Метод построения асимметричного масштабного уравнения состояния в физических переменных

• Автор: Рыков, Сергей Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 198 с. : ил.

Общая характеристика работы

Глава I. Методы описания окрестности критической точки

1.1 Масштабные уравнения в параметрической форме

1.2 Асимметричное уравнение Киселева

1.3 Кроссоверная модель

1.4. Методы описания окрестности критической точки в физических переменных

1.4.1. Асимптотическая окрестность критической точки

1.4.2. Широкая окрестность критической точки

1.4.3. Масштабные уравнения состояния, разработанные на основе обобщенной масштабной переменной

1.4.4. Учет асимметрии жидкости и газа относительно критической изохоры

1.5. Выводы
Глава II. Выбор структуры асимметричных составляющих термодинамических функций
2.1. Метод построения асимметричных составляющих свободной энергии
2.2. Расчет асимметричных сингулярных составляющих свободной энергии, отвечающих за поведение системы жидкость-газ на критической изотерме
2.3. Расчет асимметричных сингулярных составляющих свободной энергии, отвечающих за поведение системы жидкость-газ на критической изохоре
2.4. Выбор критических индексов А] и Л2, входящих в асимметричные
составляющие свободной энергии.:
2.5. Выводы
Глава III. Выбор структуры асимметричного масштабного уравнения состояния
3.1. Выбор структуры асимметричных масштабных функций
3.2. Равенство химических потенциалов на лини насыщения
3.3. Расчет параметров масштабных функций, заданных в физических переменных
3.3.1. Масштабные функции сингулярных составляющих термодинамических функций
3.3.2. Масштабные функции, входящие в неасимптотические составляющие термодинамических функций
3.3.3. Масштабные функции, входящие в асимметричные составляющие термодинамических функций
3.4. Выводы
Глава IV. Асимметричное уравнение состояния аргона
4.1. Структура, асимметричного уравнения состояния
4.2. Краткий обзор работ, посвященных исследованию термодинамических свойств аргона
4.3. Кривая сосуществования аргона
4.4. Асимптотическое масштабное уравнение состояния аргона
4.5. Масштабное уравнение состояния аргона для широкой окрестности критической точки
4.6. Асимметричное масштабное уравнение состояния аргона
4.7. Асимметричное масштабное уравнение состояния со сглаживающими функциями
4.8. Выводы
Глава V. Асимметричное единое уравнения состояния аргона и аммиака..:
5.1. Краткий обзор работ, посвященных исследованию аргона
5.2. Асимметричное единое уравнение состояния аргона
5.3. Краткий обзор работ, посвященных исследованию аммиака
5.4. Уравнение линии упругости
5.5. Кривая сосуществования аммиака
5.6. Асимметричное единое уравнение состояния аммиака
5.7. Выводы

Основные выводы и заключение
Литература

(др/ду)т= О,
(1.59)
и линия сингулярности изохорной теплоемкости - это всегда совершенно разные кривые, имеющие только одну общую точку. Это критическая точка, положение которой на термодинамической поверхности определяет система равенств
Точки, в которых выполняются соотношения (1.60), предложено называть псевдокритическими точками [58].
Исторически первой попыткой построить масштабное уравнение состояния, опираясь на понятие о «псевдоспинодали», является работа [121]. В качестве исходной термодинамической функции при построении уравнения состояния авторы [121] использовали коэффициент изотермической
сжимаемости:
где А - постоянный коэффициент; Тн (р) — линия особых точек
изотермической сжимаемости.
хотя на самом деле это, конечно, спинодаль, так как на этой линии выполняется условие (1.59), которое и определяет положение границы устойчивости однородного состояния вещества в области метастабильных состояний.
Дифференциальное уравнение для масштабной функции химического потенциала в случае (1.61) имеет вид
(1.60)
РсКт{) = Аъ2{-Щ

(1.61)
Авторы [121] называют линию Т = ТН(р) «псевдоспинодальной» кривой,
(1.62)