Теория перехода металл-диэлектрик в магнитоупорядоченных веществах

• Автор: Овчинников, Сергей Геннадьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Красноярск
• Количество страниц: 262 c. : ил

ГЛАВА I. ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ ОБ ЭЛЕКТРОННОМ СПЕКТРЕ
ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ И ИХ СОЕДИНЕНИЙ
§1. Конфигурационная модель твердого тела
§2. Качественная схема зонных состояний
§3. Сравнение спектров металлов, их окислов и
сульфидов
§4. Механизмы перехода металл-диэлектрик
§5. Общий критерий металл-диэлектрик
Глава II. ЗОННАЯ ТЕОРИЯ ПЕРЕХОДА МЕТА ЛЛ-ДИ ЭЛЕКТРИК С ОБРАЗОВАНИЕМ ВОЛН ЗАРЯДОВОЙ И СПИНОВОЙ
ПЛОТНОСТИ
§1. Неустойчивость однородного металлического состояния при наличии электронно-дырочного спаривания 30 §2. Самосогласованное описание диэлектрической фазы
§3. Влияние формы поверхности Ферли на переход
металл-диэлектрик
§4. Влияние структурного беспорядка на переход металл-диэлектрик
§5. Изменение фононных спектров при образовании
волны зарядовой плотности
§6. Зонная теория перехода металл-диэлектрик в фазах
Магнели
Глава III. ДВУХЗОННАЯ ТЕОРИЯ ПЕРЕХОДА МЕТАЛЛ-ДИЭЛЕКТРИК
С УЧЕТОМ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ МАГНИТНЫХ МОМЕНТОВ
§1. Неустойчивость парамагнитной системы спинов при
наличии электронно-дырочного спаривания

§2. Самосогласованная теория перехода металл-диэлектрик с удвоением периода. Общий случай
§3. Двухзонная теория перехода металл-диэлектрик в
веществах без локализованных магнитных моментов
, §4. Переход полупроводник-полуметалл по концентрации
вакансий в двухзонной модели
§5. Теория перехода металл-диэлектрик в однозонной
5-Л модели
§6. Переход металл-диэлектрик в моносульфидах переходных металлов
Глава IV. МНОГОЭЛЕКТРОННАЯ КОНФИГУРАЦИОННАЯ МОДЕЛЬ
МАГНИТНЫХ ПОЛУПРОВОДНИКОВ
§1. Электронный спектр магнитного полупроводника
§2. Спектр поглощения магнитного полупроводника
§3. Возможность получения магнитных полупроводников
с помощью перехода металл-диэлектрик
Глава V. ПЕРЕХОД МЕТАЛЛ-ДИЭЛЕКТРИК С ИЗМЕНЕНИЕМ
ВАЛЕНТНОСТИ В ФЕРРОМАГНЕТИКЕ
§1. Специфика перехода металл-диэлектрик с изменением
валентности в ферромагнетиках
§2. Самосогласованное описание перехода с изменением
валентности
§3. Влияние гибридизации и кулоновского взаимодействия зонных и атомных электронов на переход с изменением валентности
Глава V1. ОПЕРАТОРЫ ХАББАРДА И СПИН-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ
МАГНЕТИКОВ
§1. Спин-волновая теория изотропных гейзенберговских
ферромагнетиков

§2. Гейзенберговский ферромагнетик с одноионной
анизотропией
§3. Анизотропный гейзенберговский антиферромагнетик
§4. Изотропный антиферромагнетик
§5. Ферромагнетик с промежуточной валентностью магнитных ионов
Глава VП. ИНТЕРПОЛЯЦИОННОЕ ОПИСАНИЕ ПЕРЕХОДА МЕТАЛЛДИЭЛЕКТРИК В МОДЕЛИ ХАББАРДА
§1. Формально-точная функция Грина в модели Хаббарда
§2. Энергетический спектр в приближении Хартри-Фока
§3. Роль массового оператора
§4. Температурная зависимость числа двоек и парамагнитной восприимчивости
Глава VШ. ОСОБЕННОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА ВЕЩЕСТВ
С ПРОМЕЖУТОЧНОЙ ВАЛЕНТНОСТЬЮ
§1. Периодическая модель Андерсона в атомном представлении
§2. Существование ферми-жидкостного предела в теории
промежуточной валентности
§3. Перемешивание зонных и примесных атомных состояний
ПРИЛОЖЕНИЯ: А. Многоэлектронные состояния ионов Ог? (л1+
и ^ в решетке шпинели
Б. Спиновые волны и низкотемпературная термодинамика одноосного гейзенберговского ферромагнетика
В. Точная эквивалентность 5-«/ модели и обобщенной модели Хаббарда
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

4) магнитная восприимчивость имеет промежуточный характер между кюри-вейссовской и паулиевской, претерпевает излом в точке . Температура Нееля Ты < Тс и убывает с ростом я
Если вместо я -атомной цепочки катионов в элементарной ячейке рассмотреть более простую модель с моноатомной ячейкой с двумя ближайшими соседями вдоль оси с и пренебречь плоскостями скола, то возникнут одномерные цепочки катионов, спектр <1 -электронов в которых имеет вид
£(«— »/елка (2>41)
Полное число несвязанных сі -электронов на катион равняется
S~rL-2.C2.n-l)
І+ Я
Мы предполагаем, что I электрон на атом полностью заполняет какую-либо нижнюю зону (ввиду четности числа атомов в реальной элементарной решетке), а в зоне (2.41) содержится электронов.
Конечно, такая зонная модель чрезмерно упрощена, но тем не менее, она позволяет качественно описать ряд свойств, общих для всех фаз Магнели.
К этой модели можно прийти и другим путем; рассматривая на основании (2.40) зонную структурукак суперпозицию зонной структуры металлической фазы г и диэлектрической фазы ?Ог . (Диэлектрической потому, что у I/Ог выше, чем всех остальных фаз Магнели, кроме ^°г). Зонная модель характеризуется
заполненной -гибридизованной %-зоной и наполовину заполненной квазиодномерной я* -зоной, содержащей один электрон на атом. Зонная структура в диэлектрической фазе описывается расщепленной ау -зоной, причем нижняя подзона заполнена, а верхняя - пуста [1,13] . При объединении этих моделей получаем нижнюю заполненную зону и квазиодномерную Л, -зону, причем только ионы