Спектры протонов при дезинтеграции углерода-12 электронами с энергией 200 МЭВ

• Автор: Высоцкая, Анна Васильевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 133 c. : ил

ВВ1ЩЕШЕ
ГЛАВА I .МАГНИТНЫЕ СПЕКТРОМЕТРЫ С ДВОЙНОЙ ФОКУСИРОВКОЙ §1. Фокусировка и аберрации магнитных спектрометров с однородным полем

§2. Фокальная линия магнитных спектрометров

§3. Проверка юстировки, аберраций и разрешающей способности спектрометра й I . . .

§4. Использование толстослойных ядерных эмульсий для

юстировки, калибровки и проверки аберраций и разрешающей способности спектрометра В
§5. Проверка юстировки »калибровка и измерение разрешающей способности спектрометра й

ГЛАВА II. СПЕКТРЫ ПРОТОНОВ ПРИ ЭЛЖТРОДЕЗИНТЕГРАЦИИ УГЛЕРОДА

§6. Методика обработки фотопластинок и счета треков

на них

§7. Отделение электропротонов от фотоцротонов и использованные мишени
§8. Спектры и угловые распределения протонов при элект-

родезинтеграции С электронами с энергией 200 Мэв. Функции возбуждения
ГЛАВА III. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ §9. Электродезинтеграция ядер в импульсном приближении

§10, Параметры иглпульсных распределений
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВВДЕНИЕ.
Исследованию взаимодействия электронов с ядрами в последние годы было посвящено значительное количество экспериментальных и теоретических исследований. Для теории ядра особенно информативными были исследования высоколежащих дырочных возбуждений в ядрах (квазисвободное рассеяние), проведенные с помощью реакций (е, ер) с измерением на совпадениях вторичных электронов и вылетающих протонов. География таких исследований в последнее десятилетие сильно расширилась и: , кроме экспериментов во Фраскатти/Т,2/, появились эксперименты, проведенные в Сакле на ,2-С , /р
/3 - 6/, в Токио на ядрах ^, г^и^1/ /7 - 9/ и в Харькове на 4Мг и6и /10 - 13/. Эти эксперименты требуют достаточно растянутого во времени пучка электронов, и проведение их на линейном ускорителе из-за большой скважности пучка встречает значительные трудности. Однако, на линейных ускорителях можно проводить весьма прецизионные измерения инклюзивных спектров.
; 1 В спектрах электронов квазисвободное или, как его еще называют, квазиуцругое рассеяние прявляется как широкий пик, наблюдаемый в кинематике близкой к свободной, но смещенной относительно нее на некоторую энергию связи нуклона в ядре. Ширина пика квазисвободного рассеяния обусловлена движением нуклонов в ядре, и в обсчетах электронных экспериментов это последнее фигурирует в виде так называемого импульсного распределения. В предельном одночастичном случае это просто квадрат одночастичной волновой функции в импульсном представлении. На эту простейшую интерпретацию накладывается целый ряд более или менее существенных уточнений - взаимодействие вылетающего нуклона в конечном состоянии, нуклон-нуклон-

экран пропускає весь падающий на него поток при максимальной напряженности поля в зазоре магнита, не испытывая насыщения. Нами были рассмотрены потоки на экраны и вычислены толщины экранов (Сэк = 10 мм) и расстояния | , на которых находится эффективная граница магнита. При установке входного экрана' на расстоянии 30 мм от магнита ш зазоре в зіфанах, равном 31 мм для входа и 34 мм для выхода, расстояние £ до эффективной границы оказалось равным 12 и 12,8 мм и полюса магнита были сделаны короче на эту величину.
Фокусировки экспериментально проверялись, и спектрометр энергетически калибровался при помощи источника альфа-частиц Ро2-1-0, магнитная жесткость которых (НК, = 3,31649 эсм) приблизительно совпадает с магнитной жесткостью электронов цри энергии 100 Мэв. Детектором альфа-частиц на первом этапе работы служил сцинтилля-ционный счетчик (рис. 15), который мог перемещаться в направлении оси X и положение которого могло фиксироваться с точностью +0,1 мм. Спектр альфа-частиц измерялся либо путем перемещения детектора при фиксированном магнитном поле, либо путем изменения поля при фиксированном положении детектора.
При движении детектора вдоль оси X установлено, что точка наилучшей фокусировки находится на расстоянии X = ^+25 мм; это хорошо согласуется с аберрационной кривой рис.12.
В точке наилучшей фокусировки ширина спектральной линии на полувысоте, измеренная детектором с диафрагмой шириной 1,5 мм, оказалась равной соответственно 0,19 и 0,385$ для источников диаметром 2 и 4 мм (рис. 15а и 156). Если внести поправку на уши-рение линии за счет конечной ширины диафрагмы детектора, то полуширины уменьшаются до 0,17 и 0,38$ и хорошо совпадают с расчет-