Рождение каскадных гиперонов на нуклонах каонами и фотонами

• Автор: Шаров, Дмитрий Александрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 124 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Модель реакции NN —» КЕ
1.1 Кинематика процесса
1.2 Диаграммы и промежуточные гипероны
1.3 Волновые функции частиц с полуцелым спином
1.4 Эффективные лагранжианы
1.5 Пропагаторы для промежуточных частиц
1.6 Формфакторы
1.7 Амплитуды и константы связи
1.8 Парциальные ширины резонансов
1.9 Дифференциальные сечения и поляризация
1.10 Экспериментальные данные и стратегия фитирования
2 Анализ данных по реакции NN —> КЕ
2.1 Выбор формфактора
2.2 Интерференция и выбор используемых А-гиперонов
2.3 Процесс N р —> К°Е°
2.4 Совместный анализ реакций К~р —> А+ЕА и К р —» К°Е°
2.5 Влияние канального механизма
2.6 Включение надпороговых резонансов
2.7 Константы связи и парциальные ширины
2.8 Обсуждение результатов
3 Фоторождение каскадных гиперонов

3.1 Исследование фоторождения Е-гиперонов в лаборатории имени Томаса Джефферсона
3.1.1 Экспериментальная установка
3.1.2 Отбор событий
3.1.3 Полученные данные
3.2 Модель реакции 7р —> К+К+3~
3.2.1 Кинематика процесса и наблюдаемые величины
3.2.2 Диаграммы, лагранжианы и амплитуды
3.3 Анализ данных по фоторождениго Е-гиперона
3.4 Расширение модели реакции NN —> К Е на реакцию 'yN —> К КЗ
3.5 Обсуждение результатов
Заключение
Приложение: Определение амплитуд д и /г
Список литературы

Введение
В настоящее время общепринятой теорией сильных взаимодействий является квантовая хромодинамика (КХД). Она хорошо описывает явления на очень малых расстояниях, когда константа сильного взаимодействия существенно меньше единицы, что позволяет использовать теорию возмущений. Однако с увеличением расстояний константа связи становится слишком большой и теория возмущений перестает работать. В этой области большие надежды возлагаются на решеточную КХД (квантовая хромодинамика на пространственно-временной решетке), которая позволяет рассчитывать свойства адронов из первых принципов (см., например, [1]). Однако численные расчеты на решетке требуют значительных вычислительных ресурсов, поэтому определят)) параметры сильновзаимодействующих систем в рамках решеточной КХД стало возможным сравнительно недавно [2]. Вычислительные сложности КХД привели к созданию различных упрощенных моделей на ее основе [3]. В кварковых моделях адроны конструируются из простейших комбинаций кварков и антикварков: мезоны из кварка и антикварка (дд), ба-рионы из 3 кварков (ддд), таким образом, чтобы они являлись синглетами по цвету. Кварковые модели хорошо описывают наблюдаемый спектр, однако предсказывают больше барионов, чем наблюдается в эксперименте.
Из 5С//(3)-симметрин ароматов следует существование 3 видов мульти-плетов барионов: полностью антисимметричного синглетного состояния А, октета со смешанной симметрией, состоящего из ДГ, А, X и 3, и полностью симметричного дскуплета, содержащего Д, X, В и Г2. Здесь IV и Д обозначают частицы, состоящие из и- и с1-кварков, А, X - из и-, б- и одного ц-кварка, X содержит два э-кварка и один и-или с1-кварк, И — три э-кварка. Видно, что каждому нуклонному и Д-состоянию соответствует каскадный гиперон. В последнем издании компиляции свойств элементарных частиц, составлен-

При этом
(1.107)
Поляризация характеризуется величиной:
(йа/сіСі) — (<і<т/еК1)( (с1а/с1£})(+'> + (<&т/<Ю)(-)
(1.108)

(1.109)
1.10 Экспериментальные данные и стратегия фи-тирования
Достаточно большой объем данных по интегральным и дифференциальным сечениям и поляризации при энергии в системе центра масс от порога до 2.8 ГэВ был опубликован несколько десятилетий назад [5-19]. Они были представлены различными способами: одни в виде таблиц значений, другие в виде графиков или гистограмм, третьи в виде коэффициентов разложения по полиномам Лежандра. Для процедуры фитирования мы взяли все данные по интегральным и дифференциальным сечениям, представленные в виде таблиц или графически. Данные, представленные в виде коэффициентов разложения по полиномам Лежандра [6,8] не включались в процедуру фитирования, так как они определяют сечения и поляризацию с погрешностями, величина которых не всегда известна. В некоторых случаях они дают нефизические (отрицательные) значения дифференциальных сечений для ограниченных диапазонов значений углов.
Большая часть используемых данных представлена с экспериментальными ошибками (при этом нужно иметь в виду, что считывание значений наблюдаемых и, тем более, ошибок с графиков, возможно, привносит дополнительную небольшую погрешность). В случае, если ошибки не были показаны па графиках (на гистограммах), мы просто оценивали статистическую ошибку как л/ЛГ, где N — число событий.
Все значения дифференциальных сечений и поляризации даны для интер-