Тепловое расширение германидов и силицидов переходных металлов состава Me5X3 в области магнитных фазовых превращений

• Автор: Севастьянов, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Свердловск
• Количество страниц: 148 c. : ил

X. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
1.1. Термодинамическая теория теплового расширения
1.1.1. Основные термодинамические соотношения
1.1.2. Решеточный вклад в тепловое расширение
1.1.3. Электронный вклад в тепловое расширение
1.1.4. Магнитный вклад в тепловое расширение
1.1.5. Влияние фазовых переходов на тепловое расширение
1.1.6. Анизотропия теплового расширения
1.2. Кристаллическая структура и физические свойства германидов и силицидов состава
1.2.1. Кристаллическая структура
1.2.2. Магнитные характеристики
1.2.3. Тепловые свойства
1.3. Постановка задач исследований
2. ЭКСПЕШЛЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДИКИ
2.1. Приготовление сплавов и их аттестация
2.2. йдкостной дилатометр
2.2.1. Устройство емкостного дилатометра
2.2.2. Оценка систематических погрешностей результатов дилатометрических измерений
2.3. Прочие методы исследований
3. ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ НА ТЕПЛОВОЕ РАСШИРЕНИЕ СИЛИЦИДОВ И ГЕНДАНИДОВ Зс/ И Щ -ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ СОСТАВА
Ме?

3.1. Влияние магнитных взаимодействий на тепловое расширение &ез
3.2. Тепловое расширение в области
фазовых превращений
3.3. Тепловое расширение германидов и силицидов РЗМ
4. ВЛИЯНИЕ СОСТАВА НА. ТЕПЛОВОЕ РАСШРЕНИЕ ТВЕРЛДХ
РАСТВОРОВ (Рёх Со,.* )5- &е3
ЗАКЛШЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

Актуальность темы. Германиды и силициды 3 с1 ж . -переходных металлов состава Ме3 (где Ме ~ Ре, Со , л/г,
Мп , , Рг, //У, т/ , и /^=
отличаются большим разнообразием тепловых, магнитных, электрических и других свойств. Многие эти соединения образуют непрерывные взаимные квазибинарные твердые растворы, что позволяет регулировать их физические свойства в желаемом направлении. Все это служит хорошей основой для успешного использования сплавов /Л%-/^5 в научных исследованиях и технике. Последнее подтверждается большим числом статей и авторских свидетельств на изобретения, опубликованных как в нашей стране, так и за рубежом.
Большинство из рассматриваемых соединений магнитоупорядочены. Как известно, состояния электронной, фононной и магнитной подсистем кристаллов определяют основные их свойства, в том числе и вблизи точек фазовых превращений, вызванных как изменением температуры, так и состава сплава. Между тем, изменения физических характеристик силицидов и германидов переходных металлов в этих условиях изучены недостаточно.
Среди различных методов изучения фазовых переходов в магнитоупорядоченных веществах важное место занимают тедлофизические. Их преимущество состоит в том, что они, обладая достаточно высокой информативностью, не влияют на магнитное состояние изучаемых объектов.
Для исследования обсуждаемых объектов в настоящей работе выбран дилатометрический метод, который, с одной стороны, все еще занимает сравнительно скромное место при изучении фазовых превращений, но с другой - из измерений коэффициентов линейного

тельной ячейки, которые также табулированы, занесены в память вычислительной машины и определялись при расчетах линейной интерполяцией.
Значение передаточной характеристики для каждой температуры измерений находилось по формуле (2.3).
Для автоматизации вывода информации был разработан интерфейс связи микроЭШ "Электроника ДЗ-28" и ЦПУ МТ-1016, что позволило существенно сократить затраты времени на обработку экспериментальных данных.
2.2.2. Оценка систематических погрешностей результатов дилатометрических измерений
Систематические погрешности измерений делятся на методические ( 9м ), обусловленные допущениями, принятыми при выводе расчетной формулы, и погрешности средств измерений. Последние, в свою очередь, состоят из неисключенных систематических ( Он ) и флуктуационных ( 0 ).
Определение коэффициента линейного теплового расширения емкостным методом является обычным косвенным измерением. Поскольку экспериментально определяемые параметры входят в расчетную формулу (2.4) как независимые друг от друга аргументы, для оценки границы неисключенной систематической погрешности ( 9) (в относительной форме) можно использовать известную формулу
= У, У /2 6>/’ > (2.5)
где 0 ^ - составляющая систематической погрешности, обусловленная I -той величиной.
Коэффициент линейного теплового расширения, вычисленный по