Магнитодипольные колебания и волны в планарных ферритах: структурно-обусловленные особенности характеристик

• Автор: Шагаев, Владимир Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 282 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Основные обозначения и сокращения
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА АНИЗОТРОПНОГО
МАГНИТОДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СЛОЯ
1Л. Состояние теории волн намагниченности в
планарных структурах
1.2. Законы дисперсии магнитостатических волн и ферромагнитный резонанс в анизотропном слое
1.3. Свойства слоев, намагниченных вдоль кристаллографических осей симметрии
1.4. Температурные коэффициенты частот магнитостатических волн
1.5. Учет одноосной анизотропии
1.6. Анализ факторов, влияющих на температурную
зависимость частот
Выводы
Глава 2. МАГНИТОДИПОЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В СЛОЯХ С
КУБИЧЕСКОЙ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
2.1. Эффективные размагничивающие факторы
кубической анизотропии
2.2. Температурные характеристики ферромагнитного резонанса
2.3. Магнитостатические волны в наклонно намагниченном слое
2.4. Особенности спектра магнитостатических волн в касательно намагниченном анизотропном слое
2.5. Анизотропия температурных характеристик поверхностной магнитостатической волны

2.6. Влияние кубической магнитной анизотропии на
характеристики обратных объемных МСВ
Выводы
Глава 3. КРИСТАЛЛОГРАФИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ КАК СРЕДСТВО ПОВЫШЕНИЯ ТЕРМОСТАБИЛЬНОСТИ СПИН-ВОЛНОВЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ПЛАНАРНЫХ МАГНИТНЫХ СТРУКТУР
3.1. Методы термостабилизации спин-волновых характеристик планарных ферритов
3.2. Термостабилизация частот МСВ выбором ориентации намагничивающего поля относительно слоя
3.3. Двухчастотная термостабилизация
3.4. Термостабилизация частоты и групповой скорости магнитостатической волны
3.5. Повышение термостабильности спектра поверхностной МСВ
методом термокомпенсации намагничивающим полем
Выводы
Глава 4. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МАГНИТОСТАТИЧЕСКИХ ВОЛН В
ФЕРРИТ-ГРАНАТОВЫХ ПЛЕНКАХ
4.1. Методика измерений характеристик МСВ в
пленочных ферритах
4.2. Термокомпенсирующее влияние кристаллографической магнитной анизотропии на спектры магнитостатических волн
4.3. Анизотропия температурных характеристик МСВ в касательно намагниченных пленках с ориентациями типа {аЬО}
4.4. Магнитостатические волны в замещенных
пленочных ферритах
4.5. Магнитостатические волны в планарной системе

пленка феррита-постоянный магнит с
термокомпенсирующими свойствами
Выводы
Глава 5. ВЛИЯНИЕ СЛОИСТОСТИ ЭПИТАКСИАЛЬНЫХ ФЕРРИТОВЫХ ПЛЕНОК НА ХАРАКТЕРИСТИКИ
МАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ И ВОЛН
5 Л. Феноменологические модели затухания
магнитных колебаний и волн
5.2. Законы дисперсии МСВ в планарных ферромагнетиках со
слоисто-неоднородной структурой границ раздела
5.2.1. Исходные соотношения
5.2.2. Вывод дисперсионного уравнения
5.3. Затухание МСВ в слоисто-неоднородных пленках
5.4. Влияние подложки на характеристики магнитного резонанса
в волноводном методе исследования пленочных ферритов
5.5. Магнитный резонанс в высокоанизотропном
пленочном феррите
Выводы
Глава 6. РАЗВИТИЕ МЕТОДОВ ИССЛЕДОВАНИЯ
ПЛАНАРНЫХ ФЕРРОМАГНЕТИКОВ
6.1. Краткий обзор радиоспектроскопических методов исследования планарных ферромагнтиков
6.2. Определение магнитных параметров ферромагнитных слоев по частотно-полевым зависимостям в спектрах МСВ
6.2.1. Исходные соотношения метода
6.2.2. Частотно-полевые зависимости для слоев с кубической и одноосной магнитной анизотропией
6.3. Экспериментальное определение температурных зависимостей

f2-f2+fo
дисперсионная зависимость низшей моды ОМСВ (п = 0) плавно переходит в дисперсионную зависимость ПМСВ. Подстановками (1.16) — (1.18) выражение
(1.22) может быть преобразовано к виду
Л = 2|cos(9| [4ггМо c°s2 в + (не2 - 4яМ0 sin2 éfc + cos2 в)+
+ - Naa)+ М0(н;у - N°z)cos2 в].
Отметим, что ДУ (1.15) и (1.21) представлены в виде аналитических зависимостей kd = kd{f2, /(|2, /v2, fl ). Характер зависимостей будет важен для последующего анализа температурных свойств МСВ.
1.4. Температурные коэффициенты частот магнитостатических волн
Для волны с заданным значением волнового вектора температурный коэффициент частоты (ТКЧ) вводится формулой
1 4Г
af = — f fdT
Из ДУ (1.15), (1.21) следуют соотношения

af~as
Skd ôkd
V dfo dfv J
( -2dkd ( -.23kd 2 „ d (АлМа cos #) Э kd
(a0-ag)f2- + [av-ag)fv -+ 4xM0g cosû

ÉM =
a/1. W-Л2 -fi -/»Р-й/2 -л2!/,2-/2)’

df02
(1.23)
(1.24)
(1.25)
,1Л'