Релаксационные процессы и электроупругие свойства растворов электролитов

• Автор: Оджимамадов, Имомназар Тавакалович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Душанбе
• Количество страниц: 106 с. : ил.

ГЛАВА 1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОПРОВОДЯЩИХ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ

СВОЙСТВ РАСТВОРОВ

1Л. Обзор экспериментальных работ по электроупругим и диэлектрическим свойствам растворов

1.2. Краткий обзор теоретических исследований электропроводящих и

диэлектрических свойств растворов электролитов

ГЛАВА II. СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ СТРУКТУРНОЙ РЕЛАКСАЦИИ В РАСТВОРАХ ЭЛЕКТРОЛИТОВ

2Л. Описание системы и исходные кинетические уравнения

2.2. Уравнения обобщенной гидродинамики

2.3. Статистическая модель и описание неравновесной структуры растворов электролитов
ГЛАВА III. РЕЛАКСАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ И ЭЛЕКТРОУПРУГИЕ СВОЙСТВА РАСТВОРОВ ЭЛЕКТРОЛИТОВ

3.1. Электропроводящие и диэлектрические свойства растворов электролитов

3.2. Выбор модели раствора и приведение выражения коэффициента электропроводности к вычислению
3.3. Зависимость динамического коэффициента электропроводности от
параметров состояния
ГЛАВА IV. ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОУПРУГИХ СВОЙСТВ РАСТВОРОВ ЭЛЕКТРОЛИТОВ НА ОСНОВЕ КИНЕТИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ С ОБОБЩЕННЫМ ПОТЕНЦИАЛОМ ВЛАСОВА
4.1 Кинетическое уравнение с обобщенным потенциалом Власова
4.2. Тензор электропроводности и диэлектрическая проницаемости в
растворах электролитов
4.3 Зависимости динамических коэффициентов электропроводности и
модуля электроупругости от параметров состояния
ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
Растворы электролитов, давно привлекавшие внимание многочисленных исследователей и многих научных школ по-прежнему остаются интересными объектами исследования. Методики исследования растворов электролитов очень разные. В жидкостях существует наличие ближнего порядка и связано с тем, что имеющиеся межмолекулярные силы действуют на больших расстояниях, например диполь-дипольные взаимодействия. Распределение ионов в растворе электролита возникает за счет кулоновских электростатических сил, которые в статическом смысле являются дальнодействующи-ми. Зная распределение ионов, можно вычислить потенциал взаимодействия. Растворы электролитов - это прежде всего жидкости, т.е. системы с отчетливо выраженным ближним упорядочением и отсутствующим дальним. Одновременное сосуществование заряженных и нейтральных частиц со сложной микроскопической структурой - причина значительных различий формы потенциальной энергии взаимодействий на близких, промежуточных и дальних межчастичных расстояниях. Растворенные вещества изменяют структуру растворителя. Эти изменения зависят от характера взаимодействия между частицами растворителя и растворяемого вещества, от сил взаимодействия, заряда, и радиуса этих частиц. Явления переноса в растворах тесно связаны со структурой жидкости и с изменениями этой структуры. Построение количественной теории растворов связано с большими трудностями, так как:
а) имеется проблема в строгом и последовательном учете взаимодействия всех частиц, образующих раствор электролита;
б) отсутствует ясность в структуре и характере теплового движения частиц раствора;
в) не выявлена природа релаксационных процессов;
г) нет определенного кинетического уравнения, пригодного для описания неравновесных процессов в растворах электролитов.
Знание молекулярного механизма релаксационных процессов, в особенности структурного, позволяет более детально изучить явления переноса

(2.1) и (2.2) для двухчастичной раЬ =/„ьАкГГя) функций распределения, которые приведены в начале главы и получены с учетом пространственной корреляции плотности и корреляции скоростей в конфигурационном пространстве. Совместное решение уравнений (2.1) и (2.2) является сложной математической задачей. Нели решить уравнение (2.2) и определить явный вид /аЬ, то уравнение (2.1) дает возможность описать изменение динамического состояния системы взаимодействующих структурных единиц раствора. Уравнение (2.1) с учетом (2.12) примем за исходное кинетическое уравнение и выведем уравнения обобщенной гидродинамики для растворов электролитов, считая моменты двухчастичной функции распределения паЪ{^а,ць^) и
^аь(яа’Яь’() известными.
Пользуясь определениями импульсных моментов одночастичной функции распределения
Па {я а А (<7| >0 = —f„ {я а. Ра А а >

3 1 Ъ
-па(яa>t)kT{qa,t) = - J—Лfe,,Ряу)фа
/ / •> VM
(2.13)
где т{ч-1) - локальная плотность и температура, oa(qt,t) - средняя
скорость частиц;
ПаЬ (я а Фф) = |fah fc ,Xb,t )фа (Гр ь
ПаЬс = /аЬс(Яа’Ра’Яь>Рь’Яс>к>*)ФаФьФс
J (2.14)
~ а
Хьи) (Яа >Яь>*)= fab fe. 'У,, ')ФЛ
* И7
на основе (2.1) с учетом (2.13) получены следующие линеаризованные уравнения переноса для растворов электролитов: