Вторичные эффекты при пластической деформации и разрушении кристаллов

• Автор: Молоцкий, Мишель Израилевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 269 c. : ил

ГЛАВА I. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ПРИ ИМПУЛЬСНОМ НАГРУЖЕНИИ МЕТАЛЛОВ
§ I.I. Природа пиков механолюминесценции меда
§ 1.2. .Дислокационный механизм механолюминесценции
§ 1.3. Общая схема механизма образования дырок
при распаде подвижных дислокаций на поверхности металла
§ 1.4. Электронная структура краевых дислокаций
в металлах
§ 1.5. Расчет интенсивности механолюминесценции
§ 1.6. Люминесценция меда при разрушении проводников с током МГД-неустойчивостью
§ 1.7. О возможности возбуждения микроволнового излучения при импульсном нагружении металлов
ГЛАВА 2. НЕРАВНОВЕСНЫЕ ЭЛЕКТРОННЫЕ И ДИСЛОКАЦИОННЫЕ
ПРОЦЕССЫ ПРИ РАЗРУШЕНИИ ИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ
§ 2.1. Дислокационный механизм электризации
ионных кристаллов при разрушении
§ 2.2. Релаксация заряда трещины при разрушении
щелочно-галоидных кристаллов
§ 2.3. Экситонные процессы в механохимической
.диссоциации щелочных галоидов
§ 2,4. Дислокационные процессы в механолизе
ионных кристаллов
§ 2.5. Генерация ионизационных волн при разру
шении

ГЛАВА 3. ЭМИССИЯ ЭЛЕКТРОНОВ С ПОВЕРХНОСТЕЙ •
СКОЛА ЩЕЛОЧНО-ГАЛОИДНЫХ КРИСТАЛЛОВ
§ 3.1. Рекомбинационный механизм эмиссии
быстрых электронов после скола. Вклад поверхностной рекомбинации
§ 3.2. Связь электронной эмиссии с механохимической диссоциацией щелочных гелоидов
§ 3.3. Энергетический спектр механоэлектронов
§ 3.4. Оже-механизм .дислокационной экзоэмиссии
ГЛАВА 4. АКТИВАЦИЯ ГЕТЕРОГЕННЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ
ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ И РАЗРУШЕНИИ КРИСТАЛЛОВ
§ 4.1. Взаимодействие адсорбированных частиц
с .дислокациями
§ 4.2. Поляризационные эффекты в адсорбции
§ 4.3. Образование поверхностных зародышей
вблизи краевых .дислокаций
§ 4.4. Каталитическая активность дислокаций
§ 4.5. Электронная структура поверхности
< металла вблизи ядра .дислокации. Каталитическая активность ядер
§ 4.6. Возбуждение колебательных термов адсорбированных молекул при пластической деформации
§ 4.7. Возбуждение адсорбированных молекул при
разрушении кристаллов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Пластическая деформация и разрушение кристаллов сопровождается возбуждением ряда неравновесных процессов - эмиссией электронов и ионов, электромагнитным излучением, заряжением ионных кристаллов, их разложением, образованием центров окраски и т.п. Механические воздействия на твердые тела могут в десятки раз изменить их реакционную способность и в тысячи раз - каталитическую активность.
Актуальность исследования подобных эффектов вызвана рядом обстоятельств.
1. Наряду с традиционными механическими методами в исследовании процессов деформации и разрушения широкое применение получили современные физические метода, в том числе электронный парамагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс, оптическая и электронная спектроскопия, масс-спектрометрия. Использование этих методов позволило не только проверить вывода теории, ранее развитой на основе представлений механики сплошных сред, но и обнаружить новые явления, способные дать информацию об элементарных актах пластической деформации и разрушения на атомно-молекулярном уровне, которые необходимо объяснить.
2. Открытием эффектов, таких, например, как механолюминесценция металлов, которые ранее считались принципиально невозможными.
3. Попытками использования обнаруженных эффектов для управления процессами разрушения.
4. Широким применением диспергирования в промышленном производстве.

Интегрирование функции р^(.Е) по всем заполненным состояниям позволяет определить среднее число электронов со спином Ô
'V=S*Pa(E)clE
“°° £С+)
а-9)
гле ^=[(Е0.Л-Е,+а^«#+*4*
Гп, Ео+Лг Ед-^
LOb üè t+)
Уравнение ,для Ifl.g, получается из (1.9) путем симметричной замены 1Ъ на • При выражения (1.8)—
(1.9) совпадают с результатами простой модели Андерсона для о,диночной локализованной орбитали [179].
В настоящее время неизвестны точные значения параметров, входящих в систему уравнений (1.9), так как остаются неизвестными точные значения параметров более простой задачи магнитной примеси в металле [181] , несмотря на то, что последняя задача была предметом активных атак теоретиков в течение после,дних .двадцати лет. Поэтому при расчетах приходится использовать приближенные значения параметров. Величину IX определим на следующих соображений. Как известно (см., напр, t181]) для возникновения магнитного момента на одиночной локализованной орбитали необходимо выполнение условия lXNh_jj>l , где NlEj> - плотность электронных состояний на уровне Фер №1. В меди NIEA « 0,3 эВ"1 атом"1 [182], так что
3,3 эВ. Гибридизация орбиталей затрудняет образование локализованного момента и, следовательно, критические условия образования момента становятся более жесткими. С учетом гиб-