Фотоэмиссионное исследование энергетической структуры валентной оболочки фталоцианинов

• Автор: Микрюков, Сергей Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.15
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 134 c. : ил

Список сокращений и условных обозначений

1. СТРОЕНИЕ И СВОЙСТВА ФТАЛОЦИАНИНОВ

1.1. Химическое строение и кристаллическая структура фталоцианинов

1.2. Спектры поглощения

1.3. Электрические свойства

1.4. Квантовохимические расчеты энергетической структуры

1.5. Фотоэлектронные спектры

1.6. Выводы

2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА, МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ

И ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ

2.1. Экспериментальная установка

2.1.1. Аналитическая часть
2.1.2. Информаадонно-управлящая система
2.2. Приготовление образцов
2.3. Алгоритмы измерений
2.4. Обработка и анализ экспериментальных данных
2.4.1. Получение и интерпретация спектров парциальных сечений фотоэмиссии
2.4.2. Анализ формы ЭСФ
3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
3.1. Структура фотоэмиссионных спектров фталоцианинов
3.2. Спектры вторых производных ЭСФ фталоцианинов
3.3. Спектры фиксированных начальных энергий электронов
3.4. Спектры поглощения слоев Н2РС
4. ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ВАЛЕНТНОЙ ОБОЛОЧКИ
ФТАЛОЦИАНИНОВ
4.1. Детали структуры ЭСФ
4.1Л. Влияние кристаллической поверхности на
энергетический спектр фотоэлектронов
4.2. Проявление межмолекулярного взаимодействия
в фотоэмиссионных спектрах фталоцианинов
4.2.1. Верхняя зона валентных электронов
4.2.2. Влияние кристаллической модификации
на энергетическое строение НзРс
4.3. Особенности энергетического строения фталоцианина свинца
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ГЛИН

ІВДЕІ -СВП
свс -сзкв -спс

т -шд
ЭКВМ -ЭСФ

Н2рс -ot-HgPc-I
ol-HgPc-S
Р>-н2Рс
РвРс
ZhPc

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ И УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ
вакуумная ультрафиолетовая (область спектра), генератор линейно изменяющегося напряжения, диалоговый вычислительный комплекс, магнитная лента.
полное пренебрежение дифференциальным перекрыванием (метод расчета), спектр второй производной от ЭСФ. сверхвозбужденное состояние.
спектральная зависимость квантового выхода (фотоэмиссии), спектр парциального сечения (фотоэмиссии), спектр котоэлектронов с фиксированной начальной энергией.
фотоэлектронный умножитель, шаговый двигатель.
электронная клавишная вычислительная машина (ДЗ-28).
энергетический спектр фотоэлектронов.
( сЬаґде thahsier ) - состояние с переносом заряда.
безметальный фталоцианин.
- HgPc, напыленный на непрогретую подложку, d -форма.
- HgPc, напыленный на нагретую до 150° подложку, d.-форма.
р, -форма HgPc. фталоцианин свинца, фталоцианин цинка, энергия активации проводимости, ширина запрещенной зоны.

электронов. Ее интенсивность будет тем больше, чем больше выбранная Есв, т.к. в этом случае учитывается количество электронов, способных выйти с той же энергией, потеряв излишек на столкновениях.
В случае, если сечение ионизации зависит от М , то спектр этой зависимости будет наложен на колоколообразный Фон и может быть качественно выделен на нем только при наличии достаточно четкой структуры. В работах 79,12,18/ было показано, что большая часть структуры, которая обнаружена в СФН тетрацена и тетратиотетрацена определяется спектром "фотоэлектрического" поглощения - зависимостью от Ь/ вероятности отрыва электронов от одной или нескольких заполненных орбиталей. В этом случае при одних и тех же Ы (но разных Ек) возникают локальные максимумы в (Ж, соответствующие разным Есв в пределах одной группы фотоэлектронов. Если же существенным оказывается механизм авто ионизации с предварительной потерей энергии (АИПЭ) /9,12/, либо переход электрона в конечное состояние с повышенной плотностью, то в наборе С® локальные максимумы будут центрированы при определенных Ек и, соответственно, разных И9
В этом рассуждении предполагается, что в молекулярном кристалле за счет динамических и статических эффектов взаимодействия величина энергии поляризации уменьшающая энергию отрыва электрона, оказывается неопределенной. Фиксированный ионизационный переход дает поэтому электронный поток с гауссовым распределением по энергиям /43/. Его дисперсия линейно зависит от температуры:
СГг(Т) - бо + б’Г'Т Эта зависимость была проверена и подтверждена экспериментально /90, 93/.