Оптическая и магнитооптическая спектроскопия магнитных нанокомпозитных материалов

• Автор: Вашук, Мария Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 148 с. : ил.

ГЛАВА 1. Обзор основных физических свойств магнитных нанокомпозитных материалов

1.1. Актуальность и перспективы применения наноразмерных материалов

1.2. Структурные свойства

1.3. Магнитные свойства

1.4. Электрическое сопротивление

1.5. Магниторезистивные свойства

1.6. Оптические свойства

1.7 Магнитооптические свойства

ГЛАВА 2. Экспериментальные методики

2.1. Эллипсометрический метод Битти

2.2. Описание экспериментальной установки по измерению оптических констант п и к

2.3. Методика проведения измерений ЭЭК
2.4. Описание экспериментальной установки для измерения

ГЛАВА 3. Гранулированные наноструктуры
3.1. Введение
3.2. Образцы
3.3 Экспериментальные результаты и их обсуждение
3.3.1. Экваториальный эффект Керра в гранулированных
нанокомпозитах ферромагнетик - диэлектрик
3.3.2.Оптические свойства гранулированных
нанокомпозитов
3.3.3. Недиагональные компоненты ТДП гранулированных наноструктур
3.3.4. Влияние отжига на оптические и МО свойства гранулированных систем
3.3.5. Теоретическое описание оптических и МО свойств гранулированных систем
3.4. Заключение
ГЛАВА 4. Мультислойные системы
4.1. Введение
4.2. Образцы
4.3. Экспериментальные результаты по мультислойным системам {СоРе2г(х)-а81(у)}п и (СоРсЕфф-ЗЮгСу)},, и их обсуждение
4.4. Заключение
ГЛАВА 5. Полупроводниковые пленки диоксида титана,
допированного кобальтом
5.1. Введение
5.2. Образцы
5.3. Экспериментальные результаты и их обсуждение
5.4. Заключение
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ
ЛИТЕРАТУРА
ПЕРЕЧЕНЬ СОКРАЩЕНИЙ
ГМС — гигантское магнитосопротивление
ЕМА - приближение Бруггемана
ИК - инфракрасный
УФ -ультрафиолетовый
МО - магнитооптический
МС - магнитосопротивление
1111 - полупроводник
СМГ - симметризованное приближение Максвелла - Гарнетта
ТДП - тензор диэлектрической проницаемости
ФМ - ферромагнитный
ЭЭК - экваториальный эффект Керра

преобразованного сигнала производится вольтметром В7-21, диапазон входного сигнала которого задан ±10В. В то же время постоянная составляющая сигнала датчика подается непосредственно без предусиления на вольтметр В7-16 с диапазоном входного сигнала также ± 10В. Управляя интенсивностью лампы и величиной щелей монохроматора, значение постоянной составляющей сигнала удерживается в пределах 0.2-0.7В, с целью защитить ФЭУ от перегрузок. Величина эффекта вычисляется как отношение переменной и постоянной составляющих, деленное на величину
усиления УПИ-2: 5 = псра" * 10‘*, где 10* - коэффициент усиления.
^пост
Определения сопротивления потенциометра, связанного с барабаном монохроматора, осуществляется при помощи цифрового омметра В7-16, чувствительность которого позволяет обеспечить разрешение угла поворота барабана с точностью до одного деления барабана.
При исследованиях зависимости МО эффекта от магнитного поля, напряжение со стабильного сопротивления, последовательно введенного в цепь магнита, через усилитель подается на вольтметр В7-16.
Чувствительность установки составляет 10'5 или 0.001%. При этом наибольшая погрешность измерения наблюдается на краях спектрального диапазона, где приходится увеличивать напряжения на ФЭУ, что приводит к ухудшению соотношения сигнал/шум.
При использовании датчика РЬБ методика измерения переменной составляющей остается такой же, как описана выше, а постоянная составляющая измеряется следующим образом. Магнитное поле выключается, на входе монохроматора на пути света устанавливается модулятор, а сигнал с датчика, также как и при измерении переменной составляющей, усиливается на УПИ-2, синхронизация которого осуществляется от фотодиода, помещенного за модулятором на пути света. Это связано с тем, что электронная схема, осуществляющая преобразование