Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории

• Автор: Груша, Ольга Владиленовна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 139 c. : ил

СТО.
Глава I ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ОПИСАНИЯ ВРЕМЕН ПРОТЕКАНИЯ
ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
Глава II ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ВРЕМЕН ЖИЗНИ СОСТАВНЫХ ЯДЕР,
ОБРАЗУЮЩИХСЯ В РЕАКЦИЯХ ТИПА а ( n , f )
§1. Описание ядерных реакций в рамках статистической
модели
§2. Модели для описания плотности уровней возбужденных
состояний ядер
§3. Организация вычислений в рамках статистической теории в программном комплексе FKRM для анализа
реакций типа п + А
§4. Результаты анализа реакций п + 235 и , n +238 и
Глава III ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПАДА ВЫСОКОВОЗБУЖДЕННЫХ ДЕЛЯЩИХСЯ
ЯДЕР
§1. Программный комплекс GROGI
§2. Использование программного комплекса grogt -2 для анализа спектров частиц, испаряющихся;из высоковозбукденных ядер
§3. Модифицированный комплекс программ grogtg ... 80 §4. Анализ экспериментов по измерению времен жизни делящихся ядер, образующихся в результате каскадной
эмиссии нейтронов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ
- 3 -
Одной из важнейших характеристик ядерной реакции является . время ее протекания. Прежде всего, время протекания ядерной реакции характеризует механизм ядерного процесса. В рамках временной формулировки задачи рассеяния было показано /I/, что полное сечение рассеяния можно представить в виде суммы из двух слагаемых. Одно из них характеризует вероятность рассеяния частицы непосредственно за время ее пролета через ядро, то есть определяет сечение, так называемых, прямых процессов, протекающих за времена 1СГ22сек. Другое слагаемое характеризует вероятность испускания частиц, задержанных по отношению к падающему потоку частиц на время жизни составной ядерной системы, то есть определяет сечение рассеяния через промежуточную стадию составного ядра. При этом характерные времена таких процессов на несколько порядков превышают времена протекания прямых процессов. Хотя такое разделение и носит несколько условный характер, тем не менее определение времени протекания ядерной реакции позволяет предположить механизм ее протекания.
Развитие ядерного процесса во времени чувствительно к различным структурным особенностям ядер и может быть использовано для их изучения /2/.
В силу важности временной характеристики ядерной реакции, особый интерес представляет экспериментальное определение длительности ядерного процесса. В начале шестидесятых годов было предложено несколько экспериментальных методов, позволяющих прямым или косвенным образом измерять времена протекания ядерных реакций /3-7/ в диапазоне от 10“22 до Ю"15 сек. К ним относится, например, косвенный метод эриксоновских флуктуаций /4/, основанный на
анализе флуктуаций энергетической зависимости сечений ядерных реакций. Однако имеются принципиальные трудности в интерпретации получаемых результатов, что связано с необходимостью выбора конкретного вида зависимости амплитуд рассеяния от энергии, углового момента и так далее /8/. Другие экспериментальные способы измерения времен протекания ядерных реакций, такие как метод тормозного излучения /9/, не получили пока широкого распространения в силу значительных методических трудностей. В настоящее время наиболее разработанным и эффективно применяющимся является метод, использующий эффект теней, предложенный Тулиновым А.Ф. /5,6/ и независимо Геммедом Д. и Холландом Р. /7/.
Этот метод позволяет измерить времена протекания ядерных реакций в интервале КГ15 * 10”*® сек.
Суть метода заключается в следующем. Исследуется ядерная реакция на монокристалле. Направления кристаллографических осей и плоскостей являются запрещенными для выхода продуктов реакции. Тепловые колебания атомов кристалла, возможные дефекты структуры делают этот запрет не абсолютным. В направлениях кристаллографических осей и плоскостей наблюдаются минимумы интенсивности - тени. За время своей жизни составное ядро под действием импульса налетающей частицы успевает сместиться из узла решетки, и часть траекторий заряженных частиц - продуктов реакции начинается в пространстве между цепочками атомов. При этом выход частиц в направлении осей будет выше, чем для случая распада составной системы, находящейся в узле решетки кристалла.
По относительному изменению параметров тени, образованной со смещением источника заряженных частиц (исследуемой тени), и тени, образованной без смещения источника заряженных частиц (эталонной

4 & 3 4
£„ММ

ГМэ%1
Результаты расчетов величины Т и с различными наборами оптических коэффициентов проницаемости:
(I) - из работы /72/, (2) - из работы /73/.