Магнетизм f-d интерметаллидов с нестабильной 3d-подсистемой (Co, Mn)

• Автор: Барташевич, Михаил Иванович
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 265 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ЗОННЫЙ МЕТАМАГНИТНЫЙ ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД ИЗ НИЗКОСПИНОВОГО В ВЫСОКОСПИНОВОЕ СОСТОЯНИЕ В ЗОННЫХ МАГНЕТИКАХ С ФЕРРОМАГНИТНОЙ 3с1 ПОДСИСТЕМОЙ Се(Со,.х№х)5 И ЫСо
1.1. Влияние малых замещений кобальта никелем на магнитное
состояние ЗП подсистемы соединения СеСо
1.1.1. Магнитные свойства исходного СеСо
1.1.2. Индуцируемый магнитным полем переход из
низкоспинового в высокоспиновое состояние 36 зоны в системе Се(Соі.хМіх)
1.1.3. Особенности магнитокристаллической анизотропии и анизотропии намагниченности в зависимости от состояния
Зсі зоны в системе Се(Со!.х№х)
1.1.4. Обменная магнитострикция в системе Се(Со]_х№х)
1.2. Магнитное состояние Зб подсистемы в соединениях на
основе ЯСо
1.2.1. Магнитное состояние Зсі подсистемы и особенности
магнитных характеристик в системе с немагнитным Я Х(С01.хЕех)
1.2.1.1. Магнитный момент и метамагнитные переходы
1.2.1.2. Температура Кюри
1.2.1.3. Концентрационная зависимость критических полей
1.2.1.4. Магнитокристаллическая анизотропия подрешетки кобальта: локальные константы анизотропии и суммарная константа
1.2.1.5. Температурная зависимость спонтанного магнитного
момента и константы анизотропии
1.2.1.6. Температурная зависимость критического поля
метамагнитного перехода
1.2.2. Магнитное состояние Со и особенности магнитных
характеристик в системе (У^МбДСоз
1.2.2.1. Магнитный момент, метамагнитные переходы и
температура Клори
1.2.2.2. Иб-Со обменное взаимодействие
1.2.2.3. Обменная магнитострикция в системе (У 1.хЫс1х)Со
1.2.2.3. Влияние магнитокристаллической анизотропии подрешетки
кобальта и неодима на магнитные свойства
1.2.3. Индуцированные сверхсильными магнитными полями до ПОТ метамагнитные переходы в интерметаллидах ЯСо
(Я= Но, Ег, Тт)
1.3. Магнитные свойства интерметаллидов (У|.хКгх)2Со7,
(У 1.хих)гСо7 УДСо^хА^Д на основе У2Со7 вблизи критической концентрации перехода в низкоспиновое состояние
1.4. Влияние давления на магнитный момент Со в
интерметаллидах УСо3, У2Со7, ГаСо5 и Се^окДДхД
1.5. ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 2. ЗОННЫЙ МЕТАМАГНИТНЫЙ ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД В
ФЕРРОМАГНИТНОЕ СОСТОЯНИЕ В ЗОННЫХ МАГНЕТИКАХ С ПАРАМАГНИТНОЙ Зс1-ПОДСИСТЕМОЙ ЯСо2 И 51-ПОДСИСТЕМОЙ и1±хСо1т(1Д)хА1В(1/2)х
2.1. , Коллапс магнитного 3с1 момента кобальта в системе
Ег1.хЕихСо2 при приложении магнитного поля
2.2. Индуцируемый магнитным полем зонный метамагнитный
переход в 36-зоне и обменная магнитострикция соединений У(Со!.хА1х)2, Еи(Со,.хСах)
2.3. Индуцируемый магнитным полем зонный метамагнитный
переход 5Р-зоны в системе и1±хСоВ(1 Д)хА11Т(Ш)Х
2.3.1. Влияние давления на магнитные состояние системы
и1±хСов(Ш)хА1И(1Д)х
2.4. ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 3. ИНДУЦИРУЕМЫЕ ВОДОРОДОМ МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ
ПЕРЕХОДЫ В РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ И АКТИНИДНЫХ ИНТЕРМЕТАЛЛИДАХ С КОБАЛЬТОМ (RCo3, R2Co7, RCos)
3.1. Влияние водорода на магнитное состояние Со в соединениях

3.1.1. Кристаллическая структура и заполнение водородом
междоузлий
3.1.2. Индуцированные водородом и магнитным полем
метамагнитные переходы в гидридах YCo3Hx
3.1.2.1. Антиферромагнетизм подрешетки кобальта в у-фазе YC03EL4.
3.1.2.2. Высокополевое поведение гидридов YCo3Hx
3.1.2.3. Влияние давления на критическое поле зонного
метамагнитного перехода в гидриде YCo3Hi
3.1.3. Индуцированные водородом и магнитным полем метамагнитные переходы в гидридах у-фазы с магнитным РЗМ RCo3EL4
3.1.3.1. Обменные взаимодействия и магнитный момент
подрешетки Со
3.2. Влияние водорода на магнитное состояние Со в
соединениях R2Co
3.2.1. Влияние водорода на магнитные свойства соединения Y2Co7
3.2.2. Влияние водорода на магнитные свойства соединения Th2Co7
3.2.3. Влияние водорода на магнитные свойства соединений R2Co
с магнитным R = Nd
3.3. Влияние водорода на магнитные свойства соединений
RCo5, R = La, Се, Nd
3.4. ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 4. ЗОННЫЙ АНТИФЕРРО-ФЕРРИМАГНИТНЫЙ ПЕРЕХОД
ПОДСИСТЕМЫ Мп В ИНТЕРМЕТАЛЛИДАХ НА
ОСНОВЕ Mn2Sb

Temperature (К)
Temperature (К)
Рис. 1.18. Температурные зависимости спонтанной намагниченности и константы анизотропии для системы Се(Со1.х№х)5.
вследствие смещения метамагнитного перехода в сторону более высоких полей.
Спонтанная намагниченность Се(Соо.9№0л)5 составляет 4.35 рв/Й1 в нулевом магнитном поле и возрастает до 6.40 рвЛи после метамагнитного перехода в высокоспиновое состояние. Используя данные нейтронографических исследований Tho.965C05.07 для величин локального момента в позициях 2с и Зg в низкоспиновом и высокоспиновом состояниях можно вычислить значения локальных магнитных моментов в Се(Со0.9ТНо.1)5. Для Tho.965C05.07 отношение локальных моментов составляет т2с = 1.26 т3;, для НС-состояния и т2с = т$г для ВС-состояния [13]. При равновероятном замещении атомами № атомов Со в позициях 2с и 3§ получаем т2с = 1.20 цв и тз5 = 0.88 рв для НС-состояния и т2с = т3г= 1.42 рв для ВС-состояния. (1-6)
Однако согласно работе [ 120] атомы N1 преимущественно занимают позиции 2с. В случае преимущественного заполнения атомами N1 позиции 2с локальные магнитные моменты будут немного отличаться т2с = 1.12 Цв и т3% = 0.89 рв для НС-состояния и т2с = т2& = 1.42 рв для ВС-состояния. (1.7)
Кривые намагниченности системы Се(Со1_х№х)5 были также измерены в сверхсильных магнитных полях до 100 Т, что позволило наблюдать