Структура и магнитные свойства парамагнитных комплексов примесных восьмикратно координированных ионов меди и титана в кристаллах со структурой флюорита

• Автор: Фазлижанов, Ильшат Имаметдинович
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 107 с. : ил

Содержание
Введение
Глава 1. Особенности конструирования высокочастотных широкополосных усилителей мощности, применяемых для радиочастотной накачки
1.1 Двухтактный каскад: диапазон частот - 1-60 Мгц, мощность - 20 ватт
1.2Каскад предварительного усиления
1.3 Каскад на мощном МДП транзисторе КП904А
Глава 2. Структура комплексов нецентральных примесных ионов меди в кристаллах БгР
2.1 Электронный и ядерный спиновые гамильтонианы нецентральных комплексов меди в кристаллах 8гР
2.2 ДЭЯР нецентральных комплексов меди в кристалле 8гР2. .
Глава 3. Влияние локальных деформаций на параметры магнитных взаимодействий в восьмикратно координированных комплексах меди в смешанных кристаллах Сах8іт_хР2:Си и Саі_х8гхР2:Си
3.1. Электрон-вибронные взаимодействия в кубических комплексах примесных ионов в кристаллах типа флюорита и их зависимость от размера координационного куба примесного иона
3.2. Изменения размеров координационного куба катиона решетки в смешанных кристаллах Сах8Г].хР2 в зависимости от параметра х
3.3 Спиновый гамильтониан орторомбических примесных комплексов [СиРдРд]6- в кристалле СаР2 и его собственные значения
3.4 Влияние локальных деформаций на структуру и магнитные свойства орторомбических комплексов двухвалентной меди в смешанных кристаллах Сах8гі.хР
3.5 Обсуждение экспериментальных результатов
Глава 4. Молекулярная структура и магнитные свойства димеров
титана в кристалле 8гР
4.1 Электронный и ядерный спиновые гамильтонианы димера титана в кристалле 8гР

4.2 ДЭЯР димеров титана в кристаллах 8гР2: описание методики исследования и основные экспериментальные результаты. . .
4.3 Обсуждение результатов исследования комплексов Тл с 8=2 . .
Заключение
Список литературы
Введение
Кристаллические материалы чрезвычайно широко используются в различных устройствах техники. В связи с этим огромно значение исследований различных дефектов структуры кристаллов и их влияния на те или иные физические свойства кристаллических материалов. В большом числе случаев дефекты создаются в решетках твердых тел намеренно - путем легирования кристаллического материала; цель легирования - изменение свойств легируемого материала, а результат - существенное расширение возможностей использования этого материала в технике.
Методы электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) и двойного электронно-ядерного резонанса (ДЭЯР) являются одними из наиболее информативных способов получения данных о молекулярной и электронной структуре парамагнитных дефектов, их магнитных, оптических свойств и изменений этих свойств под влиянием температуры. Эти методы позволяют получать ценную информацию о структуре кристаллической матрицы вблизи парамагнитного дефекта, характере и величинах электрических и магнитных взаимодействий между атомами или ионами, представляющими этот дефект, о взаимном расположении наиболее низко лежащих энергетических уровней дефекта и т.д.
С момента открытия Е.К.Завойским явления ЭПР огромное число парамагнитных комплексов различного типа и в различных матрицах было изучено методами ЭПР и ДЭЯР. В результате этих исследований было достигнуто ясное представление о природе и закономерностях образования многих типов примесных комплексов. Однако до настоящего момента в этой области физики осталось много нерешенных проблем. Действительно, широкий набор полученных к настоящему времени экспериментальных фактов и существующие

0 (deg.)
Рис.2.3 Угловые зависимости лигандных расщеплений в спектрах ЭПР парамагнитных комплексов [CuF4F4]6' в кристалле SrF2.
Асимметрия зависимости (I) относительно направления оси <001> возникает из-за нецентрального положения примесного иона. Fla Рис.2.3 показана также угловая зависимость (II) суперсверхтонкого расщепления, возникающего благодаря взаимодействию с лигандом 1 (или 3), которые при таком вращении магнитного поля расположенны в перпендикулярной плоскости (YOZ).
Поскольку в настоящем исследовании объектом изучения является JICTB, то в дальнейшем будут рассматриваться вопросы, связанные с ядерными состояниями каждого из наблюдаемых в экспериментах лигандов. Так как базисные функции, которые будут использованы в дальнейшем для представления СГ (2.1), являются произведениями собственных функций операторов Sz, Izuulz, то в первом порядке теории возмущений можно рассматривать взаимодействие электронного магнитного момента комплекса с