Вопросы исследования релаксационных явлений и динамические процессы массопереноса в асимметричных жидкостях

• Автор: Муродов, Файзидин Рамазонович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Душанбе
• Количество страниц: 140 с. : ил.

ГЛАВА I. Краткий обзор экспериментальных и теоретических работ по исследованию явления диффузии и релаксационных процессов в жидкостях
1.1. Анализ работ по экспериментальному исследованию коэффициентов массопереноса в плотных газах и жидкостях

1.2. Релаксационные процессы и неравновесные свойства жидкостей

1.3. Анализ состояния молекулярно-статистической теории явлений массопереноса и релаксационных процессов в жидкостях
ГЛАВА II. Неравновесная статистическая функция распределения асимметричных жидких систем
2.1. Локальные законы сохранения динамических величин, характеризующих неравновесное состояние асимметричной жидкой системы

2.2. Локально - равновесная функция распределения асимметричных жидкостей

2.3. Неравновесная статистическая функция распределения, позволяющая описать динамический процесс переноса массы в асимметричных жидкостях
ГЛАВА III. Релаксационные явления и динамический процесс переноса массы в асимметричных жидкостях
3.1. Уравнения обобщенной гидродинамики для динамического процесса массопереноса в асимметричных жидкостях
3.2. Определение основных характеристик динамического массопереноса в асимметричных жидкостях
3.3. Определение и анализ динамических коэффициентов и динамических «модулей» упругости массопереноса для конкретных моделей асимметричных жидкостей
ГЛАВА IV. Численный расчет основных параметров массопереноса для конкретных моделей асимметричных жидкостей

4.1. Численный расчет зависимости коэффициентов массопереноса от частоты, температуры и плотности для жидкого аргона
4.2. Исследование коэффициентов массопереноса нематических
жидких кристаллов
Заключение
Литература

Жидкое состояние является одним из широко используемых состояний вещества. Это среда, в которой, или в присутствие которой, происходят различные физические, химические и биологические процессы, и изучение свойств жидкости позволит выяснить природу и механизмы многих процессов, происходящих при этих явлениях.
Изучение структуры и свойств жидких систем занимает особое положение и в формировании современной молекулярной теории теплофизических свойств вещества. В жидкостях одновременно отражаются черты и свойства, характерные как газам, так и кристаллическим твердым телам. В их структуре молекулярный хаос сочетается с наличием некоторого порядка в структуре. Для жидкостей нет такой простой теоретической модели типа модели идеального газа и идеального кристалла, как в случае газов и твердых тел. Для них трудно подобрать удобный малый параметр разложения. Средняя кинетическая энергия молекул у них того же порядка, что и потенциальная энергия их взаимодействия. Возможно, по этим причинам создание теории жидкостей, способной количественно, с необходимой точностью описать их свойства в различных процессах, далеко от завершения. Особенно, это относится к теории неравновесного состояния жидкостей.
Одними из классических, широко наблюдаемых и практически важных неравновесных процессов в жидкостях являются явления переноса вообще, и переноса массы (вещества) в частности. Кроме того, процессы массопереноса, особенно явление диффузии, тесно связаны с характером теплового движения и взаимодействия молекул. Поэтому, исследование поведения динамических коэффициентов диффузии, позволяет получить полезную информацию о структуре жидкостей и о механизмах происходящих в них межмолеклярных процессов, что является актуальной задачей молекулярной

макроскопические скорости поступательного и вращательного движения жидкости; и было использована определение
а°',1/(Х,9) = £а? 1РГ-'М] 8{Хс - Х)8ф, - в) (2.1.6)

Как видно, уравнение временной эволюции динамической плотности числа частиц (2.1.4.) имеет вид известного закона сохранения вещества (в конфигурационном пространстве координат и углов).
Однако, это уравнение не является макроскопическим уравнением непрерывности, характеризующим неравновесное состояние жидкой системы. Оно написано для значения динамических величин в фазовых переменных, определяемых микроскопическими выражениями (2.1.1) и (2.1.5). Кроме того, уравнение (2.1.4) не является замкнутым уравнением. Его нельзя применять для изучения конкретных явлений и процессов. Для замыкания этого уравнения, как минимум, необходимо знать значения векторов ),(Х,в),Зг(Х,в) в любой момент времени. Если определить значения этих векторов по известному закону Фика [102,103], то для неподвижной жидкости (м;й5 = 0), получим обычное диффузионное уравнение, с помощью которого можно исследовать стационарные диффузионные процессы.
При динамических неравновесных процессах, когда под действием внешнего возмущения состояние системы постоянно меняется, необходимо знать значения плотности векторов диффузионных потоков 3((Х,6),.7Г(Х,0) в каждый момент времени. Естественно, для реализации этой цели необходимо иметь соответствующие уравнения, описывающие закономерности изменения этих векторов во времени. Дифференцируя (2.1.5) по времени, получим:
{^°Кк{х,0)+±д {р^Р{х,о)+1а{Х,в)и»(X,0+
а Ж тдХр ^ 2 7)
+-~^г(а/3'(Р1гаг(X,в)+1?(X,в)^(Х,/))+ 7/(X,в) = —(Х’0),
т овр аХр т