Структуры и динамика ударных волн в слабоионизированной плазме

• Автор: Теселкин, Сергей Федорович
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 161 c. : ил

ГЛАВА I. СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ ИССЛЕДОВАНИЙ ФИШКИ

УДАРНЫХ ВОЛН В ПЛАЗМЕ

§ I. Вводные замечания

§ 2. Ударные волны в полностью ионизованной

плазме

§ 3. Ионизующие ударные волны

§ 4. Ударные волны в слабо и частично

ионизованных газах

§ 5. Заключение обзора литературы. Постановка

задач для дальнейших исследований

Глава II. СТАЦИОНАРНЫЕ КВАЗИНЕЙТРАЛШЫЕ СТРУКТУРЫ

УДАРНЫХ ВОЛН В СЛАБОИОНИЭОВАННОЙ НШЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ПЛАЗМЕ
§ I. Вводные замечания
§ 2. Уравнения гидродинамики слабоионизован-ной неизотермической плазмы с Те»Тп при учете упругих и неупругих столкновений
§ 3. Профили рекомбинации и охлаждения электронов в ударной волне в слабоионизо-ванной плазме, находящейся в низкочастотном электрическом поле ( Ч) « )
§ 4. Структура ударной волны в плазме, находящейся в греющем СВЧ-поле (сВ0 » )
§ 5. Диффузионные структуры ударной волны в
слабоионизованной плазме с Те»Та
§ 6. Крупномасштабные структуры слабых возмущений в нейтральной компоненте

§ 7. Вынужденное движение вырожденной плазмы при разрывном движении нейтральной компоненты
ПАВА Ш. СТРУКТУРЫ ПРЕДВЕСТНИКОВ УДАРНОЙ ВОЛНЫ В
СЛАБОИОНИЗОВАННОЙ МАГНИТОАКТИВНОЙ ПЛАЗМЕ
§ I. Вводные замечания
§ 2. Уравнения магнитной гидродинамики
слабоионизованной плазмы
§ 3. Структуры поперечных ударных
волн
§ 4. Замагниченная плазма. Случай наклонного падения
§ 5. Приближение незамагниченных ионов.
Случай наклонного падения
§ 6. Влияние крупномасштабных возмущений
заряженной компоненты на структуру ударной волны в слабоионизованной плазме в магнитном поле
ГЛАВА ТУ. ДИНАМИКА УДАРНЫХ ВОЛН В СЛАБОИОНИЗОВАННОЙ ПЛАЗМЕ
§ I. Вводные замечания
§ 2. Динамика слабых ударных волн в слабоионизованной неизотермической плазме (Те>> Тп )
§ 3. Динамика ударных волн умеренной
амплитуды в слабоионизованной плазме с Те» Та
§ 4. Динамика слабой поперечной ударной волны в слабоионизованной замагни-ченной плазме
§ 5. Динамика токовых структур в нескинированном . г -пинче. Обратные токи

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК РАБОТ, ОПУБЛИКОВАННЫХ ПО ТЕМЕ
ДИССЕРТАЦИИ
ЛИТЕРАТУРА

л(4) - СГ • А (4) -
/(Те№< ' Рек «*(Ъ)Кг '
AU) _ £*? Jk • Л l4) = Zf"bJk )^Si rtJiizi ; (2:9) ^ Т„4 М№ 1 Р*л 2 ( ^ 7*е/ / <Гек 5т
4/2 ( 7 , Ч<<г <еп
61» V У „ ;
(V) __ if/ [е/ Ми ) iûfi У
^ Г(ПЛ - ZTh< njrea , если 4*1» fen
^ ^ ^ ’ €САИ ** ^еп *(?>?”>*) = I в£г(в)' если Ч>, V;, '
где - фактор, учитывающий вклад неупругих потерь в выражение для Трел в уравнениях (2.1-2.3) /49/, М - число Маха в ударной волне, описываемой (215). Кроме того, в уравнении (2.7) под >^к ? &) обозначена безразмерная мощность источника
нагрева электронов:
; если Ч ■» ^еп У
$(?>?«'6>) = ) (2)10)
/ X • , еСАИ ^еи >
( ?и 0* 2(е)
* £(*-€,£)
где £ - — - безразмерная амплитуда электрического

поля, Е., - значение амплитуды на больших расстояниях впереди фронта, безразмерный фактор £(&) учитывает-зависимость сечения упругого рассеяния €~*г . Так, если зависимость сечения от электронной температуры слабая, как,например, у Мв , то £(&)=/.