Эффекты взаимодействия магнитной подсистемы с фононами и электронами проводимости в магнитоупорядоченных кристаллах

• Автор: Панина, Лариса Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 107 c. : ил

ГЛАВА I МАГНОН-ФОНОННАЯ СВЯЗЬ В АНТИФЕРРОМАГНЕТИКАХ С ОДДОИОННОЙ гЛАШИТОСТРИКЦИЕИ § 1-1 Гамильтониан антиферромагнетиков с анизотропией
типа "легкая плоскость"
§1-2 Фононный спектр
§1-3 Функции Грина спиновых операторов
§ 1-4 Температурная зависимость коэффициента магнон-фононной связи
ГЛАВА 2 НЕЛИНЕЙНЫЕ МОДУЛИ УПРУГОСТИ АФЛП
§ 2-1 Восприимчивость ги-ото порядка
§ 2-2 Модули упругости третьего порядка
§ 2-3 Модули упругости четвертого порядка
ГЛАВА 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ СПИНОВЫХ ВОЛН С ДВМУЩИМИСЯ ДОМЕННЫМИ ГРАНИЦАМИ
§ 3-1 Уравнения движения
§ 3-2 Стационарное движение ДГ
§ 3-3 -Линеаризованные уравнения движения и их решение
§ 3-4 Спектр изгибных колебаний движущихся ДГ
§ 3-5 Рассеяние спиновых волн на движущихся ДГ
ГЛАВА 4 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЗВУКА С ДОМЕННЫМИ ГРАНИЦАМИ
§ 4-1 Уравнения движения
§ 4-2 Коэффициенты отражения упругих волн ДГ
§ 4-3 Радиационное давление звука на ДГ

ГЛАВА 5 СВЕРХПРОВОДЯЩАЯ ФАЗА В СОЕДИНЕНИИ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ МЕТАЛЛОВ
§ 5-1 Геликоидальное магнитное упорядочение и сверхпроводимость
§ 5-2 Топологический анализ неоднородных состояний
§ 5-3 Линейные особенности в сверхпроводящей фазе
§ 5-4 Фаза сосуществования сверхпроводимости и
магнетизма
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Большинство явлений в магнитоупорядоченных кристаллах представляют собой результат взаимодействия магнитной подсистемы с элементарными возбуждениями различной природы. В диссертации рассматриваются некоторые эффекты взаимодейтсвия магнонов с фононами и электронами проводимости в кристаллах со сложной магнитной структурой.
В последнее десятилетие интенсивно развивались как теоретические, так и экспериментальные исследования магнито-акустических взаимодействий в легкоплоскостных антиферромагнетиках (АФЛП). Для веществ данного класса характерна сильная магнон-фононная связь [i] , которая обуславливает особенности акустических свойств кристаллов АФЛП - высокую чувствительность скоростей звука к напряженности магнитного поля, значительную акустическую нелинейность. Коэффициенты магнон-фононной связи в широком интервале магнитных полей достигают десятков процентов [2,3] , а при определенных условиях оказываются рекордно велики (практически более 80%) [4-7] . В отличие от ферромагнетиков и немагнитных диэлектриков аномально сильная связь позволяет реализовать в АФЛП целый ряд магнитоакустических эффектов.
К числу легкоплоскостных антиферромагнетиков относятся такие соединения, как: U-Fe2 05 ,РедОъ , Мн,СО , Со СО 5 , aIlCD$ ,
Cs Mtb F3 . С точки зрения перспектив практического применения особый интерес представляют гематит 05 ( Т^ = 950 К) и борат железа
FebO,
( Ту = 348 К), обладающие высокой температурой магнитного упорядочения, что дает возможность экспериментально исследовать и использовать магнитоакустические эффекты в этих веществах при комнатных температурах.
Разработка элементов и устройств на основе акустических ан-тиферромагнитных резонаторов и звукопроводов вызывает интерес к

I из базисной плоскости кристалла. При этом уравнение (3.2) преобразуется к виду
[цМ)] = л(Нй[[нПл]+ у?[Г?П
+&не[1 н№е]г.
Из (3.3) следует, что движение магнитных моментов можно описать с помощью одной переменной ^ -утла отклонения вектора I от равновесного положения в базисной плоскости.
(3.3)
V + У/зН $1ц£у - (3.4)
- I Не МДВд со$2у)-
Здесь введены обозначения
В(и- '/г^-^КВн-Ва)* , (8>5)
Уравнения упругости удобнее представить в терминах упругих напряжений. Поскольку мы будем рассматривать 180° доменные границы бло-ховского типа, плоскость которых перпендикулярна оси % , естественно предположить, что все переменные задачи (угол ^ и ком-

поненты тензора Т ) однородны в плоскости ху . Тогда уравнения (3.4, 31) запишутся в виде
-26>Х2^ + г=Тв;У
-г 5г-С,у', сз.7)
'эг2,

2с- = Не (2В,,)!УМ0сч„ /[ Н(Н*Нф)
н : ечЛ6,-В,/- ЧС«1&»-В*)Ь„ -2В,'(С„-а

п.[счдс„-с,1)-2сд]