Изменения структуры и свойств границ зерен при взаимодействии с дислокациями

• Автор: Герцман, Валерий Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 166 c. : ил

ГЛАВА I. СТРУКТУРА И СВОЙСТВА ГРАНИЦ ЗЕРЕН /обзор литературы/ 8 ІЛ. Современные цредставления о структуре и свойствах
болыпеутловых границ зерен
ІЛ.І. Развитие моделей зернограничной структуры
ІЛ.2. Кристаллогеометрия границ зерен
1.2. Взаимодействие границ зерен и решеточных дислокаций
1.2Л. Дислокации в структуре границ зерен
1.2.2. Проблема возврата структуры границ зерен .... 27 1.2-3. Генерация решеточных дислокаций на границах
зерен
1.3. Границы зерен в процессах пластической деформации
и рекристаллизации
1.4. Постановка задачи исследования
ГЛАВА 2. МАТЕРИАЛЫ И МЕТОДИКИ ИССЛЕДОВАНИЙ
2Л. Исследуемые материалы
2.2. Методика металлографических исследований
2.3. Методика механических испытаний
2.4. Электронно-микроскопические методики
2.5. Электронно-микроскопическое определение разориен-тировки зерен
2.5.1. Построение матрицы разориентировки
2.5.2. Экспериментальное определение векторов А;, и В;
2.5.3. Экспериментальные процедуры и погрешности определения разориентировки зерен
ГЛАВА 3. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ГРАНИЦ ЗЕРЕН И РЕШЕТОЧНЫХ ДИСЛОКАЦИЙ

3.1. Экспериментальные наблюдения решеточных дислокаций в большеугловых границах зерен
3.2. Поведение захваченных границами решеточных дислокаций при нагреве
3.3. Состояние структуры границ зерен, содержащих деформационные дефекты
ГЛАВА 4. МЕХАНИЗМ ДЕЙСТВИЯ БОЛЬШЕУГЛОВЫХ ГРАНИЦ ЗЕРЕН КАК
СТОКОВ ДЛЯ ДИСЛОКАЦИЙ РЕШЕТКИ
4.1. Кристаллогеометрический анализ поглощения дислокаций в границах зерен
4.2. Энергетический анализ поглощения дислокаций в границах
4.2.1. Одиночная ЗГРД
4.2.2. Стенка ЗГРД
4.2.3. Взаимодействие между ВЗГД
4.3. Кинетика абсорбции решеточных дислокаций границами зерен
4.3.1. Переползающие ВЗГД
4.3.2. Скользящие ВЗГД
4.4. Сопоставление модели поглощения ЗГРД с экспериментальными данными
ГЛАВА 5. ПРОЯВЛЕНИЕ НЕРАВНОВЕСНОСТИ ЗЕРНОГРАНИЧНОЙ СТРУКТУРЫ
В МИГРАЦИИ ГРАНИЦ И РЕКРИСТАЛЛИЗАЦИОННЫХ ПРОЦЕССАХ юз
5.1. Миграция границ зерен с неравновесной структурой Ю4
5.2. Роль деформационной зернограничной структуры в рекристаллизации после малых деформаций
ГЛАВА 6. ГРАНИЦЫ ЗЕРЕН В ПРОЦЕССАХ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОШАЦИИ
6.1. Исследование деформационного поведения мелкозернистых материалов при комнатной температуре
6.1.1. Накопление дислокаций в процессе деформации
6.1.2. Закон деформационного упрочнения мелкозернистого сплава
6.1.3. Роль границ зерен и внесенных деформационных дефектов в деформационном поведении
6.2. Исследование дислокационной структуры сплава
МА8 при высокотемпературной деформации
6.2.1. Скоростная зависимость дислокационных структур 131 6.2.2* Возврат в границах зерен при высокотемпературной деформации
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА

переводящую координатную систему саму в себя). Действуя этими матЛ л ч
рицами на матрицы А и В в выражении (2.4) получим 144 эквивалентных описаний разориентировки зерен с гексагональной решеткой.
Следует отметить, что матрица разориентировки отражает кристаллографию атомной решетки, физический смысл ее таков, что коэффициенты являются координатами базиса [ОЮ^ ї^ООі]
зерна А в решетке зерна В. Отсюда следуют соотношения можду ко-

эффициентами матрицы для кристаллов каждой сингонии. Для ГП
решетки они следующие;
Длины столбцовых векторов;
їЦ = І, I, ^з|= С/Л • (2.6а)
Углы между столбцовыми векторами
( Дг_) = 120°, ( %г) = 90°, ( Й. Дз ) = 90°. (2.66)
2.5.2. Экспериментальное определение векторов А (_ и в('
За параллельные друг другу направления в зернах А и В удобно
взять направление электронного пучка в каждом зерне. Наиболее простой способ уточнения направления пучка с помощью Кикучи-линий описан в /"151.7. Подробная методика в приложении к кубическим кристаллам дана в [ 53 _/• Ниже излагается общий метод, основанный на том же принципе.
Пусть имеется электронограмма с Кикучи-линиями (рис.2.2).
При индицировании получили ось зоны Ъ ( I 2| = і). Из-за отклонения кристалла от точного отражающего положения след оси зоны на электронограмме не совпадает со следом первичного пучка (000)$ следом же оси зоны является Кикучи-полюс дифракционной картины (Ш). Положение Кикучи-полюса находим по пересечению средних линий двух пар Кикучи-линий 151 ]’. Таким образом, отклонение оси зоны от направления пучка электронов задается вектором £