Анизотропия магнитокалорического эффекта монокристаллов соединений 3d- и 4f-металлов в области магнитных фазовых переходов

• Автор: Кошкидько, Юрий Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Тверь
• Количество страниц: 163 с. : ил.

Оглавление

Введение...'

Глава 1. Магнитокалорический эффект в анизотропных магнетиках

1.Г. Магнитокалорическийэффект

1.1.1 Магнитокалорическийэффект, обусловленный парапроцессом

1.0.1. Магнитный вклад в: энтропию и теплоёмкость, обусловленный парапроцессом

1.1.2. Магнитокалорический эффект, обусловленный вращением вектора намагниченности и:процессом: смещением доменных границ
1.1.3. Магнитокалорический эффект, обусловленный магнитострикциеи и необратимыми процессами в области структурного перехода

1.2. Магнитные свойства, магнитная анизотропия, и; магнитотепловые

свойства интерметаллических соединений 3d и 4Г-металлов

1.2:1. Магнитные свойства интерметаллических соединений RGo5

1.2.2:, Магнитные свойстваинтерметаллических,соединений R2Eei7
1.2.3. Магнитные свойства интерметаллических соединений R2Fe МВ:
1.2.4: Магнитные свойстваинтерметаллических соединений RFeiiTi
1.2:5. Магнитные свойства сплавов Гейслера
1.2.6. Выводы по обзору и постановка задачи исследования
Глава 2. Методика проведения-эксперимента
2.Г. Методика синтеза образцов
2.2. Методы аттестации образцов из наблюдение доменной; структуры
, 2.3: Измерение теплоемкости
2.4. Измерение кривых намагничивания
2.4.1. Измерение кривых намагничивания методом вибрационного магнитометра
2.4.2. Измерение намагниченности методом СКВИД магнитометра
2.5. Измерение кривых вращающего.момента
2.6. Определение констант МКА
2.7. Методика определения МКЭ
2.7.1. Косвенные методы определения величины МКЭ
2.7.1.1. Определение МКЭ из измерений кривых намагничивания и теплоемкости
2.7.1.2 Определение величины МКЭ из теплоемкости, измеренной в магнитном поле
2.7.2 Измерение МКЭ прямым методом
2.7.2.1 Измерение МКЭ в интервале температур от 78 до 290 К
2.12.2 Измерение МКЭ в интервале температур от 290 до 700 К
2.1.22. Оценка погрешности измерения МКЭ
Глава 3. Анизотропия МКЭ в области магнитных фазовых переходов «порядок - беспорядок»
3.1. Исследование МКЭ соединений КРе в области магнитного фазового перехода «порядок-беспорядок» методом прямых измерений
3.2. Анализ МКЭ соединений ЯгРеп в области МФП «порядок-беспорядок» косвенными методами
3.3. Расчет анизотропии МКЭ в области МФП типа “порядок-беспорядок”
3.4. Анизотропия МКЭ соединений КРецП
3.5. Анизотропия МКЭ соединения ЕггРенВ
3.6. Магнитокалорический эффект в текстурованных порошковых магнитах на основе интерметаллического соединения КсеВ
3.7. Магнитокалорический эффект сплавов Гейслера в области
магнитоструктурного перехода
Глава 4. Анизотропия магнитокалорического эффекта в области магнитных
фазовых переходов типа «порядок - порядок»
4.1. Магнитокалорический эффект монокристаллов ЫСо5 в области СПП второго рода

4.2. Оценки вращательного МКЭ соединений ШЗо5 косвенными методами
4.2.1. Расчет вращательного МКЭ в соединении N<1005 на основании температурной зависимости констант анизотропии
4.2.2. Результаты расчета вращательного МКЭ в соединении ШЗо5 из кривых вращающего момента
4.3. Магнитокалорический эффект вблизи точки магнитной компенсации
4.4. МКЭ вблизи СПП первого рода в монокристаллах Ег2Ре]4В и ТЬБецП
4.5. Магнитокалорический эффект в соединении К2Реп вблизи магнитного фазового перехода типа БОМР
4.6. Исследование влияния поликристаллического состояния высокоанизотропного магнетика на величину МКЭ
4.6.1. Исследование наноструктуры быстрозакаленного сплава N6(305
4.6.2. Магнитокалорический эффект в быстрозакаленном сплаве №Со5
Выводы
Литература

намагниченности и магнитной анизотропии [65]. По этой причине данный класс соединений привлекает внимание исследователей всего мира.
Уникальные магнитные свойства соединений В2Ре14В в значительной степени обусловлены их кристаллической структурой, которая описывается пространственной группой Р4/тпт типа Нй2Ре14В [87]. В тетрагональной элементарной ячейке КсЫенВ' содержится 68 атомов (рис. 1.15). Атомы железа находятся в шести различных кристаллографических положениях (4е, 4с, 8], 16кь 16к2), атомы неодима - в двух (41) 4g), бора - одном (41). При этом атомы неодима- группируются в пары в кристаллографических направлениях <110>. Атомы железа образуют объемноцентрированные гексагональные призмы. Атомы бора- находятся в центрах тригональных призм, образованных атомами железа в; позициях 16к и 4е. Из рис. 1.15 следует, что каждая элементарная ячейка ПсРеВ состоит из восьми слоев, атомов, чередованием которых строится решетка вдоль с-оси.
Наличие в решетке кристаллографически неэквивалентных положений магнитоактивных атомов (Ре, N6) и,, в частности, различных межатомных расстояний Ре-Ре, 14й-Ый, Nс1—Ре. приводит к особенностям в температурном поведении магнитных свойств этих соединений;
Соединения К2Ре14В образуются практически со всем рядом редкоземельных металлов [83]. Наиболее полные сведения о магнитных свойствах и кристаллической структуре соединений ЯгРемВ представлены в обзоре [83]. Магнитные свойства и анизотропию интерметаллических соединений КеВ анализируют в рамках двухподрешеточной модели (магнитные подрешетки 41- и Зй-ионов). Как и в случае бинарных соединений, соединения типа К2Ре14В с легкими РЗМ имеют ферромагнитное упорядочение, а с тяжелыми РЗМ - ферримагнитное.
Благодаря особенностям кристаллической и магнитной структуры в
соединениях КРенВ' наблюдается большое разнообразие типов МКА
соединения К2Ре14В с 11=Рг, вй, ТЬ, Бу являются одноосными магнетиками, а
соединение 8т2Ре14В обладает типом анизотропии легкая плоскость во всем