Свойства локализованных состояний адронов в ядерном веществе и атомных ядрах

• Автор: Колдаев, Михаил Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 111 c. : ил

ГЛАВА I. ЯВЛЕНИЕ АВТОЛОКАЛИЗАЦИИ ПРИМЕСНЫХ ЧАСТИЦ

В ОБЩЕЙ И ЯДЕРНОЙ ШЗИКЕ

1.1 Пузырьки и капли в жидком и плотном газообразном гелии

1.2 Простая модель локализации адронов в нуклонной среде

1.3 Локализованные адронные состояния

солитоны

1.4 Адрон-ядерное взаимодействие

1.5 Экспериментальные данные об адрон-нуклонном

и адрон-ядерном взаимодействии

Заключение

ГЛАВА 2. СВОЙСТВА К+-МЕ30ШЫХ ПУЗЫРЬКОВ

2.1 Квантовые флуктуации параметров
адронного пузырька
2.2 Время жизни локализованного
адронного состояния
2.3 Эффективная масса локализованного состояния
2.4 Затухание поступательного движения. Предельная скорость распространения пузырька

2.5 Амплитуда перехода локализованного
состояния в делокализованное
2.6 Влияние конечности ядра на спектр
К^-мезонного пузырька
Заключение
ГЛАВА 3. ВОЗМОЖНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПО НАБЛЮДЕНИЮ
ЛОКАЛИЗОВАННЫХ СОСТОЯНИЙ
3.1 Кинематика
3.2 Рассеяние К+-мезонов на ядрах
3.3 Рождение двухкаонных пузырьков
Заключение
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Рисунки
Таблицы

В настоящее время интерес к исследованию взаимодействия адронов с нуклонами и с атомными ядрами возрастает. Объясняется это прежде всего интенсивным развитием методики и техники эксперимента, в связи с чем количество данных по адрон-нуклонному и адрон-ядерному взаимодействию, а также их точность, постоянно возрастают.
Обычные методы исследования ядерных систем - использование адрона в качестве "зонда", проникающего в ядро, что позволяет извлечь информацию о структуре ядер - распределении протонов и нейтронов в ядрах, плотности спина, корреляциях нуклонов и т.д. Такими экспериментами могут быть рассеяние адронов на ядрах или измерение положений и ширин уровней экзотических атомов - связанных адрон-ядерных систем, спектр которых в основном обусловлен электромагнитным взаимодействием. При этом подразумевается, что взаимодействие адрона с нуклонами достаточно слабое, то есть не приводит к изменению свойств исследуемой ядерной системы/ например,ее плотности/. Наиболее хорошо изучено к настоящему времени взаимодействие 5Г - мезонов с нуклонами и атомными ядрами. По другим адронам, то есть для К-мезонов, Д - и Ц - гиперонов, антинуклонов, информация гораздо беднее. Тем не менее, в ближайшие годы можно ожидать существенного увеличения объема наших знаний о взаимодействии адронов с нуклонами и атомными ядрами, что связано с возможностью проведения широкого

Точки поворота ос., и осг определяются из условия А ОС2 + О £ (ха) - £
дается системой уравнений /1.10./.
Вблизи порога стабильности, пренебрегая энергией нулевых колебаний, следует положить £ = 0 и пределы интегрирования СС,= 0, Хг= I . Интеграл -2.10./ при этом сводится к следующему
Для оценки величины этого интеграла и выяснения его • зависимости от параметров задачи можно положить ИСха) равной нулю. С точностью до численного множителя получаем
Учитывая зависимость размера пузырька / для бесконечЗдесь £. - энергия начального состояния, а Е(ха)
/2.11.
НО глубокой ямы/ (X
получаем для исследуемого
интеграла следующую параметрическую зависимость
/2.12.
где численный множитель ^ , который, как показывают
расчёты по формулам /2.11, 1.10/, приблизительно равен 0,4 , слабо зависит от параметров задачи.