Вынужденное комбинационное рассеяние коротких интенсивных лазерных импульсов в плазме

• Автор: Калмыков, Сергей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 165 с. : ил

Содержание
1 Введение.
1.1 Обзор литературы
1.2 Цель и содержание работы
2 Теоретическая модель вынужденного комбинационного рассеяния под
большими углами лазерного излучения в прозрачной плазме в присутствии длинноволновых электронных плазменных волн
3 О механизмах влияния амплитудной модуляции короткого лазерного им-
пульса и длинноволновых электронных плазменных волн с релятивистской фазовой скоростью на вынужденное комбинационное рассеяние под большими углами.
3.1 Спектральные особенности вынужденного комбинационного рассеяния назад
модулированных лазерных импульсов в разреженной плазме
3.1.1 ВКРН двухчастотного лазерного импульса с й = 2шр(. в приближе-
нии слабой связи. ВКРН высокочастотной спектральной компоненты импульса как пятиволновый резонансный процесс
3.1.2 Дисперсионный анализ пятиволнового резонансного процесса
•3.1.3 ВКРН многочастотного лазерного импульса в режиме сильной связи.
3.2 0 влиянии длинноволновых электронных плазменных волн на спектры ВКР
под большими углами коротких лазерных импульсов
3.2.1 Связь длинноволновых и коротковолновых электронных плазменных
волн в свободной плазме
3.2.2 Подавление ВКР под большими углами коротких монохроматических
лазерных импульсов в плазме в присутствии длинноволновой электронной плазменной волны с фазовой скоростью, равной групповой скорости импульса

3.2.3 Подавление ВКР под большими углами модулированного (двухчастот-
ного) лазерного импульса в присутствии длинноволновой электронной плазменной волны с фазовой скоростью, близкой к групповой скорости импульса
4 ВКР под большими углами короткого монохроматического лазерного импульса в разреженной однородной плазме (граничная задача для уравнений связанных мод).
4.1 Граничная задача для амплитуд неустойчивых волн в двумерной области. . .
4.1.1 Постановка задачи
4.1.2 Решение задачи о стационарном пространственном усилении волн в
двумерной области в сопутствующих переменных
4.2 Оценки потерь энергии лазерного импульса в плазме вследствие ВКР под
большими углами
4.2.1 Мощность излучения, рассеянного в единицу телесного угла в заданном направлении. Общее выражение
4.2.2 Мощность и энергия рассеянного излучения в пределе слабой связи.
Интегральный коэффициент отражения
4.2.3 Мощность и энергия рассеянного излучения в пределе сильной связи.
Интегральный коэффициент отражения
5 ВКР-усиление короткого ЭМ импульса в поле бесконечной волны накачки в безграничной системе (начальная задача для уравнений связанных мод).
5.1 Дисперсионный анализ временной неустойчивости ВКР под большими углами.
5.1.1 Общее дисперсионное уравнение для временной неустойчивости
5.1.2 Приближение слабой связи
5.1.3 Приближение сильной связи
5.1.4 Групповая скорость волнового пакета рассеянного излучения в режимах слабой и сильной связи

5.2 Решение задачи об эволюции начального возмущения рассеянного поля. Случай строго обратного рассеяния
5.2.1 Приближение слабой связи
5.2.2 Приближение сильной связи
5.2.3 Эволюция волновых пакетов в режимах слабой и сильной связи и фильтрация входного сигнала в процессе ВКР-усиления. Пределы применимости линейной теории ВКР-усиления в безграничной системе
6 Заключение

Рис. 1: Геометрия процесса ВКР под большими углами линейно поляризованного лазерного излучения (ео — единичный вектор поляризации лазера): (а) рассеяние под утлом а с произвольным азимутальным углом р; (б) рассеяние в плоскости поляризации лазера (плоскости минимального инкремента при рассеянии под заданным углом а); (в) рассеяние в плоскости, ортогональной вектору поляризации лазера (плоскости максимального инкремента при рассеянии под заданным углом а-)