Интерференционные волны в скважине, находящейся в анизотропной и поглощающей средах

• Автор: Ибатов, Абай Султанханович
• Шифр специальности: 01.04.12
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 109 c. : ил

ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ И КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ

Глава I. НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ В СКВАЖИНЕ, НАХОДЯЩЕЙСЯ В

ИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ

§1. Нормальные волны в жидком цилиндре, находящейся в жидкости

§2. Затухание нормальной волны в скважине, нахо-

> дящейся в упругой среде

§3. Затухание волны Лемба в скважине с акустическим прибором

§4. Затухание волны Лемба в обсаженной скважине

Глава II. НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ В СКВАЖИНЕ, НАХОДЯЩЕЙСЯ В

АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ

§1. Дисперсия волны Лемба в скважине, расположенной в анизотропной среде

§2. Затухание волны Лемба в скважине, находящейся в анизотропной среде
Глава III. П0ПЕРЕПН0-ИЗГИБНЫЕ КОЛЕБАНИЯ В СКВАЖИНЕ
ЗАКЛКЯЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Актуальность теш. Диссертация посвящена актуальным вопросам изучения акустическими методами поглощающих характеристик изотропных и анизотропных сред, пересекаемых открытыми и обсаженными скважинами. Как известно, акустические методы исследования физико-механических свойств среды и технического состояния самих скважин получили Ж настоящему времени большое развитие в комплексе геофизических методов на всех этапах, начиная с построения скоростных разрезов для целей сейсморазведки и прогнозирования геологических разрезов и кончая контролем за разработкой газо-нефтяных месторождений и процессом оканчивания скважин. Теоретические работы в этой области ведутся в ряде институтов и организаций нашей страны (ЛОМИ АН СССР, ВНИИЯГТ, ВИРТ, ВНШГИС и др.). Спектральные особенности продольных и поперечных волн в скважине, волн Лемба, Стоунли, псевдорелеевских волн рассматривались в работах П.В.Краукли-са, Л.А.Крауклис, численные решения для полного поля выполнены Е.В.Карусом, О.Л.Кузнецовым, функции направленности различных источников получены В.С.Ямщиковым, Ю.И.Васильевым, В.Н.Крутиным. За рубежом вопросами теории АК занимались Д.Уайт, Токсоц, Ченг, Био, Розенбаум и др. Практика ставит перед акустическими методами все более сложные задачи, в которых уже нельзя ограничиваться идеализированными моделями упругих сред, а надо учитывать и поглощающие свойства реальной геологической среды, трещиноватость, мелкослоистость, анизотропию. Затухание, например, дает информацию о литологии, насыщении и типе.насыщающей породы жидкости, о пористости и проницаемости. Оно является малым в сухих породах,
более высоким в жидконасыщенных и аномально большим при газо-насыщенности. В свою очередь отношение поглощения продольных волн к поглощению поперечных волн вместе с данными о скоростях волн является возможным индикатором состояния насыщенности породы. Особенно важным является определение этих свойств в природных условиях, так как условия лабораторных измерений часто являются неадэкватными состоянию среды в натурных условиях.
Необходимость учета большого числа параметров, характеризующих реальную среду, требует использования для целей интерпретации всей волновой картины регистрируемой при акустическом каротаже, или по крайней мере, использования большего числа типов волн, чем традиционно применяемые при акустическом каротаже (АК) продольные Р и поперечные Б волны. Одним из таких типов волн является лембовская волна (трубная, гидроволна). Один из первых примеров применения волны Лемба для решения конкретной геологической задачи относится к определению скорости {Г5 поперечных волн в низкоскоростной среде, где другие способы нахождения С не.проходят (Краук-лис П.В., Рабинович Г.Я., Перельман А.Г.). К настоящему времени число работ теоретического и прикладного плана по волнам Лемба довольно велико и в них наглядно показана возможность успешного использования этих волн для интерпретации данных АК (Крауклис П.В., Крауклис Л.А., Щербакова Т.В., Исаков И.И., Д.Уайт, Токсоц и др.). Все это свидетельствует об актуальности теоретических исследований интерференционных волн, к которым относится и лембовская волна Ь , в условиях поглощающей и анизотропной средн. За рубежом к этому
Рис.7.
Рис.7. Зависимость фазовой скорости гидроволны (а), коэффициентов В (б), Т (в) от величины зазора Ь.'Ь/'Ьг в жидком кольце. Параметры модели: "Opt = 1500 м/с,
tfpo= 5350 м/с, 1Г5о= 2900 м/с, р0 = 7,5 г/см,3 у, = = I г/см3 К t, = I •
I. Высокоскоростная модель. яТра = 6000 м/с» я4г= 3000 м/с,
рг= 2,8 г/см3.
П. Низкоскоростная модель. tfpa =^2500jtf/c, 1У5г= 1000 м/с,