Пространственные профили давления анизотропной плазмы в газодинамической ловушке

• Автор: Лизунов, Андрей Александрович
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 115 с. : ил.

Оглавление
Введение

Глава 1. Линейная система ГДЛ

1.1 Концепция газодинамической ловушки

1.2 Основные элементы установки ГДЛ

1.2.1 Магнитная система

1.2.2 Система создания плазмы

1.2.3 Система атомарной инжекции

1.2.4 Диагностики

1.2.5 Сценарий и основные параметры эксперимента 18 Глава 2. Спектральная МЭЕ-диагностика для измерения магнитного поля в плазме ГДЛ
2.1 Методы измерения магнитного поля в ловушках для удержания плазмы
2.2 Требования к МБЕ-диагностике для измерения давления анизотропной плазмы в ГДЛ
2.3 Принцип измерения магнитного поля на основе динамического эффекта Штарка
2.4 Спектральная МБЕ-диагностика на установке ГДЛ
2.4.1 Калибровка спектральной дисперсии
2.4.2 Калибровка уширения линий излучения диагностического пучка
2.4.3 Математическая обработка спектров
2.4.4 Измерение магнитного поля в точке остановки быстрых ионов
2.4.5 Измерение магнитного поля в центральной плоскости ГДЛ
2.4.6 Погрешности измерений и точность вычисления магнитного поля
Глава 3. Модель распределения интенсивности в спектре мультиплета На
3.1 Постановка задачи
3.2 Метод вычислений
3.3 Оператор взаимодействия
3.3.1 Релятивистские эффекты
3.3.2 Эффект Зеемана
3.3.3 Динамический Эффект Штарка

3.4 Результаты численного моделирования уровней энергии и относительной интенсивности линий для мультиплета На
3.5 Физические константы, используемые в расчёте
3.6 Матрицы гамильтониана взаимодействия для п =
и п —
Глава 4. Измерения радиального профиля (3 двухкомпонентной плазмы в ГДЛ
4.1 Основные параметры эксперимента
4.2 Численные оценки /3
4.3 Результаты измерений
4.3.1 Обсуждение результатов измерений
Заключение
Литература

Нестабильность напряжения инжекции в течение интервала измерения вносит дополнительный вклад в ширину линии излучения пучка. Кроме того, колебания напряжения и, как следствие, тока пучка, приводит к дополнительному увеличению углового разброса и ухудшению спектрального разрешения. Применение диагностического пучка для МЭЕ-диагностики в эксперименте по изучению диамагнитных возмущений поля в плазме ГДЛ требует стабилизации напряжения инжекции и тока источника плазмы на уровне 10"3.
Диагностический инжектор БША-5М, используемый для измерений, имеет четырёхэлектродную многоапертурную ИОС и дуговой источник плазмы. Данная модель инжектора разработана в ИЯФ СО РАН специально для применения в корпускулярно-спектроскопической и МБЕ-диагностике плазмы. Схема БША-5М приведена па рис. 2.4, более подробно конструкция, принцип работы и параметры диагностического пучка описаны в [60].
Таблица 2.4 содержит основные параметры пучка ОША-5М. Измерение массового состава диагностического пучка (см. рис. 2.5) проводилось на специальном стенде при помощи магнитного анализатора. Согласно результатам измерений, содержание компоненты с полной энергией инжекции Е составило г» 93.6%. Выход газовой мишени нейтрализатора был близок к равновесному: « 55% для энергии инжекции 45 кэВ. В эксперименте по измерению магнитного поля в точке остановки быстрых ионов, диагностический инжектор был смонтирован на сильфонном узле (см. рис. 2.4), позволяющем регулировать направление пучка и нацеливать его по центру приёмника, основываясь на показаниях вторично-эмиссионных детекторов. При этом угол между направлением движения пучка и осью уста-