Спектры мгновенных нейтронов деления 233U, 235U, 239Pu тепловыми нейтронами и спонтанного деления 252Сf в области энергий 0.01-10 МэВ

• Автор: Старостов, Борис Иванович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Димитровград
• Количество страниц: 234 c. : ил

Глава I. СПЕКТРЫ МГНОВЕННЫХ НЕЙТРОНОВ ДЕЛЕНИЯ

1.1. Механизм испускания нейтронов деления

1.1.1. Статистическая теория и основные соотношения 13 .

1.1.2. Особенности угловых распределений и "разделительные" нейтроны

1.1.3. Возможные отклонения спектров нейтронов деления от расчетных по модели испарения
1.2. Экспериментальные данные об интегральных спек-трах мгновенных нейтронов деления

1.2.1. Краткий исторический обзор измерений спектров

1.2.2. Форма и средние энергии спектров

1.2.3. Зависимости В

1.3. Выводы по главе I

Глава 2.- МЕТОД ИЗМЕРЕНИЙ И СПЕКТРОМЕТР НЕЙТРОНОВ

2.1. Особенности и выбор метода измерений
2.2. Детекторы нейтронов
2.2.1. Выбор детекторов
2.2.2. Газовый сцинтилляционно-ионизационный детек-

тор нейтронов с радиатором из и (ГСДИК)
2.2.3. Ионизационные камеры деления с радиаторами
из 23Ьи (ИК)
2.2.4. Сцинтилляционные детекторы нейтронов
2.3. Быстродействующие детекторы осколков деления
2.3.1. Выбор детекторов

2.3.2. Газовые сцинтилляционные детекторы осколков деления (ГОД) и мишени
2.3.3, Миниатюрные ионизационные камеры деления (МИК)
2.4. Стабильность характеристик детекторов
2.5. Электронная аппаратура
2.5.1. Блок-схема спектрометра
2.5.2. Формирователи, время-амплитудный конвертор (ВАК)
и предусилитель МИК
2.6. Геометрия опыта и фоновые условия
2.7. Характеристики спектрометра
2.7.1. Калибровка, линейность, стабильность и определение нулевой отметки времени
2.7.2. Временное разрешение спектрометра
2.8. Выводы по главе
Глава 3. ОБРАБОТКА И РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЙ
3.1. Основные расчетные соотношения
3.2. Процедура измерений
3.2.1. Некоторые вопросы методологии измерений
3.2.2. Процедурные вопросы измерений
3.3. Определение пролетных расстояний, телесных углов, числа делений, временной ширины канала, времени пролета и формы временного разрешения
3.4. Определение числа зарегистрированных нейтронов
3.4.1. Случайные совпадения, рецикличные нейтроны и
фон нейтронов, рассеянных в помещении
3.4.2. Фон запаздывающих % -квантов деления
3.4.3. Поправка на мертвое время спектрометра
3.5. Аппаратурные энергетические спектры

3.5.1. Поправки на фон нейтронов, рассеянных на деталях детекторов
3.5.2. Анизотропия регистрации осколков деления и изотропность поля нейтронов
3.6. Расчет абсолютных эффективностей регистрации нейтронов и учет фона нейтронов, рассеянных на ФЭУ
3.6.1. Особенности аналитического метода расчета эффективности
3.6.2. Основные расчетные формулы
3.6.3. Фон нейтронов, рассеянных на ФЭУ
3.6.4. Вклад в эффективность нейтронов и % -квантов
из реакций ^С(П'П') и
3.6.5. Определение счетных энергетических порогов
3.6.6. Проверки расчетов эффективности
3.6.7. Эффективность регистрации нейтронов ГСДИК и ИК но
3.7. Поправки на временное разрешение
3.8. Список парциальных ошибок измерений
3.9. Результаты измерений и их обсуждение
3.9.1. Отношения аппаратурных энергетических спектров Ц7
3.9.2. Спектр мгновенных нейтронов спонтанного деления 252 С
3.9.3. Спектр мгновенных нейтронов вынужденного деления 339 Ри* тепловыми нейтронами
3.9.4. Спектр мгновенных нейтронов вынужденного делешя 235 и тепловыми нейтронами
3.9.5. Спектр мгновенных нейтронов вынужденного деления 333 и тепловыми нейтронами
3.9.6. Обсуждение результатов

имели толщину от 0,1 до 0,5 мм. Никаких других светоотражателей не применялось. Камера наполнялась очищенной газовой смесью аргона с 10% азота до давления ~ 1,5‘Ю^Па. Вспышки света в смеси Аъ +10% Л4 , обладающей малым временем высвечивания 1,6 не [ 154"] , регистрировались через кварцевое стекло ФЭУ-30. ФЭУ-30 снабжен стабилизированным делителем напряжения [■1553 . (рис.2.10) Импульсы ГСД имели параметры: ТсрР 4 5нс,
Г ~25 не.
'иачи.
Рис. 2.9 Конструкция ГСД:
I - мишень делящегося нуклида; 2 - камера ГСД; 3-кварцевое стекло; 4 -ввод газа.


'
V (~
Использовались два идентичных ГСД (второй цикл измерений): один
252 г J
с мишенью Cf и второй с мишенью одного из цуклидов. Мишени
устанавливались перпеццикулярно дцу камер ГСД. Мишени 3^3Cf и
окисей-закисей 333 U , 335 (J } 33^/^, размерами 38x38 мм3
наносились на обе стороны алюминиевых подложек, имевших толщину
0,003 мм. Процентный по весу состав мишеней приведен в табл. 2
Куклццы 333 (J t 235и ^ использовались массой 16 мг.
Счетная характеристика ГСД показана на рис. 2.II в виде
зависимости счета числа совпадений осколок - f -квант от скорости

счета имцульсов ГСД. В ГСД установлена мишень Cf с числом
R т і 7 Т
делений ~ 5,5*10 с и с числом <х -частиц ~ 1,8*10 с
Уровень дискриминации соответствовал началу плато. Эффективность
регистрации осколков 3о3 ~ 98% достигалась при скорости
счета ск -частиц 0,1% от скорости счета осколков (рис.2.12).
252 г
В реальных условиях измерений мишень Cf с числом делений