Структура сферических ядер и зарядово-обменные процессы при низких и промежуточных энергиях

• Автор: Кузьмин, Владимир Александрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 223 с. : ил

Оглавление
Введение

1 Зарядово-обменные фононы

1.1 Гамильтониан кв&зичастичио-фоноиной модели

1.2 Диагонализация гамильтониана

1.2.1 Кназичастицы

1.2.2 Фононы

1.2.3 Фрагментация зарядово-обменных однофононных состояний. Силовая функция

2 Фрагментация гамов-теллеровских и спин-дипольных зарядовообменных возбуждений

2.1 Гамов-теллеровские резонансы

2.2 Фрагментация спин-дипольных зарядово-обменных состояний

3 Интегральные характеристики силовых функций
3.1 Энсргетически-взвешенные моменты в задаче фрагментації и
3.2 Вычисление энергетически-в тешенных моментов в ПСФ
3.3 Вычисление эноргетически-взвешенных моментов во “втором” ПСФ
3.3.1 Алгебраические свойства уравнений ПСФ
3.3.2 Уравнения “второго” ПСФ
4 Исчезновение силы ГТ переходов и остаточные взаимодействия
4.1 Силовая функция ст£_-переходов
4.2 Силовая функция ст£+-переходов

5 ГТ ß-распад протоно- и нейтроно-избыточных ядер
5.1 Квачи частичное ПСФ с учетом взаимодействия частица-частица
5.2 /3+-распад сферических ядер с избытком протонов
5.3 О перенормировке константы g л в ядрах
5.4 Силовые функции ГТ переходов (п,р)
5.5 ГТ/^“-переходы в сферических ядрах с и збытком нейтронов
6 Полные скорости захвата мюонов тяжелыми сферическими ядрами
6.1 Слабый нуклонный ток
6.2 Способы расчета скоростей захвата мюонов сложными ядрами . . . 123 • 6.3 Параметры ядерной модели
6.4 Результаты расчетов
6.4.1 »«.во,62Х;
6.4.2 90Zr и 92Мо
6.4.3 ОЗМ на четных изотопах олова
6.4.4 Тяжелые ядра с большим избытком нейтронов. 140Се и 208РЬ
6.5 Обсуждение результатов
7 Парциальные скорости захвата мюонов ядрами sd-оболочки.
7.1 Расчеты парциальных скоростей ОЗМ в рамках многочастичной модели оболочек
7.1.1 Многочастичная модель оболочек. Одночастичные переходные плотности
ф 7.1.2 Анализ парциальных скоростей ц-захвата
7.2 Свойства изовекторных переходов 1+ в ядрах с А =
7.2.1 Математические подробности
7.2.2 Силовые функции ГТ-и Л/1-переходов
7.2.3 7-распад 1+-состояний в 28А
7.2.4 Скорости /з-захвата для разрешенных парциальных переходов
7.3 Сравнение значений силы изовекторных переходов, извлекаемых из различных процессов
7.4 Заключение

Заключение

Приложения
I Секулярное уравнение ПСФ
II Матричный элемент взаимодействия кваличастиц с фонолами
III Спектральные свойства уравЕЮний ПСФ
Литература

зависимость от проекций изоспина и, тем самым, перейти к матричным элементам приведенным по изоспину (дважды приведенные матричные элементы). Если бы в амплитуды рассеяния электронов, реакций (р,п) и р-захвата входили одни и те же приведенные по изоспину матричные элементы, то имелась бы возможность, определив их в одном из процессов, использовать при описании других. Однако, операторы переходов отличаются друг от друга. Из реакции (р, ті) можно извлечь квадрат матричного элемента (1+, 1||| а11|0+,0), из Л/1-переходов - квадрат матричного элемента (1+, 1 ЦІ (д[уо + д'у1) / |||0+, 0), и парциальная амплитуда р-захвата содержит матричные элементы (1+, 1 ]|| ]о{иг) а / |||0+, 0), (1+, 11| &{ут )[>2,аМшо+,о>, (1+, 11 іі(иг) [1^1, V]! / Ц0+,0) и (1+, 1[|| у, (г/г) Гі (а ■ V) < |||0+,0). Поэтому величины В(М 1) и В (ОТ) используются при описании р-захвата в основном для проверки того, насколько хорошо воспроизводятся характеристики парциальных переходов. С этой точки зрения, факт, что расчет значительно занижает силу Л/1- и ГТ-переходов на третье собственное состояние гамильтониана по сравнению с экспериментом (хотя теоретические полные силы переходов значительно превышают экспериментальные величины), служит ясным указанием на недостаточность теоретического описания характеристик этого уровня.
Более детатьное сравнение теоретических силовых функций с экспериментальными данными показало, что оболочечная модель воспроизводит основные черты распределения силы ГТ- и Л/1-переходов по энергиям возбуждения на качественном уровне, иначе говоря, матым теоретическим величинам В(СТ) и В(М 1) соответствуют малые экспериментальные сечения. Однако теоретические распределения силы переходов по состояниям, на которые приходится ббльшая часть всей силы переходов, существенно отличаются от экспериментальных. В частности, вычисленные значения В(ЄТ) и В(М 1) для переходов в третьи изовекторные 1+-состояния заметно меньше экспериментальных величин. И это при том, что теоретические значения полной силы ГТ- и Л/ 1-переходов значительно больше обнаруженных экспериментально. Следует также учитывать, что волновые функции были получены диагонализацией гамильтониана обол очечной модели в полном ,ч<1-оболочечном пространстве, и в настоящее время неясно, как практически улучшить это описание, оставаясь в рамках последовательной теории.
В этой ситуации желательно использовать в расчетах ядерного р-захвата уже накопленную экспериментальную информацию о силовых функциях ГТ- и Л/