Генерация квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме интенсивным лазерным излучением

• Автор: Фролов, Александр Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 314 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава 1. Генерация квазнстатических магнитных полей в сильностолкновительной плазме под действием интенсивного электромагнитного излучения

1.1. Нелинейные токи и квазистатические магнитные поля

в высокочастотном электромагнитном поле

1.2. Генерация квазнстатических магнитных полей в плазме циркулярно поляризованным электромагнитным излучением
1.3. Параметрическая генерация квазнстатических магнитных полей при развитии непотенциальной апериодической неустойчивости в плазме

1.4. Вынужденное магнитное рассеяние

Выводы
Глава 2. Генерация квазнстатических электромагнитных полей в бесстолкновительной плазме при воздействии интенсивного электромагнитного излучения
2.1. Нелинейные токи и квазистатические магнитные поля в высокочастотном электромагнитном поле при гидродинамическом описании
2.2. Генерация квазнстатических магнитных полей в плазме циркулярно поляризованным электромагнитным излучением
2.3. Параметрическая генерация квазнстатических электрических
и магнитных полей в плазме
2.4. Вынужденное магнитное рассеяние
2.5. Кинетическая теория генерации квазнстатических электрических и
магнитных полей в плазме под действием электромагнитного излучения
Выводы
Глава 3. Квазистатические и низкочастотные электромагнитные поля, возбуждаемые коротким лазерным импульсом в неоднородной
плазме

3.1. Излучение низкочастотных электромагнитных волн коротким лазерным импульсом в периодически неоднородной плазме
3.2. Низкочастотное излучение короткого лазерного импульса в плазме с флуктуациями плотности
3.3. Структура полей в кильватерной волне, возбуждаемой лазерным импульсом в узком плазменном канале
3.4. Возбуждение магнитных полей лазерным импульсом круговой
поляризации в плазменном канале
Выводы
Глава 4. Возбуждение плазменных полей и низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при взаимодействии встречных лазерных импульсов в плазме
4.1. Возбуждение плазменных полей при взаимодействии двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме
4.2. Кинетическое уравнение в квадратичном приближении по амплитуде лазерного поля
4.3. Низкочастотное излучение на удвоенной плазменной частоте из области взаимодействия двух коротких лазерных импульсов в разреженной
плазме
4.4. Нелинейное рассеяние двух встречных лазерных импульсов
в разреженной плазме
Выводы
Глава 5. Черенковское и переходное излучение короткого лазерного импульса в плазме
5.1. Черенковское излучение короткого лазерного импульса
в магнитоактивной плазме
5.2. Переходное излучение короткого лазерного импульса на границе разреженной плазмы
5.3. Возбуждение поверхностных волн коротким лазерным импульсом на границе разреженной плазмы

5.4. Низкочастотное излучение лазерного импульса
при отражении от плотной плазмы
Выводы
Заключение
Литература

рассеяние волны накачки происходит на возникающих под ее действием квазистатических возмущениях тока и магнитного поля. По этой причине этот процесс может быть назван вынужденным магнитным рассеянием. Отметим, что в условиях максимальной скорости нарастания неустойчивости происходит поворот вектора поляризации электромагнитной волны. В соответствии с уравнением (1.3.7) электрическое поле рассеянной волны ортогонально полю волны накачки и ориентировано в направлении Ж, Квазистатическое
магнитное поле согласно (1.3.6) также перпендикулярно вектору электрического поля волны накачки <5В сс [к / V,]. При этом волновой вектор рассеянной волны к_ составляет угол 90’с волновым вектором волны накачки к к( = 0 . Геометрия наиболее эффективного вынужденного магнитного рассеяния представлена на рис. 1.4.1. В условиях оптимальной раскачки неустойчивости согласно уравнению (1.3.6) справедливо соотношение для амплитуд нарастающих возмущений:
1бВ[ =
5а со0Уе1 с
Однако следует заметить, что в рассматриваемом случае основная часть энергии квазистатических возмущений сосредоточена не в магнитном поле, а в вихревых токах, что непосредственно следует из выражения для обобщенного вихря
Ж = (е/ тес)дВ + /[к х <5и] = {е/тес)[1 + (с2к2/со2 )]с® (1.4.12)
и эта энергия превышает энергию рассеянного высокочастотного поля
Ж4 (1.4.13)
е 5а
Характерными особенностями ВМР являются большие углы рассеяния, поворот плоскости поляризации рассеянной волны и оно происходит без смещения частоты. Эти свойства отличают ВМР от уже известных параметрических процессов вынужденного рассеяния, таких как ВРМБ, ВКР и ВТР.