Теоретическое исследование кристаллических магнитных сплавов с конкурирующей одноионной анизотропией

• Автор: Луканин, Александр Иванович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Свердловск
• Количество страниц: 182 c. : ил

В В Е ДЕ Н И Е
1. МАГНИТНЫЕ СПЛАВЫ СО СЛУЧАЙНЫМИ КОНКУРИРУЮЩИМИ ОДНОИОННЫМИ АНИЗОТРОПИЯМИ
1.1. Аморфные магнетики со случайно распределенными направлениями осей легкого намагничивания
1.2. Твердые растворы замещения магнетиков со взаимно-ортогональными направлениями осей легкого намагничивания
1.3. Постановка задачи исследования
2. СПИНОВЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ ФЕРРОМАГНЕТИКОВ, СОДЕРЖАЩИХ ПРИМЕСИ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ ОДНОИОННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
2.1. Примесь с одноионной анизотропией типа "легкая плоскость" в ферромагнетике типа "легкая ось"
2.1.1. Спектр спиновых возбуждений
2.1.2. Влияние примесей на низкотемпературные термодинамические свойства и ферромагнитный резонанс
2.2. Примесь с одноионной анизотропией типа "легкая ось" в ферромагнетике типа
"легкая- плоскость"
2.3. Выводы
3. СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ В ФЕРРОМАГНЕТИКАХ ПРИ КОНЕЧНОЙ КОНЦЕНТРАЦИИ ПРИМЕСЕЙ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
И ГРАНИЦЫ УСТОЙЧИВОСТИ ФЕРРОМАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ
ТИПА "ЛЕГКАЯ ОСЬ" И "ЛЕГКАЯ ПЛОСКОСТЬ"

3.1. Спин-волновой спектр 'ферромагнетика
типа "легкая ось"
3.2. Спин-волновой спектр ферромагнетика
типа "легкая плоскость"
3.3. Выводы
4-. МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ СПЛАВА: ФЕРРОМАГНЕТИК
ТИПА "ЛЕГКАЯ ОСЬ" - ФЕРРОМАГНЕТИК ТИПА "ЛЕГКАЯ
ПЛОСКОСТЬ"
4.1. Модельный гамильтониан
4-.2. Магнитные состояния систем с большими значениями спинов (квазиклассический
предел)
4-.2.1. Высокотемпературная часть, фазовой
диаграммы
4.2.2. Концентрационные переходы при Т=0
4.2.3. Магнитные фазовые диаграммы
4.3. Магнитные состояния систем имеющих
спины $=( и $ = 3 / 2
4.3.1. Метод молекулярного поля
в квантовом случае
4.3.2. Случай спина 5 = 1
4.3.3. Случай спина 5= 1/1
4.3.4. Сравнение квантовых и квази-классических результатов
4.4. Сплавы Се (обсуждение
экспериментальных результатов)
4.5. Выводы

5. ХАОТИЧЕСКОЕ ВЕЕРООБРАЗНОЕ АНТИФЕРРОМАГНИТНОЕ СОСТОЯНИЕ В БИНАРНЫХ АНТИФЕРРОМАГНИТНЫХ ТВЕРДЫХ РАСТВОРАХ
5.1. Хаотическое веерообразное антиферромагнитное состояние в квазиклассических системах
при Т
5.2. Хаотическое веерообразное антиферромагнитное состояние в Fel_cCocCe2-2HI0
5.3. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЯ

а одночастичные- спиновые волны, эффективно изменяющие спонтанную намагниченность -•^ <( $цг > , соответствуют переходам из
.СОСТОЯНИЯ 2 = О В СОСТОЯНИЯ 2^=1 ИЛИ 2 - " I
К *
Энергии возбуждений для переходов и в то, и в другое состояние одинаковы, но существование двух несмешивающихся ветвей возбуждений приводит к появлению двух квазинепрерывных полос в спектре полюсов функции Грина идеального ферромагнетика, лежащих соответственно от до О и от О до
Энергетический спектр одночастичных спиновых волн однопримесной задачи определяется из уравнения;
I л(о^
Ке ы1<- где детерминант, отвечающий $ - симметрии спин-волновых возбуждений имеет вид:
а, ? г С'(Ф€Г(С)-*£Ъ] . (2.42)
Для решения уравнения (2.41) весьма полезна связь матричных элементов функции Грина (2.39) спин-волновых возбуждений в идеальном ферромагнетике типа "легкая плоскость" с протабули-рованными матричными элементами решеточной функции Грина /67
ЗmJt) = JгLeXl0{‘l<^'m-n)У[t:i0*--t£e‘"‘LT, (2-«)
х * . -
Действительно, учитывая, что
7 1 / I +
(Е-10*)*-С£ 2.1Е^и[ (рТг/ -Ак-М+З^пЕ

можно представить £(<чп в виде;
*У1 И