Магнитные фазовые переходы в ромбических антиферромагнетиках

• Автор: Телепа, Владимир Тимофеевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Донецк
• Количество страниц: 297 c. : ил

I. МАГНИТНАЯ ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА ЛЕГКООСНОГО

АНТИФЕРРОМАГНЕТИКА. СПИН-ФЛОП ПЕРЕХОД

1.1. Введение

1.2. Характер фазового перехода в легкоосном антиферромагнетике при Т = 0 в магнитном поле, параллельном оси легкого намагничивания

1.3. Фазовая диаграмма легкоосного антиферромагнетика

в магнитном поле

1.4. Обзор экспериментальных результатов по исследованию ■легкоосных антиферромагнетиков во внешнем магнитном поле

1.5. Методика измерений, аппаратура

1.6. Кристаллическая и магнитная структура исследуемых антиферромагнетиков

1.7. Выращивание, отбор и ориентация монокристал-лических образцов

1.8. Фазовая диаграмма легкоосных антиферромагнетиков В ПеремеННЫХ Н-Т СиС£г-2О ;

1.9. Спин-флоп переход в легкоосных антиферромагнетиках
1.10.Температурная зависимость границ существования промежуточного состояния при спин-флоп
переходе
I. II. Магнитная фазовая диаграмма (Сг /£ Л///л)2
І.И.І. Температурная зависимость поля СФ перехода
1.11.2. Н - Т диаграмма
1.11.3. Фазовая диаграмма Д///^ )г Си£ в окрестности температуры Нееля
1.11.4. Эксперимент
Выводы
ОРИЕНТАЦИОННЫЙ ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД В ЛЕГКООСНОМ АНТИФЕРРОМАГНЕТИКЕ В НАКЛОННОМ ПОЛЕ
2.1. Введение
2.2. Фазовая диаграмма легкоосного АФМ в
наклонном поле
2.3. Основные состояния Л0 АФМ в наклонном поле
2.4. Температурная зависимость критических
параметров СФ перехода
Выводы
ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДА В РОМБИЧЕСКИХ АНТИФЕРРОМАГНЕТИКАХ
ПРИ ВЫСОКИХ ГИДРОСТАТИЧЕСКИХ ДАВЛЕНИЯХ
3.1. Введение
3.2. Методика и аппаратура
3.3. Влияние давления на вид магнитной фазовой диаграммы легкоосных антиферромагнетиков
3.4. Теоретическая интерпретация закона соответственных состояний
3.5. Влияние высокого гидростатического давления на величину области промежуточного состояния
при спин-флоп переходе
3.6. Зависимость температуры Нееля в М/Л)г
от давления

Выводы
4. МАГНИТОУПРУГИЕ И УПРУГИЕ СВОЙСТВА РОМБИЧЕСКИХ АНТИФЕРРОМАГНЕТИКОВ
4.1. Введение
4.2. Используемые экспериментальные методики
4.3. Упругие свойства ромбических антиферромагнетиков
4.4. Магнитоупругие взаимодействия
4.5. Оценки магнитоупругих постоянных и величин эффектов, обусловленных магнитоупругим взаимодействием
Выводы
5. ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ СВОЙСТВА РОМБИЧЕСКИХ АНТИФЕРРОМАГНЕТИКОВ С ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ ДЗЯЛОШИНСКОГО
5.1. Введение
5.2. Основные состояния и спектр АФМР ромбических антиферромагнетиков с взаимодействием Дзялошинекого
5.3. Антиферромагнитный резонанс (С2Н$ СиС^
5.4. Влияние мощности высокочастотного поля на форму сигнала АФМР и его положение во внешнем магнитном
поле
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

( у - резонансная частота, ^ - гиромагнитное отношение).
Вращением внешнего магнитного поля в базисных плоскостях кристалла были получены зависимости Нлок от ориентации магнитного поля относительно кристаллографических осей. Протоны в кристалле занимают неэквивалентное положение относительно магнитных ионов в различных подрешетках, поэтому в АФ фазе период изменения при вращении магнитного поля в плоскости опрокидывания подрешеток равен 2 ЯГ ; в ПМ фазе все магнитные ионы магнетика имеют
одинаковое направление магнитного момента и период изменения Нлок становится равным ЯГ . Характер изменения угловой зависимости Ндок с увеличением внешнего магнитного поля представлен на рис.1.12 [853 • Расчет проводился для СиС22 ■ 2Нг0 при Т = 3,01 К.
Легко понять, что изменение направления локального поля вдоль оси X при переходе от линии 5 к линии б (рисЛ.12) связывается с опрокидыванием подрешеток антиферромагнетика. В работе [85] этот метод позволил определить поле СФ перехода с точностью ± 7 э и исследовать его температурную зависимость. На рис.1.13 даны результаты этих измерений - зависимость поля Нп (спин-флоп перехода) от температуры.
В области СФ перехода из-за неустойчивости направления спонтанной намагниченности может наблюдаться АФМР на низких частотах. На рис.1.14(1) приведена теоретическая зависийость частот АФМР от поля, приложенного вдоль оси легкого намагничивания при Т = 0 [86 ] . Такая же особенность поведения частот АФМР в окрестности На сохраняется и при конечных температурах. Первое экспериментальное подтверждение выводов теории было получено в работе [74] , где был обнаружен АФМ резонанс в СиС22 ' 2 Н2О *В этой же работе метод АФМР был использован для исследования температурной зависимости Нц , продемонстрировав хорошее согласие