Оптические и магнитооптические свойства халькогенидов галлия, индия и германия

• Автор: Ляхович, Анатолий Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Черновцы
• Количество страниц: 180 c. : ил

Глава I. КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА,ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ЗОНЫ И СПЕКТРОСКОПИЯ ЭКСИТОНОВ ХАЛЬКОГЕНИДОВ ГАЛЛИЯ, ИНДИЯ И ГЕРМАНИЯ

1.1. Особенности строения кристаллической решетки слоистых полупроводников

1.1.1. Полупроводники А%71 ( СаВ , C-a.Se , 1пВе )

1.1.2. Полупроводники А^В71 ( СеВе } СеВе2 , СеВ2 )

1.2. Энергетическая зонная структура слоистых кристаллов

1.2.1, Полупроводники А%7* ( СаВе , СгаВ , 1пВе)

1.2.2. Полупроводники А17В71 {Севе , СеВе2

1.3. Спектроскопия и магнитоспектроскопия в слоистых полупроводниках

1.3.1. Полупроводники А%!7^ ( СаВ , СаВе , 1пВе )

1.3.2. Полупроводники А17В71 ( , СеВе2 , )

Глава II. ПОЛУЧЕНИЕ И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ПОЛУПРОВОДНИКОВ АШВУ1 И А^В71

2.1.1. Особенности выращивания монокристаллов СаВ ,
СаЯе , In.Be методом Бриджмена
2.1.2. Применение метода статической сублимации для выращивания монокристаллов СеВе , СеВе2 , Се В2
2.1.3. Анализ структуры и совершенства полученных кристаллов
2.2.1. Определение основных оптических констант
2.2.2. Низкотемпературные измерения
2.2.3. Учет влияния поляризационных свойств спектральной аппаратуры на результаты измерений
2.2.4. Особенности изучения спектров поглощения и фотопроводимости дихроичных кристаллов
2.3.1. Описание установки для исследования спектров маг-нитопоглощения и эффекта Фарадея в стационарных магнитных полях до 3 Т
2.3.2. Методика исследования фарадеевского вращения и магнитопоглощения в сильных импульсных полях
Глава III. ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ КРИСТАЛЛОВ
&аВ , СаВе , ТпВе (влияние температуры и примесей )
3.1. Интерференционные эффекты в слоистых кристаллах
3.2. Спектры поглощения в области прямых экситонных переходов на краю фундаментального поглощения
3.3. Проявление политипизма в экситонном спектре поглощения кристаллов 1пВе
3.4. Экситонные эффекты в глубине фундаментального поглощения кристаллов СаВе , 1пВе
3.5. Влияние примесей Ре и Мп на оптические спектры селенида индия
3.5.1. О кристаллохимическом соответствии примесных атомов
3.5.2. Структура поглощения кристаллов In.Se ; Ре, 1пве
3.5.3. Спектры фотолюминесценции кристаллов 1пВе ,
легированных Ре , Мп
Выводы к главе Ш
Глава ІУ. ЭФФЕКТ ФАРАДЕЯ И МАГНИТОПОГЛОЩЕНИЕ В КРИСТАЛЛАХ вав , СаВе , Іпве
4.1. Эффект Фарадея в области края поглощения кристаллов Са.3 , Ga.Be, In.Se
4.2. Дисперсия фарадеевского вращения в экситонной области кристаллов In.Se ,и БаВ
4.3. Фарадеевское вращение в глубине поглощения In.Se
4.4. Эффект Фарадея в сильных импульсных магнитных полях
4.5. Магнитопоглощение в кристаллах 1пЗе
Выводы к главе ІУ
Глава V. ОПТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ В СЛОИСТЫХ КРИСТАЛЛАХ А1УВУ1***
5.1. Спектры поглощения кристаллов СеЗе в области непрямых переходов
5.2. Экситонная структура спектров поглощения СеЗе , СеЗв2 и ее поляризационные особенности
5.3. Особенности экситон-фононного взаимодействия
в Севе и СеВег
5.4. Фотопроводимость моноселенида германия
5.5. Край поглощения и дисперсия двулучепреломления
кристаллов дисульфида германия
Выводы к главе У
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИМЕЧАНИЕ

ликвидуса синтезируемого вещества и поддерживалась постоянной в течение 20-25 часов до полного синтеза сг.іг *;г 5чі. Для получения р и % модификаций температура печи поднималась до 750755°С и 850-865°С, соответственно р и ^ -модификаций и выдерживалась постоянно 48 - 50 часов. Затем производилось охлаждение ампулы в режиме выключенной печи. Термографический анализ подтверждал наличие одной фазы р - 0ебе2 При одном режиме и смесь р и у - при другом.
Монокристаллические &еб2 , &вВе2 и вебе были получены в двузонной терморегулируемой печи (рис.2.3) методом статической сублимации синтезированного вещества в ампуле. Выращивание монокристаллов производилось в тех же ампулах, что и синтез. Наиболее критическими параметрами в данном методе получения монокристаллов оказались температуры областей испарения и конденсации, а также величины температурного градиента вдоль ампулы. Вследствие разности давления пара, возникающего при градиенте температур, происходит транспортировка исходного соединения из горячей зоны в холодную, где оно конденсируется в виде монокристаллов.
Выращивание монокристаллов вебе требовало следующих температурных параметров. Температура в зоне испарения (615 + 5)°С, в зоне конденсации (570 + 10)°С. Время роста составляло 22 - 24 час. Полученные в данных условиях монокристаллы имели вид плоскопа-

раллельных пластинок размером (17x14x0,2) мм или форму иголок размером 5 - 12 мм.
Оптимальный температурный режим синтеза веб2 , При котором удалось избежать взрыва ампулы, был следующим: нагревание со скоростью 0,1 град/сек до 525°С и выдержка при этой температуре 10 часов, затем нагревание со скоростью 0,05 град/сек да Ю25°С и выдержка на протяжении 10 часов при включенном вибрацион