Магнетосопротивление ферромагнитного металла с доменной структурой

• Автор: Титов, Леонид Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Красноярск
• Количество страниц: 124 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1. Магнетосопротивление ферромагнитных металлов
§ 1. Экспериментальное обнаружение эффекта отрицательного магнетосопротивления
§ 2. Гальваномагнитные явления в слабом магнитном поле .
§ 3. Попытки теоретического объяснения отрицательного магнетосопротивления ферромагнитных металлов
§ 4. Рассеяние электронов проводимости па поверхностных
спиновых волнах
§ 5. Учет орбитального движения электронов в неоднородном магнитном поле домена
§ 6. Постановка задачи
Глава 2. Влияние многодоменной структуры ферромагнетика на динамику и энергетический спектр электро-
нов проводимости
§ 1. Классические траектории движения электрона в неоднородном магнитном поле одиночного домена
§ 2. Квазиклассическое квантование энергии электрона вблизи одиночного домена
§ 3. Выводы
Глава 3. Расчет поперечного магнетосопротивления ферромагнитного металла с доменной структурой
§ 1. Проводимость вблизи одиночного домена

V § 2. Проводимость многодоменного ферромагнетика
§ 3. Магнетосопротивление
§ 4. Сферическая поверхность Ферми и влияние зародышей
на магнетосопротивление
§ 5. Магнетосопротивление однодоменного образца в процессе перемагничивания
§ 6. Выводы
Глава 4. Анизотропия электросопротивления вдоль и поперек доменных границ
§ 1. Проводимость многодоменного ферромагнетика вдоль доменных границ
1 § 2. Магнетосопротивление вдоль доменных границ
§ 3. Сравнение с экспериментом на ЕГШ14В
§ 4. Учет эффекта разбегания доменных границ
§ 5. Качественный анализ магпетосопротивления монокристаллов НоМобЭз
§ 6. Анизотропия магнетосопротивления вдоль и поперек доменных границ
§ 7. Выводы
Глава 5. Квантовые осцилляции электросопротивления ферромагнетика с доменной структурой
§ 1. Осциллирующая добавка к проводимости
1' § 2. Осцилляции проводимости многодоменного ферромагне-

§ 3. Осцилляции электросопротивления вдоль и поперек доменных границ
§ 4. Выводы

Заключение
Приложение А
Приложение Б
Список литературы

-сі 0 (1 х
Рис. 2. Система координат. Кружками показано направление вектора В в доменах Вектор магнитной индукции содержит отличную от нуля компоненту
—В, при X < —(1 И X > с?,
В, при —1 < х < (I.
(2.1)
Векторный потенциал А = {О, Ау, 0} при обычных условиях сшивки и симметрии (Ау = 0 при х = 0) определяется выражением
у(х) = - Г */
В, <іх.
(2.2)
Считая для простоты закон дисперсии квадратичным, запишем гамильтониан электрона в виде

рі + рі

+ и (®) = Е,
где Е - полная энергия, а 1/(х) - эффективный потенциал
[ру + ~сМХ)?
и(х) =

(2.3)
(2.4)
При указанном выборе векторного потенциала Ау(х) для С/(ж) находим
(х + 2с1 + хо)2, при х ^ сі,
при — <1 ^ х ^ й, (2-5)
{х — 2(1 + До)2) при 1 ^ х.
тир 1 11 ')