Температурно-зависимая модель жидкой капли и ее применение в теории деления ядра

• Автор: Рябов, Евгений Геннадьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Омск
• Количество страниц: 178 с. : ил.

I Температурно-зависимая модель жидкой капли
§1.1 Параметризация формы ядра
§1.2 Свободная энергия ядра. Функционалы ядерной, кулоновской и вращательной энергии ядра

§1.3 Асимптотический параметр плотности уровней. Сравнение с ® феноменологическими формулами
II Статические и статистические свойства нагретых ядер в макроскопической температурно-зависимой модели
§2.1 Зависимость высоты барьера деления от температуры и углового момента ядра
§2.2 Влияние температуры и углового момента на характеристики, определяемые седловой конфигурацией ядра
§2.3 Жесткость относительно масс-асимметричной вариации формы ядра в модели нагретых вращающихся ядер
III Стохастический ланжевеновский подход к динамике деления атомного ядра
§3.1 Эволюция нагретого делящегося ядра как динамика броуновской частицы
^ §3.2 Уравнения Ланжевена и коллективные координаты. Консервативная сила

§3.3 Выбор начальных условий и критерия разрыва ядра на осколки
§3.4 Транспортные коэффициенты. Ядерная вязкость
§3.5 Статистическая ветвь расчетов. Объединение динамической
и статистической ветвей расчетов
IV Применение температурно-зависимой модели жидкой капли для расчета характеристик деления возбужденных вращающихся ядер
§4.1 Введение
§4.2 Метод расчета МЭР осколков деления
§4.3 Механизмы ядерной вязкости и МЭР осколков деления . . . 104 §4.4 Влияние выбора параметра плотности уровней на наблюдаемые делительного процесса
§4.5 Двумерные МЭР осколков деления и угловой момент ядра . 115 §4.6 Средняя кинетическая энергия, дисперсия массового и энергетического распределений осколков деления как функция
углового момента и энергии возбуждения ядра
§4.7 Эффекты “памяти” ядерной системы о бблыних флуктуациях масс-асимметричной моды в процессе спуска с барьера . . 124 §4.8 Объяснение зависимости и а2Ек от I при анализе конкуренции между нейтронным и делительным каналами распада
Заключение
А Свободная энергия ядра в рамках модифицированного метода Томаса-Ферми
Литература

Прошло уже более шести десятилетий с момента появления пионерских теоретических работ по физике деления атомного ядра Френкеля [1], Бора и Уиллера [2]. Простая идея рассмотреть ядро как классическую заряженную жидкую каплю оказалась очень плодотворной. При таком подходе отдельные нуклоны, составляющие ядро, теряют свою индивидуальность, а ядерная система представляет собой каплю ядерного вещества. Особые свойства ядерного вещества, такие, например, как слабая сжимаемость, свойство насыщения ядерных сил, схожесть процесса деления ядра и разделения заряженной жидкой капли и послужили предпосылками возникновения первой теоретической модели атомного ядра. Отметим работу [3], в которой жидкокапельный формализм и разные варианты ядерных МЖК с успехом применялись для описания слияния-деления обычной капли жидкости.
Конечно, атомное ядро является квантовой системой, состоящей из N нейтронов и Z протонов. Поэтому классическая по своей природе МЖК и не претендует на описание всей совокупности экспериментальных данных. Так, например, долго ставивший ученых в тупик вопрос об асимметрии деления тяжелых ядер получил объяснение лишь в рамках метода оболо-чечной поправки Струтинского [4-6]. Модель жидкой капли, безусловно, используется в рамках этого метода, но не менее важную роль играют и одночастичные оболочечные эффекты и эффекты спаривания нуклонов.
За прошедшие годы был накоплен богатый экспериментальный материал по вопросам физики деления. Значительная часть его суммирована и
62Н против 50к при нулевой температуре и 40К против 32/г при Т = 2 МэВ. Однако этот факт не является неожиданным и иллюстрирует правоту нашего утверждения о необходимости совместного рассмотрения влияния, как температуры ядра, так и его вращения на статические свойства составной ядерной системы. Различие в характере температурной зависимости барьеров (мы получили кубическую, да еще и убывающую с ростом углового момента, а в работе [62] она квадратичная) и обуславливает указанную разницу в величине £сгц.
§2.2 Влияние температуры и углового момента на характеристики, определяемые седловой конфигурацией ядра
Седловая конфигурация ядра — форма, которую принимает делящееся ядро в седловой точке. Эта точка определяет положение барьера деления на квазиповерхности, задающей зависимость свободной энергии ядра от коллективных координат. Определяется она как точка условного равновесия (максимум по основной делительной координате с и минимум по остальным), а величина барьера, соответственно, определяется как разность между значением свободной энергии в седловой точке и минимальным значением свободной энергии. Точка минимума, в свою очередь, определяет координаты основного состояния ядра. Положение седловой точки в пространстве коллективных координат задается в случае использованной нами {с, к, аф-параметризации тремя величинами: св<*, к8а, а^. Причем значение координаты а8£г мы сразу положили равным нулю, так как хорошо известно для модели вращающейся жидкой капли [18, 8], для ядер лежащих правее точки Бусинаро - Галлоне (средние и тяжелые ядра), что асимметричные формы делящегося ядра менее выгодны с энергетической точки зрения, а