура высокоспиновых полос в околомагических ядрах 118Te,119I,141Eu,142,144Gd

• Автор: Лидер, Евгения Олеговна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 166 с. : ил.

ГЛАВА 1. МЕТОДЫ ДОППЛЕРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ
1.1 Общий обзор допплеровских методов
1ЛЛ Метод Ослабления Допплеровского Смещения энергии у-лучей (ОДС).
1Л .2 Плунжерный Метод (ПМ).
1.2 Определение значений времен жизни допплеровскими методами
1.2.1 Анализ форм допплеровских у-линий в ОДС.
1.2.2 Анализ кривой радиоактивного распада в ПМ.
1.2.3 Анализ форм допплеровских у-линий в ПМ.
1.3 Торможение ядер отдачи в материале мишени
1.3.1 Электронные и ядерные тормозные потери.
1.3.2 Многократное рассеяние ядер отдачи.
1.4 Допплеровские методы в ядерных реакциях, вызываемых тяжелыми
ионами и идущими через стадию составного ядра
1.4.1 Механизм заселения и разрядки высоковозбужденных состояний в реакциях слияния-испарения на пучках тяжелых ионов
1.4.2. Кинематический разброс ядер отдач.
1.4.3. Конечное время заселения каскадами «боковой» подпитки
1.4.4. Дискретное каскадное питание.
1.5 Аппаратурные влияния на допплеровские у-линии
1.5.1 Калибровка аппаратурной формы линии.
1.5.2 Геометрия и конечный размер детектора у-квантов.
1.6 Допплеровские методы с использованием техники у-у совпадений
1.6.1 Методы установки «ворот» на переходы, расположенные "ниже" и "выше" исследуемого.
1.6.2 Особенности использования метода постановки узких ворот ИОТВ.
1.7 Программное обеспечение измерений времен жизни
1.7.1 Общая схема программного обеспечения.
1.7.2 Анализ сложных спектров.

ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТ И РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1 Экспериментальные многодетекторные установки
2.1.1 NORDBALL.
2.1.2 GASP.
2.1.3 EUROBALL.
2.2 Предварительная обработка событий совпадений у-у-частица
2.2.1 Сортировка у-у-.. совпадений.
2.2.2 Калибровка эффективности.
2.2.3 Энергетическая калибровка в процессе сортировки.
2.3 NORDBALL-эксперимент.
Времена жизни и вероятности переходов в ,18Те и 1191
2.3.1 Условия и детали эксперимента.
2.3.2 Эмпирическая оценка эффективного времени боковой подпитки.
2.3.3 Результаты измерений времен жизни для 118Те.
2.3.4 Результаты измерений времен жизни для 1191.
2.4 САЗР-экспсримснт.
Времена жизни и вероятности переходов в 144С(1
2.4.1 Условия и детали эксперимента
2.4.2 Анализ форм у-линий в ОДС-эксперименте
2.4.3 Времена жизни и вероятности Е2-переходов в квадрупольных полосах.
2.5 Выбор оптимальных условий для ЕТЛШВАЕЕ-эксперимента
2.5.1 Выбор оптимальной мишени и энергии пучка
2.5.2 Теоретическое вычисление времени боковой подпитки
2.5.3 Экспериментальной подтверждение расчетов боковой подпитки
2.6 Е1ЛЮВАЕЕ-эксперимент.
Времена жизни и вероятности переходов в 141Еи и 142Сс1
2.6.1 Анализ форм у-линий в ОДС-эксперименте.
2.6.2 Перенос больших ошибок методом Монте-Карло.
2.6.3 Результаты по временам жизни и вероятностям переходов

ГЛАВА 3. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

ЗЛ Описание свойств полосы, построенной на основном состоянии
шТе на основе модели взаимодействующих бозонов (МВБ1)
3 Л Л Общее описание модели.
3.1.2 Квадрупольные полосы в 118Те и в соседних ядрах.
3.2 Квадрупольные полосы в 144Gd
3.2.1 Модель «Total Routhian Surface» (TRS).
3.2.2 Триаксиальная деформация в ,44Gd.
3.2.3 Свойства квадрупольной полосы в 144Gd в рамках

много-квазичастичного расширения МВБ1
3.3 Дипольные полосы в П91

3.3.1 Квазиклассическое объяснение механизма когерентного усиления Ml переходов.
3.3.3 Полосы, построенные на одночастичном состоянии щда 1191.
3.4.1 Модель принудительного вращения остова по отношению к наклонной оси (Tilted Axis Cranking - TAC)
3.4.2 Сочетание механизма «ножниц» с принудительным вращением остова по отношению к главным осям (SPAC-модель).
3.4.3 Сравнение SPAC и ТАС с экспериментальными данными для I41Eu.
3.4.4 Сравнение SPAC и TAC с экспериментальными данными для142Gd.
3.3.2 Неполное выстраивание угловых моментов в З-qp полосе |191.
3.4 Дипольные полосы в 141Еи и I42Gd

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Литература

ГЛАВА 1. МЕТОДЫ ДОППЛЕРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ
как распределение Гаусса с параметром ширины о, вводимого искусственно и основанного на грубой оценке С. При условии о/Уа « 1 (типичное значение ~ 0.1-И).2 для реакций с тяжелыми ионами), этой грубой оценки может быть достаточно для вычислений формы у-линии при расположении детектора под углами 9Т, близкими к 0° или 180°, но при углах, близкими: к 90°, когда допплеровское уширение является сильно зависимым от такого фактора как кинематический разброс (другие два фактора это многократное рассеяние ядер отдачи в процессе , торможения и конечный размер телесного угла у-детектора), такое приближение становится недостаточным. Программой СОМРА вычисляется распределение векторов начальных скоростей образовавшихся ядер отдачи непосредственно, используя моделирование методом Монте-Карло, шаг за шагом вычисляя кинематические характеристики ядра отдачи, после каждого события испарения легкой частицы на основе статистической теории. На Рис.1.4.2.2 показан пример распределений проекций скоростей ядер отдачи V* и V, (до процесса торможения и рассеяния) после испарения частиц, вычисленные для. тонкой и толстой мишеней для реакции 114Зп(328,2р2п)'42Ос1 при Е = 160 МэВ. Из этого рисунка можно видеть, что: 1) процесс торможения бомбардирующих тяжелых ионов в толстой мишени только слегка сдвигают V* распределение, практически не нарушая их форм, которые оказывается близкими к Гауссовым; 2) ширины Уг и V, распределений близки друг на другу, подобно теоретическим предсказаниям для случая вылета одной частицы с фиксированной энергией.
1.4.3 Конечное время заселения каскадами «боковой» подпитки непрерывного спектра
Заселение исследуемого возбужденного состояния может осуществляться как путем переходов из квазинепрерывного спектра возбужденных состояний (боковая подпитка), так и путем у-переходов с высоколежащих дискретных уровней (каскадная подпитка). Величина задержки, связанная с каскадной подпиткой, определяется временами жизни состояний, через которые происходит заселение и возможными путями заселения. Поэтому, если схема уровней ядра достаточно хорошо изучена, то каскадная подпитка в принципе может быть точно учтена. Что касается боковой подпитки, то теория пока не в состоянии с приемлемой точностью предсказать временной закон заселения дискретных состояний из квазинепрерывного спектра. Поэтому учет Тбп является одной из главных проблем метода ОДС и наряду с