Процессы амбиполярного переноса в формировании неоднородных профилей в структурах в газоразрядной плазме

• Автор: Высикайло, Филипп Иванович
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Троицк
• Количество страниц: 268 с. : ил.

Глава 1. Диссипативные структуры и их регулярные системы

(Литературный обзор)

§ 1.1. Анализ фокусирующей геометрии и функций отдельных участков

диссипативных структур

§ 1.2. Классификация параметров, определяющих динамический

порядок и их взаимосвязь

§ 1.3.Кумулятивные струи в формообразовании

§1.4. Регулярные системы диссипативных структур

§1.5. О взрывах на поверхности электродов в диссипативных

структурах

§ 1.6. Гиперболические профили в диссипативных системах при

наличии ступенчатых процессов возбуждения
§ 1.7. Модификация элементов среды и геометрических форм
диссипативных структур
Выводы к главе
Глава 2. Модифицированные уравнения Больцмана и переноса электронов в неравновесной нестационарной и неоднородной плазме
§ 2.1. Малые и основные параметры в газоразрядной плазме
§ 2.2. Неоднородная и нестационарная функция распределения электронов в неравновесной плазме в неоднородном квазистационарном электрическом поле

§ 2.3. Модифицированное уравнение переноса и коэффициенты переноса электронов в слабоионизованной нестационарной и
неоднородной плазме
§ 2.4. Модифицированные уравнения Больцмана и переноса электронов в комбинированном электрическом поле в нестационарной и неоднородной
плазме
Выводы к главе
Глава 3. Анализ полной системы нестационарных гидродинамических уравнений переноса заряженных частиц плазмы по теории возмущений
§3.1. Полная система электродинамических и гидродинамических
уравнений для ионов и электронов в плазме
§ 3.2. Основные параметры теории возмущения для полной системы
гидродинамических и электродинамических уравнений
§ 3.3. Уравнения переноса плазмы в стационарном квазиоднородном
поле. Дрейфовое поле в нулевом приближении. Амбиполярный дрейф
§ 3.4. Понижение порядка системы гидродинамических уравнений в электроотрицательном газе. Плазмохимический амбиполярный дрейф..84 § 3.5. Уравнения переноса простой плазмы в квазистационарном, квазиоднородном поле. Пуассоновское приближение. Амбиполярная
диффузия Пуассона
§ З.б. Уравнения переноса простой неоднородной плазмы в ВЧ поле. Пуассоновское приближение. Амбиполярная диффузия Пуассона в ВЧ
полях
Выводы к главе

Глава 4. Решение нестационарных гидродинамических уравнений переноса заряженных частиц по теории возмущений. Диффузионное поле, поля Пуассона и токов смещения
§4.1 Амбиполярная диффузия и модифицирование ее коэффициента
при учете нарушения нейтральности
§ 4.2. Модифицированное уравнение переноса ионов. (Учет
неоднородности и нестационарности функции распределения электронов
в уравнениях переноса ионов)
§ 4.3. Модифицированные уравнения переноса возбужденных
частиц
§ 4.4. Влияние диффузионного поля, неоднородности и нестационарности функции распределения электронов в процессах рождения и гибели частиц на инкременты, групповые и фазовые
скорости возмущений
§ 4.5. Поперечный току перенос плазмы из-за нарушения
нейтральности
Выводы к главе
Глава 5. Применение решений полной системы нестационарных, гидродинамических уравнений переноса заряженных частиц плазмы по теории возмущений для моделирования экспериментально исследуемых неоднородных профилей параметров
§5.1. Сравнение экспериментальных и численных исследований амбиполярного дрейфа в плазме квазистационарного разряда в азоте..,
§ 5.2. Сравнение экспериментальных и численных исследований амбиполярного дрейфа в плазме продольного стационарного разряда в турбулентном потоке азота. Дрейфовые профили при рекомбинационнодиффузионном режиме гибели плазмы

Если определение термина “кристалл” связывать с физическим
свойством реальных кристаллов, определяемым полным отсутствием энергомассового обмена с окружающей средой, то придется отказаться от термина кулоновский кристалл. В основе кулоновских кристаллов, формируемых из пылинок, в газоразрядной плазме является диссипация электрической энергии внешнего электрического поля. Внешнее электрическое поле направляет и фокусирует потоки электронов и ионов и тем заряжает и упорядочивает пылинки в регулярные диссипативные
системы с трансляционной симметрией. Если ограничиться
математической (или геометрической) стороной явления (или даже ввести параметр открытости диссипативного кристалла % « 1, см. Ел. 6), то введение обобщающего понятия о диссипативном кристалле [7] является логическим завершением и строгим обобщением таких понятий, как кулоновский диссипативный кристалл, введенный в [11—12],
турбулентный кристалл в [1] и квазикристалл (упорядоченные потоки в неоднородных жидкостях с трансляционной симметрией в регулятных системах из диссипативных структур) [1].
В [7] впервые предложено рассматривать ряд явлений в газоразрядной плазме с точки зрения кумулятивно-диссипативной динамики, а не приписывать эти явления к спонтанности [143] и “загадочности”.
§ 1.5. О взрывах на поверхности электродов в диссипативных
структурах.
В [4] явление формирования упорядоченных диссипативных систем -ячеек Бенара - рассматривается как неравновесный фазовый переход. Но пространственная анизотропия открыто-замкнутых — кумулятивнодиссипативных, регулярных систем, в которых формируются кумулятивные струи, сопла и направляемые ими отфильтрованные, отселектированные и отсепарированные внутренними мембранами или