Дозиметрическое планирование дистанционной лучевой терапии на основе метода Монте-Карло

• Автор: Чупикин, Дмитрий Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 131 с. : ил.

дозы

1.5.1 Теория Брэгга-Грея

1.5.2 Теория Спенсера-Аттикса

1.5.3 Учет больших полостей в поле фотонного излучения

1.5.4 Теория Бёрлина для фотонного излучения

1.6 Выводы

ГЛАВА II. МЕТОД РЬ-ОЦЕНОК ПОТОКА В ТОЧКЕ

2.1 Построение дерева траекторий в однородной бесконечной водной среде

2.2 РЬ ОБРАБОТКА ДЕРЕВА ТРАЕКТОРИИ

2.2.1 Построение обратной подобной траектории

2.2.2 Вычисление вклада в дозу в детекторной точке от текущего звена траектории

2.3 Методы ускорения расчетов при использовании РЬ-оценок
2.3.1 Керма-приближение
2.3.2 Сглаживание электронных треков
2.4 Учет дивергенции первичного излучения от немононаправленных источников
2.4.1 Комптоновское (некогерентное) рассеяние
2.4.2 Зависимость углов сдвига от местоположения точки первого взаимодействия
2.4.3 Зависимость весового коэффициента от углов рассеяния и сдвига
2.4.4 Зависимость весового коэффициента от энергии начальных фотонов
2.5 Учет гетерогенностей в методе РЬ оценок
2.5.1 Г етерогенности 1-го рода
2.5.2 Гетерогенности П-го рода
2.6 Выводы
ГЛАВА III. МОДЕЛИРОВАНИЕ ИСТОЧНИКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ РАДИОТЕРАПЕВТИЧЕСКИХ УСТАНОВОК
3.1 Реконструкция эффективного спектра тормозного излучения на основании обработки пространственных дозных распределений
3.2 Обработка файлов фазового пространства радиотерапевтических установок
3.3 Моделирование источников в методе РЬ-оценок
3.3.1 Моделирование энергетического спектра начальных частиц
3.3.2 Моделирование интенсивности
3.3.3 Моделирование расходящегося источника
3.4 Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ. НАЗНАЧЕНИЕ И ОБЩАЯ СТРУКТУРА ПРОГРАММНОГО МОДУЛЯ МСРЬ
Ввод исходных данных
Ввод и обработка дерева траекторий
Описание геометрии
ЛИТЕРАТУРА

Если сравнивать рис. 2.4 и 2.5, то можно заметить, что количество электронов для источника с энергией 5 МэВ выше при малых уровнях взаимодействия, чем для источника с энергией 1,25 МэВ. Это связано с тем, что при энергии 5 МэВ эффект образования пар играет более весомую роль. Электроны, образованные взаимодействием 5 МэВ фотона имеют более высокую энергию, а значит и более длинный пробег, что также влияет на увеличение их количества. Более резкий спад в количестве фотонов и электронов при более высоких уровнях взаимодействия для энергии 1,25 МэВ, очевидно, связан с меньшей энергией вторичных частиц.
РАССТОЯН'1 Е ОТ ГРАНИЦЫ ФАНТОМА, (см)
Рисунок 2.6. Глубинное дозовое распределение на оси источника для энергии 1,25 МэВ для разных вариантов расчета